Cтраница 3
Полодию для общего случая движения Пуансо можно определить, как геометрическое место точек, лежащих на центральной поверхности второго порядка и обладающих тем свойством, что плоскости, касательные к поверхности в различных точках этой кривой, находятся на постоянном расстоянии от центра поверхности. [31]
Для характеристики общего случая движения идеальной жидкости можно применить принцип Даламбера, согласно которому силы, действующие на рассматриваемую систему, уравновешиваются силой инерции. Аналитический смысл этого принципа заключается в том, что сумма проекций всех сил, действующих на какую-либо систему ( включая силу инерции), в проекции на выбранное направление должна быть равной нулю. [32]
Возвращаясь к общему случаю движения сферического маятника, поставим вопрос о реакции N сферы. [33]
Возвращаясь к общему случаю движения весомой частицы по циклоиде, определим реакцию N кривой. [34]
Возвращаясь к общему случаю движения сферического маятника, поставим вопрос о реакции N сферы. [35]
Возвращаясь к общему случаю движения весомой частицы по циклоиде, определим реакцию N кривой. [36]
Рассмотрим теперь самый общий случай движения точки: неравномерное криволинейное движение. [37]
Перейдем теперь к общему случаю трехмерного движения жидкости в пространстве, при котором существуют составляющие скорости в направлении всех трех координатах осей. [38]
Сопротивление среды в общем случае движения тела зависит не только от скорссти его центра тяжести, формы тела, его размеров и других параметров, о которых шла речь до сих пор. В общем случае, как известно из механики, движение тела можно рассматривать как поступательное вместе с центром тяжести и вращательное вокруг некоторой мгновенной оси, проходящей через центр тяжести; следовательно, сопротивление среды должно, кроме всего прочего, зависеть от угловой скорссти вращения тела вокруг мгновенной оси. [39]
Полная система уравнения для общего случая движения в пористой среде сжимаемой или несжимаемой вязкой жидкости принципиально может быть построена, как упоминалось выше, путем надлежащего осреднения уравнений Навье - Стокса и уравнения энергии, что ло сего времени пока что не сделано. [40]
Обратимся теперь к рассмотрению общего случая неравномерного и непоступательного движения тела сквозь несжимаемую идеальную жидкость, предполагая, что центр тяжести тела ( или как-нибудь иначе выбранный полюс) движется с данным ускорением, а само тело заданным образом вращается вокруг мгновенной оси, проходящей через полюс. [41]
Коэффициент вязкости р в общем случае движения сжимаемого газа следует считать функцией точки. [42]
Желая обобщить эту идею на общий случай движения сжимаемого газа, установим сначала уравнение импульсов для области следа за крыловым профилем. [43]
Мгновенная винтовая ось существует в общем случае движения тела. При плоском движении она превращается в мгновенную ось вращения, проходящую через мгновенный центр скоростей перпендикулярно плоскости движения. [44]
Таким образом, и в общем случае движения точки работа силы равна изменению кинетической энергии, а следовательно, закон кинетической энергии остается справедливым. [45]