Только первый случай
Cтраница 2
Эта величина определяется одной из возможных экспериментальных схем [23]: 1) ребро клина перпендикулярно к плоскости, в которой лежат нормали nQ и nd к входной и выходной граням; 2) ребро клина наклонно к указанной плоскости. Здесь мы рассмотрим только первый случай. Схемы эксперимента будут различаться соотношениями углов ср и q / между отражающей плоскостью, и пограничными плоскостями. [16]
 |
Модель твердого тела с поперечной трещиной. [17] |
В другом предельном случае ( направление теплового потока совпадает с ориентацией трещин) их влияние сводится лишь к некоторому, как правило, незначительному уменьшению живого сечения материала. Поэтому здесь будет рассмотрен только первый случай. [18]
 |
Зависимость максимально допустимого индекса модуляции от отношения несущей частоты к высшей модулирующей частоте. [19] |
Поэтому мы рассмотрим более подробно только первый случай. [20]
В нем можно выделить три более частных случая: 1) k не меняется в процессе кристаллизации, система консервативная; 2) k меняется, система консервативная; и, наконец, 3) k не меняется, ристема неконсервативная. Мы рассмотрим только первый случай. [21]
Пусть - начало не является центром. Тогда, уменьшая в случае необходимости г2, получаем, что в круге г г2 не существует периодических траекторий. Не ограничивая общности, достаточно рассмотреть только первый случай. Если разность е () - е ( 2л) обращается в нуль при возрастании б, то в круге г г2 существует периодическая траектория. [22]
 |
Ljc, Lm, Ln - места выходов на шаре осей разного наименования. Проведение через них дуг разбивает шар на сеть сферических треугольников. [23] |
Если имеется несколько главных осей, пересекающихся в одной точке, то, вращая весь этот пучок вокруг всех его осей, можно получить двоякий результат. Во-первых, может случиться, что через некоторое число поворотов оси одного наименования начнут совпадать и система, следовательно, будет иметь конечное число осей; во втором случае число осей может оказаться бесконечно большим. Очевидно, что нас может интересовать только первый случай, так как кристаллы являются всегда конечными многогранниками и имеют, следовательно, конечное число элементов симметрии. [24]
Если имеется несколько главных осей, пересекающихся в одной точке, то, вращая весь этот пучок вокруг всех его осей, можно получить двоякий результат. Во-первых, может случиться, что через некоторое число поворотов оси одного наименования начнут совпадать, и система, следовательно, будет иметь конечное число осей; во втором случае число осей может оказаться бесконечно большим. Очевидно, что нас может интересовать только первый случай, так как кристаллы являются всегда конечными многогранниками и имеют, следовательно, конечное число элементов симметрии. [25]
 |
Диаграмма и схема. [26] |
Свариваемые металлы образуют твердые растворы с ограниченной растворимостью. Как известно, возможны два случая ограниченной растворимости компонентов в твердом состоянии: с образованием эвтектики ( рис. 13.2) и с образованием перитектики. Процесс сваривания в обоих случаях протекает аналогично, поэтому ограничимся рассмотрением только первого случая. [27]
Метод проецирования, в котором объект зафиксировал, а перемещается центр проекции, может быть легко преобразован в обсуждавшийся ранее метод с перемещающимся объектом и фиксированным центром. Представляет интерес два случая. В первом, более простом, предполагается, что плоскость проекции перпендикулярна направлению взгляда, направленного из центра проекции к сцене. Во втором случае перпендикулярность не предполагается. Здесь будет рассмотрен только первый случай. [28]
Поворот молекулы на 120 вокруг оси волчка эквивалентен двум последовательным перестановкам двух пар одинаковых ядер. Поэтому полная собственная функция должна оставаться неизменной, независимо от того, применяется ли к одинаковым ядрам статистика Бозе или статистика Ферми, следовательно, все уровни энергии, показанные на фиг. Для плоской молекулы типа XY3, кроме того, поворот вокруг одной из осей симметрии второго порядка эквивалентен перестановке двух одинаковых ядер. Поэтому, применяя статистику Бозе к двум одинаковым ядрам со спинами, равными нулю, мы получаем только уровни типа симметрии Alt изображенные на фиг. Если справедлива статистика Ферми, то появляются только уровни А, ( см. фиг. Однако в действительности нет ядер с нулевым спином, подчиняющихся статистике Ферми, так что осуществляется только первый случай. [29]
Страницы: 1 2