Случай - плоская волна
Cтраница 3
Отметим, что он перпендикулярен как к напряжению магнитного поля, так и к напряжнию электрического поля, так что в случае плоской волны он нормален к фронту волны. Как мы увидим дальше, это не является справедливым для кристалла. [31]
Из формулы (7.21) предельным переходом XQ - оо может быть также получена функция осредняющего действия конечной апертуры G ( R) в случае плоской волны, прошедшей путь L в турбулентной среде. [32]
Полученные выражения для напряженностей электрического и магнитного полей прежде всего свидетельствуют о том, что амплитуды напряженностей по мере проникновения волны вглубь проводящей среды в случае плоской волны убывают по экспоненциальному закону. Кроме того, начальная фаза колебаний изменяется пропорционально z, причем по мере проникновения волны вглубь среды колебания все более запаздывают по фазе по отношению к колебаниям на поверхности среды. [33]
Полученные выражения для напряженностеи электрического и магнитного полей прежде всего свидетельствуют о том, что амплитуды напряженностеи по мере проникновения волны вглубь проводящей среды Б случае плоской волны убывают по показательному закону. Кроме того, начальная фаза колебаний изменяется пропорционально z, причем по мере проникновения волны вглубь среды колебания все более запаздывают по фазе по отношению к колебаниям на поверхности среды. [34]
Полученные выражения для напряженностей электрического и магнитного полей прежде всего свидетельствуют о том, что амплитуды напряженностей по мере проникновения волны в глубь проводящей среды в случае плоской волны убывают по показательному закону. Кроме того, начальная фаза колебаний изменяется пропорционально г, причем по мере проникновения волны в глубь среды колебания все более запаздывают по фазе по отношению к колебаниям на поверхности среды. [35]
При возрастании угла падения сферической волны на разлом от 0 до значения примерно 50 значение коэффициента А монотонно уменьшается, однако при угле падения, большем 60, в отличие от случая плоской волны, наблюдается резкое возрастание. Зона под разломом, где интенсивность преломленных волн достаточно велика, играет при этом роль источника вторичных волн. [36]
Оно показывает, что форма профиля волны в данном месте зависит, главным образом, от величины gfijr, так что теперь возмущения будут распространяться концентрически с постоянным ускорением совершенно аналогично случаю плоских волн. [37]
Так как диаметр светового зонда значительно превышает длину волны используемого излучения, а фронт световой волны в области наименьшего сечения мало отличается от плоского, то и условия интерференции в сходящемся пучке практически не отличаются от случая плоской волны. [38]
Определим значение вектора Пойнтинга в меди в точке, лежащей на глубине г от начала отсчета расстояний. В случае плоской волны за направление движения волны ( вектора Пойнтинга) принимаем ось г. Тогда ЕХ Е и Я Я. [39]
Это справедливо как для плоских, так и для сферических волн. В случае плоских волн, если пренебречь потерями, связанными с внутренним трением, сила звука не должна изменяться с расстоянием. В случае сферических волн амплитуды смещения, скорости частиц и избыточного давления убывают как величины, обратные первой степени расстояния от источника звука. Следовательно, в случае сферических волн сила звука убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника звука. [40]
Если звуковая волна при своем продвижении вперед наталкивается на границу раздела двух сред, то часть энергии отражается от этой границы, тогда как другая часть проходит в другую среду. В случае плоской волны отражение происходит по известному оптическому закону равенства углов падения и отражения. [41]
Таким образом, изложенная трактовка процесса распространения рентгеновских волн в кристалле при наличии ограниченного волнового фронта падающей волны приводит к более общему представлению, согласно которому наблюдаемое распределение интенсивности может рассматриваться как интерференционная картина. В случае падающей плоской волны с неограниченным волновым фронтом интерференционная картина, известная как маятниковое решение динамической задачи, может быть вычислена как интерференция двух волновых полей - физическая модель, использование которой не обязательно. Тот же результат может быть получен при использовании функций влияния по методу Римана. [42]
 |
Геометрическая схема.| Закон изменения интенсивности и звукового давления сферической волны в зависимости от расстояния. [43] |
Далее будет показано, как меняется звуковое давление при простых формах волн в зависимости от расстояния от источника. В случае плоской волны оно, разумеется, должно быть постоянным в любой плоскости волны. [44]
При этом предполагается, что амплитуда смещения всех частиц на пути волны одинакова. Это может быть лишь в случае плоских волн, распространяющихся в одном направлении при отсутствии поглощения энергии волн средой. [45]
Страницы: 1 2 3 4