Обратимое смещение - граница
Cтраница 2
 |
Различные типы процес - гт. [16] |
В случае очень слабых полей эти смещения границ обратимы и. Начальная восприимчивость ферромагнетиков и область / кривой намагничивания ( рис. 250, е) обусловлена процессами обратимого смещения границ. [17]
Величина смещения границы определяет намагниченность образца, а следовательно, и его восприимчивость. В материалах с малым градиентом энергии магнитная восприимчивость может достигать больших значений. В начальной части кривых намагничивания наблюдаются обратимые намагничивания, соответствующие обратимому смещению границы. [18]
Величина смещения границы определяет намагниченность образца, а следовательно, и его восприимчивость. В материалах с малым градиентом магнитная восприимчивость может достигать больших величин. В начальной пасти кривых намагничения наблюдаются обратимые намагничения, соответствующие описанному обратимому смещению границы. [19]
 |
Петля гистерезиса.| Семейство симметричных петель гистерезиса. [20] |
B BS на рис. 8.2.) напряженность внешнего поля уменьшается. Тогда уменьшение намагниченности произойдет прежде всего за счет обратимого процесса вращения магнитного момента каждого домена в направлении ближайшей оси легкого намагничивания и частично за счет обратимого смещения границ доменов. При этом сказывается также взаимное влияние намагниченности отдельных доменов. При Я0 в ферромагнетике сохраняется остаточная намагниченность Мг, которой соответствует остаточная индукция ВгцоМг. При этом направление магнитных моментов доменов близко к их направлениям легкого намагничивания. [21]
Хотя при наложенном поле новое положение границы и новые размеры доменов соответствуют минимуму энергии ( этим определяется величина смещения од:), сама граница - переходной слой - теперь обладает большим запасом свободной энергии, чем при отсутствии магнитного поля. Если новому минимуму свободной энергии соответствует смещение ох ОА ( см. рис. 113), очевидно, после снятия внешнего магнитного поля ( приведения его к нулю) граница сместится на старое место - в точку О. Это приводит к восстановлению первоначального магнитного состояния, например, к размагниченшо. Обратимое смещение границы может осуществляться до наложения критического поля, которое смещает границу на величину 0 / 1 к месту максимального градиента энергии граничного слоя. Если же внешнее поле вызывает смещение х ОА, то последует дальнейшее смещение без увеличения поля, на расстояние ОС, в котором тот же градиент, что и на расстоянии ОЛ от первоначальной границы. Перемещение от А до С, происходящее без увеличения магнитного поля, называется скачком Баркгаузена. [22]
 |
Процесс намагничения ферромагнетика. [23] |
В слабых полях наблюдается. Процесс намагничения в слабых полях обратим. Увеличение поля приводит к тому, что рост выгодно ориентированных доменов осуществляется тоже за счет необратимых процессов. Обратимому смещению границ доменов могут, например, препятствовать дефекты кристаллической структуры. Чтобы преодолеть их действие, граница домена должна получить от внешнего поля достаточно большую энергию. [24]
Медленное охлаждение ( 130 С / час) без поля приводит к получению перетянутой петли гистерезиса. При быстром охлаждении ферритов независимо от величины / / тмо перетянутых петель не наблюдали, а при термической обработке без поля петли гистерезиса имели округлую форму, подобную форме петли при медленном охлаждении в слабых полях. При обсуждении этих результатов авторы [45] исходили из того, что в ферритах, нагретых выше точки Кюри, отсутствует как направленное, так и локальное упорядочение. При охлаждении без поля ( Ятмо0) ниже точки Кюри внутри образующихся доменов и на границе между ними создается локальное упорядочение, степень которого в значительной мере определяется скоростью охлаждения. Наложение малых синусоидальных полей во время охлаждения приводит лишь к обратимым смещениям границ доменов, так как характер локальной упорядоченности существенно не изменяется в сравнении с тем, который существовал в отсутствии поля. Отсюда, очевидно, и незначительное изменение магнитных параметров. Действительно, величина максимальной индукции ( Вт) слабо изменяется вплоть до полей Я3 - 4 э, а затем быстро растет, достигая насыщения. Еще раньше начинается рост коэффициента пря-моугольности петли гистерезиса. Этим и объясняется появление округлой петли гистерезиса после быстрого охлаждения в отсутствии магнитного поля. [25]
Страницы: 1 2