Смещение - ядро
Cтраница 4
Отсюда и из (5.8) видно, что Лар ( г - Rn) играет роль плотности эффективного заряда, сопровождающей смещение ядер, включая, конечно, и заряд самих ядер. [46]
Результат (IX.30) показывает, что интенсивность несмещенной линии зависит от двух величин: от энергии у-перехода и величины среднего квадрата смещений ядра из положения равновесия в решетке. Чем меньше энергия и ниже температура, при которых находится кристалл, тем больше вероятность эффекта М ссбауэра. [47]
 |
Зависимость коэффициента экстинк-ции от длины волны поглощаемого света. [48] |
Очевидно, что собственные нормальные колебания ионов сопровождаются появлением одной лишь инерционной составляющей поляризации, которая складывается из дипольных моментов, соответствующих смещениям ядер и вызванным ими деформациям электронных оболочек. Наложение этой составляющей на поляризацию, создаваемую кулоновским полем локализованного электрона, приведет к тому, что для каждого отдельно взятого полярона глубина потенциальной ямы становится функцией времени. Аналогичная зависимость сохраняется и для энергии возбуждения. [49]
 |
Элементы симметрии равновесной конфигурации ядер линейной молекулы X - А - X и формы нормальных колебаний для координат Qi. и Q3. [50] |
Аналогичны результаты применения операций симметрии Cs, а и а, допускаемых равновесной конфигурацией ядер симметрия ной нелинейной молекулы АХ2, к смещениям ядер в трех ее нормальных колебаниях Qi, Q2, Qs. Операция о не меняет смещений ядер, а операции С2 и а меняют местами смещения ядер Xi и Х2 во всех трех колебаниях. [51]
Тогда сила, действующая на каждую оболочку в каждый момент времени, будет равна нулю; этим и определяются соотношения между смещениями оболочек и смещениями ядер, позволяющие исключить первые из рассмотрения. [52]
Напомним наконец, что приведенные выше результаты расчета коэффициента диффузии некогерентных экситонов были получены в предположении о преобладающей роли операторов экситон-фононного взаимодействия, линейных по смещению ядер. Учет и квадратичных слагаемых приводит для тензора Dik также к соотношению вида (5.12), в котором, однако, выражение gnm ( t), наряду с приведенными в ( 5.12 а), содержит дополнительные члены, обусловленные вкладом неучтенных при выводе (5.12) слагаемых в операторе экситон-фононного взаимодействия. Мы не будем здесь приводить более общее выражение для gnm ( г), поскольку оно весьма громоздко. [53]
Показать, что при плоской равновесной конфигурации ядер молекулы колебательные координаты могут быть выбраны таким образом, что одна группа колебательных координат 7 р выражается через смещения ядер в плоскости равновесной конфигурации молекулы, а другая группа колебательных координат / () - через смещения ядер, перпендикулярные плоскости равновесной конфигурации молекулы. [54]
Для ЛГ-атомной молекулы можно ввести пЗЛг - 6 ( для линейной bN - - 5) таких координат Qk, что каждая из них полностью характеризует смещение ядер относительно равновесных положений в каком-то одном основном колебательном состоянии. Это так называемые нормальные координаты, определение которых будет рассмотрено позднее. [55]
Страницы: 1 2 3 4