Cтраница 2
Не останавливаясь на громоздких соотношениях, получающихся в общем случае, рассмотрим наиболее важные частные случаи. [16]
Рассмотрим задачу плоского обтекания любого замкнутого, себя не пересекающего плавного контура, а затем перейдем к наиболее важному частному случаю обтекания крылового профиля. Отрезок прямой, соединяющей некоторую точку передней кромки с вершиной угла на задней кромке, называют хордой крылового профиля ( выбор хорды может быть весьма разнообразен), а длину хорды - длиной профиля; максимальную толщину профиля в направлении, перпендикулярном к хорде, называют толщиной профиля, а отношение толщины к длине - относительной толщиной крылового профиля. Угол, образованный вектором скорости набегающего потока вдалеке от профиля ( вектором скорости на бесконечности) и направлением хорды, носит наименование угла атаки. [17]
Для динамических характеристик, симметричных относительно точки покоя, это условие будет выполняться при всех амплитудах напряжения возбуждения. Наиболее важным частным случаем таких динамических характеристик является линейная динамическая характеристика. Отсюда следует, что точка покоя динамической характеристики усилительного элемента, работающего в режиме А, совпадает с исходной точкой нагрузочной линии. [18]
Фактически же движение имеет более сложный характер. Перечислим наиболее важные частные случаи. [19]
Основное внимание в работе отводится рассмотрению всех этапов вывода формул для вариантности и полной вариантности. Обсуждаются наиболее важные частные случаи и примеры, иллюстрирующие применение полученных формул. В конце статьи рассмотрены результаты ряда работ по правилу фаз. [20]
Построения настоящего параграфа без труда переносятся на операторы суперпозиции f, соответствующие функциям / ( s, и), определенным не при всех и. Рассмотрим наиболее важный частный случай. [21]
Как было уже отмечено, характер реакционных серий зависит от того, какой из факторов, влияющих на реакционную способность, избран в качестве переменного. Рассмотрим теперь наиболее важные частные случаи. [22]
Как мы увидим ниже, в общем случае такого состояния не существует: при осевом растяжении возникает поле напряжений, отличающееся от состояния чистого натяжения. Однако в наиболее важном частном случае первоначально параллельных волокон при одноосном растяжении такое состояние возможно. [23]
При сложении ( интерференции) звуковых волн справедливы те же закономерности, что и в случае волн другой природы ( см. разд. Мы рассмотрим здесь лишь наиболее важные частные случаи. [24]
Решение приведенной выше системы интегро-дифференциальных уравнений ( 28) с граничными условиями ( 29) в общем случае представляет собой довольно сложную задачу. Однако в одном из наиболее важных частных случаев, когда параметры линии изменяются медленно вдоль линии ( т.е. мало изменяются на расстоянии порядка длины волны), система ( 28) имеет достаточно простое аналитическое решение. [25]
К сожалению, все вычисления заметно усложняются, если взять более чем три члена асимптотического разложения. Поэтому мы рассмотрим отдельно простейший и наиболее важный частный случай. [26]
В статье 40 ( Уокер) дается краткий обзор теории собственных неоднородных ( магнитостатических) типов прецессии в ферритовом эллипсоиде вращения. В статье 42 ( Флетчер и Бэлл) аналогичная теория развита для наиболее важного частного случая сферы, причем даны конкретные результаты расчета для большого числа типов прецессии. В них, особенно в статьях 44 и 47, содержится блестящее подтверждение теории собственных магнитостатических типов прецессии и исследуются вопросы возбуждения неоднородных типов прецессии, связи между ними и ширины соответствующих резонансных кривых. [27]
В этой книге рассматриваются различные экстремальные задачи из теории кубатурных формул и аналогично одномерному случаю широко применяются ортогональные многочлены двух и более переменных. В связи с этим в книге излагаются необходимые общие свойства ортогональных многочленов нескольких переменных и рассматриваются многие наиболее важные частные случаи. [28]
Перейдем теперь к решению общей задачи в прямой, имеющей непосредственное практическое применение постановке: определим плоское безвихревое течение идеальной несжимаемой жидкости при заданных твердых границах и условиях набегания потока. Рассмотрим задачу плоского обтекания любого замкнутого, себя не пересекающего плавного контура, а затем перейдем к наиболее важному частному случаю обтекания крылового профиля. Отрезок прямой, соединяющей некоторую точку передней кромки с вершиной угла на задней кромке, называют хордой крылового профиля ( выбор хорды может быть весьма разнообразен), а длину хорды - - длиной профиля; максимальную толщину профиля в направлении, перпендикулярном к хорде, называют толщиной профиля, а отношение толщины к длине - относительной толщиной крылового профиля. Угол, образованный вектором скорости набегающего потока вдалеке от профиля ( вектором скорости на бесконечности) и направлением хорды, носит наименование угла атаки. [29]
Результат этого соединения, обозначаемый через P in ( Т), является 2л - мерным многообразием с краем. В гладком случае это многообразие обладает углами, которые можно сгладить стандартным способом. Ясно, как строго описать это многообразие, и мы не будем делать это. Наиболее важные частные случаи возникают, когда Т есть дерево ( связный граф без циклов), и этими случаями мы и ограничимся. [30]