Cтраница 1
Смещение срединных поверхностей ( см. рис. 2.25, а, б) приводит к дополнительной концентрации напряжений из-за возникновения изгибающих моментов. [1]
Смещение срединных поверхностей ( рис. 5.2 а б) приводит к дополнительной концентрации напряжений из-за возникновения изгибающих моментов. Смещение срединных поверхностей, различие толщины и формы стыкуемых элементов приводит к возникновению краевых сил Р0 и моментов М0, распределенных по их периметру. Их определяют методами тонких оболочек путем составления уравнений совместности радиальных и угловых деформаций. [2]
Роль смещений срединной поверхности как жесткого целого играют теперь смещения, соответствующие изгибаниям. [3]
В § 7.3 было показано, что такими уравнениями связаны смещения срединной поверхности в приближенной теории чисто моментного состояния. Это значит, что последнее и представляет собой один из видов напряженно-деформированных состояний с особой асимптотикой. [4]
Гипотеза о нормальном элементе в простейшем случае приводит к трем степеням свободы в узле: смещение срединной поверхности и повороты соответственно в двух взаимно перпендикулярных направлениях. За положительный принят прогиб, направленный вниз. Положительные углы поворота отсчитываются по ходу часовой стрелки относительно оси х и против хода часовой стрелки относительно у, если смотреть вдоль осей из начала координат. [5]
В уравнениях (6.1.63), величины h и R задают, соответственно, толщину оболочки и радиус срединной поверхности; V и W - тангенциальное и нормальное смещения срединной поверхности, Ч - угол поворота нормали к срединной поверхности, о - коэффициент Пуассона, q q ( t x) - внешняя нагрузка, а х - полярный угол. [6]
Смещение срединных поверхностей, различие толщины и формы стыкуемых элементов приводит к возникновению краевых сил Р0 и моментов М0, распределенных по их периметру. Их определяют методами тонких оболочек путем составления уравнений совместности радиальных и угловых деформаций. [7]
Смещение срединных поверхностей ( рис. 5.2 а б) приводит к дополнительной концентрации напряжений из-за возникновения изгибающих моментов. Смещение срединных поверхностей, различие толщины и формы стыкуемых элементов приводит к возникновению краевых сил Р0 и моментов М0, распределенных по их периметру. Их определяют методами тонких оболочек путем составления уравнений совместности радиальных и угловых деформаций. [8]
Итак, нулевые корни характеристического уравнения соответствуют двенадцати линейно независимым напряженно-деформированным состояниям. Шесть из них описывают смещения срединной поверхности как жесткого целого, а остальные шесть - напряженные состояния оболочки, работающей как балка. [9]
С помощью этих формул исследование деформации оболочки сводится к исследованию деформации ее срединной поверхности. В формулы (1.51), (1.53) и (1.60) входят шесть различных функций смещений срединной поверхности, а именно. [10]
Если из однородных граничных условий вытекает неравенство (5.32.9), которое будет называться условием единственности, то решение неоднородной краевой задачи будет единственным с точностью, быть может, до смещений срединной поверхности как жесткого целого. [11]
Вместе с тем, очевидно, что жесткие перемещения являются решениями однородных ( при е, 82 со 0) геометрических безмоментных уравнений. Отсюда следует, что, если EJ 82 со 0, то в решении геометрических безмоментных уравнений вида (14.14.2) коэффициенты при 1, cos ф и sin ф соответствуют смещениям срединной поверхности как жесткого целого. Эти величины в однородном случае ( при гг - е2 со 0) соответствуют жестким смещениям срединной поверхности и могут быть получены элементарно, а в неоднородном случае решение можно получить методом вариации постоянных. [12]
Смещение кромок чаще возникает в соединениях элементов, отличающихся по форме. Концентрация напряжений возникает и в соединении двух элементов с различной толщиной, если даже срединные их поверхности совпадают. Смещение срединных поверхностей, различие толщины и формы стыкуемых элементов приводит к возникновению краевых сил Р0 и моментов М0, распределенных по их периметру. Их определяют методами тонких оболочек путем составления уравнений совместности радиальных и угловых деформаций. [13]
Этот подход удобен для анализа колебаний частей ЛА малого удлинения. Деформация характеризуется смещением срединной поверхности у ( х, z, t) некоторой эквивалентной пластины. Принимаем гипотезу прямых нормалей. [14]