Cтраница 2
В стационарном случае veo36 viya Nf / Nf, где Nf, NV-значения плотностей при наличии термодинамического равновесия в системе, которые описываются законом Больцмана. Представим кинетическое уравнение для возбужденных частиц с учетом излучения. [16]
В стационарном случае уравнение (9.1) решается довольно легко. [17]
В стационарном случае это выражение должно равняться нулю. [18]
В стационарном случае значение производной в уравнении (4.6) нужно положить равным нулю. [19]
В стационарном случае получаются наглядные соотношения, если применить частотное представление [ см. уравнение ( 1.13 - 9) ] материальных уравнений. При этом следует предположить, что напряженности поля аддитивно складываются из членов, соответствующих фиксированным частотам. [20]
В стационарном случае ( dT / dtQ) условия ( 1) на разрыве сохраняются. [21]
В стационарном случае ( т -) отличие между температурными полями линейного и цилиндрического источников отсутствует. Другими словами, в стационарном случае размеры трубы на температурное поде вне трубы влияния не оказывают. [22]
В стационарном случае это позволяет выносить о2 из-под знака матрицы, что упрощает запись. Подчеркнем определяющую роль корреляционных моментов, которые, как видно из приведенного выражения, в совокупности с математическим ожиданием йолностью характеризует нормальную плотность вероятности любой размерности. [23]
В стационарном случае из уравнения (4.1) следует, что моменты первого порядка выражаются через моменты второго порядка. [24]
В стационарном случае все матрицы N одинаковы, так что преобразование осуществляется n - й степенью матрицы N. При сохранении общего числа точек потока с течением дискретного времени здесь наступает установившийся режим, когда парциальные ИП / io () i / 01 () становятся независящими от времени. [25]
В стационарном случае второй член в правой части уравнения ( 106 14) отсутствует. [26]
В стационарном случае Z определяет скорость образования или поток критических зародышей. При этом необходимо только учесть следующее: чтобы зародыш образовался, частицы должны обладать свободной энергией активации, равной положительной энергии образования зародыша. [27]
В стационарном случае выражения для моментов p pfc можно определить с точностью до членов второго порядка по градиентам скорости сравнительно просто. [28]
В стационарном случае теоремы существования доказаны для обтекания препятствий произвольной формы как в плоскости, так и в пространстве, но не доказаны теоремы единственности. [29]
В стационарном случае потери энергии на ионизацию в объеме, как показано в работе [24], равны энергии ионизации, которая выносится из объема при диффузии ион-электронных пар. [30]