Смещение - максимум - кривая
Cтраница 2
Представляет определенный интерес анализ данных распределения скважин по величинам смещений забоев от вертикали. В 1975 г. наибольшее количество скважин было пробурено с отклонениями от вертикали 200 - 300 м, в последующие годы происходило смещение максимума кривой распределения в сторону больших отклонений. [16]
Возрастающая крутизна кривых т н по мере прикрытия дросселя при практически постоянной кривой Мтр приводит к сужению диапазона оборотов, в котором УИК0 и к смещению максимума кривой Мк. В полном соответствии с этим кривые Ne по мере прикрытия дросселя не только располагаются ниже, но ограничиваются все более тесными пределами чисел оборотов. Скоростной режим, соответствующий на каждом положении дросселя максимуму мощности, сме-щается в сторону пониженных оборотов. [17]
Пунктирные кривые на рис. 3.4, 3.5, 3.7 и 3.8 построены с учетом максимальных потерь в конденсаторе перестройки. Они ограничивают снизу значения резонансного сопротивления и добротности резонатора из-за влияния потерь в конденсаторе перестройки. Некоторое смещение максимума кривых в сторону увеличения р / указывает на снижение оптимального волнового сопротивления коаксиального отрезка, при котором наблюдается максимум резонансного сопротивления или добротности резонатора. [18]
В критической точке восприимчивость расходится в термодинамическом пределе. Из-за конечности размеров системы этот эффект сглаживается. Наконец, конечность размеров системы приводит к смещению максимума кривых в критической точке. [19]
 |
Температурная зависимость полной интенсивности излучения азотной плазмы ( в долях от интенсивности черного излучения для оптической толщины 10 см по. [20] |
При увеличении температуры от 5000 до 10 000 К е быстро возрастает в связи с увеличением интенсивности линейчатого излучения. Далее рост излучательной способности замедляется, причем зависимость е ( Т) может быть немонотонной. Определяющими являются здесь следующие факторы: увеличение заселенности возбужденных состояний, ионизация, увеличение ширины линий, смещение максимума планковской кривой в сторону больших частот. [21]
 |
Зависимость времени горения дуги постоянного тока от раствора контактов. [22] |
Из сравнения двух кривых рис. 4.5 можно придти к заключению, что увеличение напряженности внешнего магнитного поля Явн приводит к снижению максимальной величины раствора контактов. При наличии внешнего магнитного поля появляется дополнительная сила взаимодействия его с током дуги. Величина тока, при котором эта сила оказывается достаточной для выбрасывания дуги из пространства между контактами, снижается с ростом величины Явн. Это приводит к смещению максимума кривой р / ( 7) в сторону оси ординат и уменьшению максимальных величин раствора контактов. [23]
Пластические деформации образца оказывают сильное влияние на эффект Баркгаузена и уровень магнитного шума. BI цорода Выбирались кристаллы длиной 10 - 5 - 12 мм и толщиной SO 100 мкм с направлением роста [100], содержащие одну или несколько 180 -доме иных границ, параллельных направлению роста. При этом плотность дислокаций возрастала примерно на порядок. На рис. 57 приведены зависимости спектральной плотности магнитного шума от амплитуды поля перемагничивания для недеформированного и деформированного образцов. Наблюдается сильный спад g ( f) и смещение максимума кривой в сторону больших Нт для деформированного образца. Автор объясняет это явление измельчением скачков Баркгаузена, связанным с изменением потенциального рельефа при увеличении плотности дислокаций, таким образом, что в образце практически не остается участков с однородными напряжениями и расстояние между максимумами напряжений существенно уменьшается. Следует обратить внимание также на большой уровень мощности магнитного шума в недеформированном нитевидном кристалле. Эти экспериментальные результаты не подтверждают предположений, выдвинутых в работах Ю.В. Афанасьева, П.Е. Котляра и др. [114, 115], в которых утверждается, что мощность магнитного шума должна возрастать при увеличении объемной плотности дислокаций. [25]
Большое значение имеет правильный выбор предельно допустимого перепада давления Артах в камерных счетчиках. От него зависит как максима л ьный расход Qmax, так и объем V0 измерительной камеры прибора. Величина Аршах существенно различна для счетчиков жидкости и счетчиков газа. С увеличением вязкости перепад Ар в приборе заметно возрастает. Но это не приведет к уменьшению диапазона измерения, потому что вследствие уменьшения протечки через зазоры и смещения максимума кривой 8 в сторону малых расходов при вязких жидкостях допустимо существенное снижение Qmin, так что общий диапазон измерения будет даже возрастать. Так, например, для счетчиков с овальными шестернями калибром 80 мм и более диапазон измерения Qm3X / 2mln для жидкостей с вязкостью до 1 - Ю 6 м2 / с ( 1 1 сСт) равен 3 5, а для жидкостей с вязкостью свыше 6 10 - 5 мг / с ( 60 сСт) диапазон возрастает до десяти и одновременно сдвигается в сторону малых расходов. [26]
Страницы: 1 2