Cтраница 1
Важный предельный случай соответствует малым значениям безразмерного параметра а. IJ имеет заметную величину. [1]
Важный предельный случай предыдущего предложения мы будем иметь, рассматривая среду, в которой показатель изменяется внезапно при переходе через некоторую поверхность о, оставаясь приблизительно постоянным ( но с разными значениями) с одной и с другой стороны. Установленное выше предложение приводит к известной теореме Малюса-Дюпена: если пучок световых лучей, выходящих из некоторого центра или, вообще, нормальных к заданной поверхности, подвергается какому угодно числу преломлений, то пучок лучей, выходящих из последней поверхности, будет попрежнему состоять из нормалей к некот рому семейству поверхностей. [2]
Рассмотрим важный предельный случай. При Pi p i p oi скорость l / i равна нулю. [3]
Легко видеть, что в другом важном предельном случае о) - to ( 6) получим волны, распространяющиеся вдоль радиуса с тем же инкрементом и частотой. [4]
Чтобы проиллюстрировать соотношение между площадью и объемом в важном предельном случае D 3 и в то же время довершить изгнание дьявола из кривых Пеано, представленных в главе 7, рассмотрим одну широко известную проблему из сравнительной анатомии в терминах почти заполняющих пространство поверхностей. [5]
Сложная общая формула ( 9) существенно упрощается в двух важных предельных случаях. [6]
Бесконечно тонкая вихревая нить, описанная в пп. В другом важном предельном случае завихренность сконцентрирована в бесконечно тонком слое вдоль некоторой трехмерной поверхности, которую называют вихревой пеленой. [7]
В общем случае решение (16.26) может быть найдено в результате использования вычислительных методов. Однако имеется один важный предельный случай, когда решение имеет довольно простую форму и может быть найдено аналитически. Это - случай малого ближнего порядка, когда уравнение (16.26) может быть линеаризовано. [8]
Уравнения ( 1.12 а) и (1.126) - основные результаты этого разделал Они сводят исходную систему трехмерных дифференциальных уравнений к двумерному дискретному отображению - результату стробоскопирования переменных. Далее мы перечислим несколько важных предельных случаев этого двумерного отображения, которые детально обсудим в последующих разделах. [9]
Формула (4.14) все еще сложна. Она допускает дальнейшее существенное упрощение в двух важных предельных случаях. [10]
Этот метод позволяет упростить задачу и указывает на важные предельные случаи макрокннетики. Для упрощения задачи принимается, что диффузия в первом приближении не зависит от протекания химической реакции. Обозначим концентрацию реагента на поверхности через с, а в массе потока через с. При установившемся протекании реакции эта концентрация определяется количеством реагента, доставляемого к граничной поверхности благодаря молекулярной или вихревой диффузии. [11]
Из этой формулы следует, что чем больше L и, следовательно, чем больше запас потенциальной энергии деформации в системе, тем меньше относительное значение длины трещины, способной к развитию до разрушения. То же относится и к интенсивности местных факторов, необходимых для возникновения трещины. Важный предельный случай определяется условием ст ат и соответствует минимальной длине исходной трещины, необходимой для развития хрупкого разрушения. При большей длине трещины могут возникать хрупкие разрушения. [12]