Смена - знак
Cтраница 2
Смена знака эффекта при переходе через точку нулевого заряда указывает на применимость в этих системах уравнения (6.6) и при положительных - потенциалах. Такой переход оказывается возможным, если толщина диффузного слоя ( эффективная ширина ямы) больше как длины волны электрона, так и длины сольватации х0, что имеет место при низких концентрациях раствора электролита. [16]
Смена знака TKU происходит при напряжении стабилизации ( напряжениях электрического пробоя) между 5 и 6 В. [17]
Смена знака расклинивающего давления ( кривая 1) связана с различными значениями потенциалов i) i и of2 поверхностей пленки. Для расчета изотермы Tle ( h) в этой области значений h использованы табулированные решения теории электростатических сил при условии постоянства потенциалов. При дальнейшем уменьшении толщины пленок снова появляются силы отталкивания, но они связаны уже с действием молекулярных ( Пт0) и структурных ( ГЬ0) сил. Расчеты по уравнению (13.3) с использованием изотермы 1 ( см. рис. 13.3) приводят к значению краевого угла воды на кварце 0о 5, близкому к экспериментальному, что служит подтверждением теории. [18]
 |
Диаграмма соб-ственной энергии фотона в спинорной электродина. [19] |
Эта смена знака существенна в диаграммах, содержащих замкнутые электронные циклы. [20]
Если смена знака h ( z) происходит в противоположном направлении, то Са будет орби-тально устойчива. [21]
После смены знака функции о з2 опять представляется свобода в выборе знака одного из управлений. Выше уже отмечалось, что на втором участке движения, где я з20, экстремум функции Я по и2 соответствует ее минимуму, и ы2 должно принимать одно из предельных значений. [22]
 |
Телеграфный сигнал. [23] |
Моменты смены знака напряжения фиксируются декатронным счетчиком радиометра. [24]
При смене знака / меняется наклон полос. [26]
При смене знака достигается полнота катодной защиты. Эффективная полнота катодной защиты не достигается. [27]
При смене знака нагрузки ( в первом полуцикле) в сторону сжатия рассеяние результатов резко уменьшается, и, как видно из рис. 4.29, значение функции плотности вероятности распределения для k - 1 увеличивается, а наклон кривой вероятности распределения местных деформаций уменьшается. С увеличением количества циклов нагружения рассеяние как в полуцикле растяжения, так и в полуцикле сжатия уменьшается, а затем стабилизируется и в конечном счете оказывается одинаковым для полуциклов растяжения и сжатия. Для стали Х18Н10Т стадия стабилизации наступала для выбранного уровня нагрузки ( аа 420 МПа, N 750 циклов) уже к 50-му циклу нагружения. [28]
При смене знака нагружения ( в первом полуцикле) в сторону сжатия рассеяние результатов резко уменьшается, и, как видно из рис. 3, максимальное значение функции плотности вероятности распределения для А; 1 увеличивается, а наклон кривой накопленной вероятности местных деформаций уменьшается. С увеличением количества циклов нагружения рассеяние как в полуцикле растяжения, так и в полуцикле сжатия уменьшается, а затем стабилизируется и в конечном счете оказывается одинаковым для полудик лов растяжения и сжатия. Для стали Х18Н10Т стадия стабилизации наступила для выбранного уровня напряжений ( аа 42 кгс / мм2, N 750 циклов) уже к 50 циклу нагружения. [29]
При смене знака напряжения последнее складывается с напряжением на конденсаторе Ci и заряжает конденсатор Сг до удвоенного напряжения. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5