Смешивание - конфигурация
Cтраница 1
Смешивание конфигураций при этом не учитывается. Считается, что такое крайнее допущение достаточно хорошо выполняется в случае заполненных или близких к ним оболочек, а это в свою очередь предполагает, что смешивание конфигураций существенно прежде всего для нуклонов вне замкнутых оболочек и что смешанные конфигурации включают главным образом одночастичные уровни в пределах данной оболочки. [1]
Учет смешивания конфигураций объясняет ( по крайней мере, качественно) ( - запрещенные переходы, отклонение магн. Шмидта, значения квад-рупольных моментов нейтронно-нечетных ядер и но-к-рые др. факты, непонятные с точки зрения одночастич-ной О. Кроме того, приближение случайных фаз служит основой описания в рамках О. [2]
Что означает смешивание конфигураций и какую роль это играет в расчетах методом конфигурационного взаимодействия. [3]
Несмотря на трудности вычисления и ряд факторов, таких, как ковалент-ность и смешивание конфигураций благодаря действию поля лигандов, которые могут изменять величину внутреннего поля, оценки Ватсона и Фримена в общем согласуются с экспериментальными результатами. [4]
По мере того как еще большее число нуклонов или дырок добавляется к замкнутым оболочкам, вызванное остаточными взаимодействиями смешивание конфигураций приводит к постоянным сфероидальным деформациям ядра, и возбужденные состояния теперь уже лучше рассматривать как вращательные. Такая же метаморфоза имеет место и в молекулярной спектроскопии: поскольку молекула С02 линейна, она имеет четыре колебательные степени свободы и две вращательные, у нелинейной молекулы Н20 - три колебательные степени свободы и три вращательные. Выпрямление молекулы, таким образом, переводит вращение в колебание. Бора и Моттельсона [14], показывает, что наблюдаемый спектр А125 можно интерпретировать как систему вращательных состояний, опирающуюся на первые четыре внутренних состояния. Нужно напомнить, что формула ( 5) недействительна при К 1 / 2; в этом случае необходимо пользоваться гораздо более сложным выражением, которое приводит даже к пересечению вращательных состояний. [5]
В этом разделе мы посмотрим на квантовый мир еще с одной точки зрения с помощью широко используемого в квантовой физике метода смешивания конфигураций: построения искомой волновой функции из известных решений какой-либо более простой задачи, когда весовые коэффициенты таких комбинаций можно рассматривать как волны на решетках базисных состояний. Объединение понятий приводит к нелинейному эффекту познания ( экономии мышления): решая уравнение Шредингера в разных его видах, мы дополняем опыт, накопленный в одной области, новым пониманием волновых свойств разнообразнейших систем в других условиях. [6]
 |
Векторная диаграмма полного момента количества движения деформированного ядра ( по обобщенной модели. [7] |
Как упоминалось ранее, любое остаточное взаимодействие между нуклонами ограничивает применимость чистой одночастичной модели ( которая просто заполняет снизу доверху состояния по модели оболочек) и вводит смешивание конфигураций. Попарные взаимодействия создают особое смешивание конфигураций, аналогичное обнаруженному для электронов проводимости в металлах и введенному для объяснения явления сверхпроводимости. Такое взаимодействие влияет на энергии основного и низколежащих возбужденных состояний, не затрагивая, вообще говоря, спина и четности, определенных по модели оболочек. Учет принципа Паули усложняет даже такой приближенный математический анализ задачи, поэтому здесь приводится лишь краткое качественное описание некоторых результатов, существенных для ядер. [8]
 |
Векторная диаграмма полного момента количества движения деформированного ядра ( по обобщенной модели. [9] |
Как упоминалось ранее, любое остаточное взаимодействие между нуклонами ограничивает применимость чистой одночастичной модели ( которая просто заполняет снизу доверху состояния по модели оболочек) и вводит смешивание конфигураций. Попарные взаимодействия создают особое смешивание конфигураций, аналогичное обнаруженному для электронов проводимости в металлах и введенному для объяснения явления сверхпроводимости. Такое взаимодействие влияет на энергии основного и низколежащих возбужденных состояний, не затрагивая, вообще говоря, спина и четности, определенных по модели оболочек. Учет принципа Паули усложняет даже такой приближенный математический анализ задачи, поэтому здесь приводится лишь краткое качественное описание некоторых результатов, существенных для ядер. [10]
Спаривание нуклонов в рамках чистой одночастичной модели учитывает, грубо говоря, короткодействующие корреляции в движении нуклонов, ожидаемые за счет остаточных взаимодействий; коллективная и обобщенная модели пытаются учесть также и дальнодействующие корреляции. Они достигают этого заменой смешивания конфигураций сфероидальной деформацией, представляющей усредненное по времени пространственное распределение, которое ожидается для надлежащей смеси одночастичных конфигураций. Предполагается, что осцилляции деформированного ядра около его равновесной формы достаточно медленны по сравнению с индивидуальным движением частиц, и рассмотрение одно-частичных и коллективных состояний поэтому может быть проведено порознь. Такое допущение эквивалентно в общих чертах приближению Борна - Оппенгеймера в теории строения молекул. [11]
Описание в литературе электронных состояний молекулы О2 в рамках теории молекулярных орбиталей было отмеченб путаницей, вызванной использованием мнимых орбиталей, которые соответствуют изолированной молекуле с симметрией Dxll, и использованием действительных орбиталей, соответствующих молекуле в присутствии внешнего возбудителя, например реагента. Описание с помощью единственной конфигурации в одном случае может соответствовать смешиванию конфигураций в другом. [12]
Смешивание конфигураций при этом не учитывается. Считается, что такое крайнее допущение достаточно хорошо выполняется в случае заполненных или близких к ним оболочек, а это в свою очередь предполагает, что смешивание конфигураций существенно прежде всего для нуклонов вне замкнутых оболочек и что смешанные конфигурации включают главным образом одночастичные уровни в пределах данной оболочки. [13]
В проведенном выше рассмотрении реакций рекомбинации радикалов используется ограниченный базисный набор диабатических поверхностей. Расширение этого базисного набора ведет к новым следствиям. Так, включение локально возбужденных конфигураций означает, что энергия возбужденного ион-парного ин-термедиата является функцией показанного ниже смешивания конфигураций. В самом деле, ожидается, что она будет расти с уменьшением энергий перехода од некратно занятая МО - - низшая свободная МО в Х - и перехода двукратно занятая МО - однократно занятая МО в Y - и увеличением смешивания трех указанных выше конфигураций. [14]
Не вполне удовлетворительным является то обстоятельство, что, с одной стороны, имеется хорошее согласие с экспериментом для аполн. Таким образом, мы можем сказать, что использованная в расчетах потенциальная яма дает более верное описание ядра как поглотителя, чем как излучателя. Может быть эта разница в результатах сравнения с экспериментом указанных выше двух типов сечений частично сгладится, если предположить, что уровни в прямоугольной яме связаны с остаточным ядром, так что возникают состояния с другими L. Такая связь будет оказывать влияние на угловое распределение, причем это влияние на аполп может и не быть сильным. Подобную связь следует ожидать вследствие того, что модель оболочек [33, 34] предполагает наличие большого спин-орбитального взаимодействия. Кроме того, к подобным результатам может приводить смешивание конфигураций. Если иметь в виду эти обстоятельства, то вопреки многим возражениям, которые можно было бы выдвинуть с чисто логической точки зрения, создается впечатление, что модель, использованная Фешбахом и др. [12], соответствует действительности. Представляется вероятным, что вычисления с учетом взаимодействия падающего на ядро нуклона с нуклонами частично заполненных оболочек могут дать более, надежное исходное приближение, которое могло бы заменить используемое в данном случае центральное поле. Заметка Шиф-фера и Ли [36] также содержит выводы, сделанные из сравнения теории с данными для нейтронов. В этой работе установлен интересный факт, что потенциалы для протона и для нейтрона в ядре с учетом поправки на куло-новскую энергию приблизительно одинаковы. Этот факт не является общим и строгим следствием зарядовой симметрии ядерных сил, поскольку в рассматриваемых ядрах имеется избыток нейтронов; тем не менее можно ожидать, что он будет приближенно вытекать из принципа зарядовой симметрии. Подобной гипотезы не содержится в явном виде в работе Марголиса и Вайскопфа, которые допускают в полученных ими формулах возможное различие этих двух взаимодействий. Их рассуждения сводятся к следующему. [15]
Страницы: 1