Cтраница 1
Случай частицы, имеющей при t 0 почти точную координату хй и фиксированную скорость, представляет особенный интерес. [1]
Для случая частиц со спином 1, у которых бывает только тройка базисных состояний ( у высших спинов их больше), математическая ситуация напоминает то, что мы видели в векторной алгебре. [2]
В случае частиц размерами 0 5 - 2 мк и при отсутствии их заметного осаждения используется либо этот же метод, либо метод микроэлектрофореза06, который основан на измерении скорости отдельных частиц в капилляре или плоской камере, помещенной под объектив микроскопа. С помощью окулярмикрометра и секундомера определяется путь, пройденный отдельной частицей за определенный отрезок времени. [3]
В случае частицы диаметром 100 А, содержащей около 105 электронов проводимости, б соответствует температуре в 1 К. Очевидно, такие эффекты должны проявляться в очень малых частицах при гелиевых температурах. [4]
В случае частиц с очень большой энергией, в особенности космических частиц ( § 15), установление их природы часто является трудной задачей. Что касается массы частицы и ее скорости, а следовательно, и энергии, то они неизвестны. [5]
В случае частиц с полуцелым спином, который мы и рассмотрим сначала, в каждом квантовом состоянии, на основании принципа Паули, может находиться одновременно не более одной частицы. [6]
В случае частиц одного размера коллоидная система является монодисперсной. Однако, как правило, частицы различаются по размеру и форме и поэтому такие системы называются полидисперсными. [7]
В случае частицы, движущейся в свободном пространстве или в центрально симметричном поле, оператор J коммутирует с гамильтонианом Н и, следовательно, полный момент количества движения является интегралом движения. [8]
В случае частиц, взвешенных в жидкости, когда d и d0 соизмеримы, надо еще учесть потерю веса, определяемую законом Архимеда. [9]
В случае частиц с радиусом а 10 см соотношение становится более выгодным для диффузионного осаждения. [10]
В случае частицы со спином 5 из инвариантности относительно вращений следует существование трех ( 25 1) X ( 2S 1) - матриц спина. [11]
В случае частиц со спином J 1 / а и массой т 0 унитарная матрица V ( A) равна матрице 2Х ( Л), известной по группе вращений. [12]
В случае частиц, ориентированных в объеме хаотически, принимая во внимание, что cos ( hr) sin ( hr) / hr, придем к формуле Дебая ( см. стр. [13]
В случае частицы с плотностью, меньшей, чем плотность окружающей жидкости, р - р С 0, это выражение дает постоянную скорость, с которой частица поднималась бы в окружающей жидкости. [14]
В случае некогерентных частиц возможно только огибание их дислокациями. На рис. 67, б показано сначала выгибание, а затем при больших напряжениях и огибание частиц дислокациями. [15]