Реальный случай

Cтраница 2

Рассмотрим теперь реальный случай прозрачного тела, бороздимого множеством различных продольных волн, из которых составляется его тепловое движение. Световые лучи, падающие на это тело в определенном направлении, рассеиваются во всех направлениях. При этом вместо одной спектральной линии, соответствующей падающему свету, в свете, рассеянном под данным углом 29, должны наблюдаться две спектральные линии, смещенные по шкале частот на частоту колебаний v звуковой волны, обусловливающей рассеяние. [16]

Для реальных случаев параметр а может быть равным 4 и более. В случае охлаждения потока значение а становится отрицательным. Полагая п1 а 0 и вычисляя функцию избыточной силы / ( Л, а), получаем зависимость от, Л, которая пересекает ось абсцисс в точке Л 0 933, При R 0 933 / ( Л, а) 0 и отклонение частицы вызывает избыточную силу, найравленную в сторону, противоположную отклонению. При R 0 933 f ( R a) 0 и воздействие силы - активное, так как избыточная сила способствует перемещению частицы жидкоста. При увеличении а область активного воздействия расширяется, а при отрицательном а, наоборот, сужается. [17]

Для реального случая конвекции в слое между твердыми поверхностями с фиксированной температурой аналогичный расчет в связи с большей сложностью граничных условий требует уже применения численных методов. Заметим еще, что значение k определяет лишь периодичность возникающего течения в плоскости ( х, у), но не его форму. Явный вид функции ф определяет форму ячеек, на которые распадается конвективное движение, но его нельзя однозначно определить исходя из линейной теории возмущений. Однако данные многочисленных экспериментов ( описанных, например, в книге Чандрасекара ( 1961); см. также Стюарт ( 1963), Дразин и Рид ( 1981) и цитированную там литературу) определенно показывают, что возникающее течение обычно распадается на совокупность роликов или ячеек ( так называемые ячейки Бенара) в виде шестигранных призм, в середине которых жидкость движется вверх, а по краям вниз, или наоборот. Сопоставление отвечающих этой функции ф значений скорости с данными наблюдений ячеек Бенара можно найти в книге - Чандрасекара ( 1961) и в статье Стюарта ( 1964), использовавшего также результаты нелинейной теории конвекции; оно приводит к хорошему согласию теории и эксперимента. [18]

Для реальных случаев распространения тепла при сварке в полубесконечных телах ( например, при наплавке валика на массивное тело) поверхностная теплоотдача играет небольшую роль и ею можно пренебречь. [19]

Для реального случая сферической поверхности земли и ионосферы, показанного на рис 396 IX, величины d, в0 и Д надо рассчитывать на основании формул сферической тригонометрии Для сокращения расчетов на рис 40 IX приведены кривые, позволяющие определять для линий радиосвязи разной длины требуемый угол излучения Д при разных Не. Необходимо отметить, что вычисляемое по ф-ле (69.IX) значение максимально применимой частоты отличается от истинной Этой формулой для расчета fMIJ можно пользоваться, если в нее внести поправку. Необходимость внесения поправки вызвана нелинейным законом роста электрон-мой плотности с высотой. [20]

В реальных случаях необходимо считаться с наличием тока в неповрежденной фазе, за исключением случаев, подобных данному на рис. 1 30, где он равен нулю. Двойное КЗ на землю относят к сложным, так как оно характеризуется возникновением несимметрии ( поперечной) в двух местах электрической сети. [21]

Диодные схемы макси - и мини-селекторов. [22]

В реальном случае внутренние сопротивления не равны нулю, а диоды не идеальны. [23]

Двойные замыкания на землю. [24]

В реальных случаях необходимо считаться с наличием тока в неповрежденной фазе, за исключением случаев, подобных данному на рис. 1.30, где он равен нулю. Двойное КЗ на землю относят к сложным, так как оно характеризуется возникновением несимметрии ( поперечной) в двух местах электрической сети. Необходимо отметить, что большой вклад в анализ сложных повреждений разного вида ( в том числе и / ( дв) был внесен в начале 30 - х годов Н. Н. Щедриным, И. М. Марковичем, а в дальнейшем А. Б. Черниным, С. Б. Лосевым и другими советскими специалистами. [25]

В реальных случаях, по-видимому, Mbj имеем дело с наложением обоих механизмов, т, е, при охлаждении возрастают межмолеку-лярное взаимодействие ( образуются прочные узлы между цепями) и жесткость самих цепей. [26]

В реальном случае процесс зарождения идет сложнее, что будет рассмотрено для разных структур и разных условий нагрева в гл. [27]

В реальном случае картина гораздо сложнее, поскольку флюорит может содержать значительное количество примесей. В конденсированных продуктах дополнительно содержатся оксиды железа и алюминия. При этом по данным материального баланса должно быть произведено 3128 т СаО, 34 51 т SiF4, 1 77 - - 3 55 т; А12О3, 2 52 - г 5 04 т Fe2O3, 3 85 - - 7 7 т оксидов углерода. [28]

В реальном случае процесс зарождения идет сложнее, что будет рассмотрено для разных структур и разных условий нагрева в гл. [29]

В реальном случае на поверхности адсорбционного катализатора находятся кристаллики различных линейных размеров, переходные зародышевые формы и атом-но-диспергированные частицы. Однако усреднение по параметру at, по-видимому ( если последний достаточно корректно определен экспериментально), дает возможность оценки, достаточно близкой к истинному распределению частиц на поверхности между атомно-диспергиро-ванн-ым состоянием и кристаллическим. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5