Вид - оператор - гамильтон
Cтраница 1
Вид оператора Гамильтона Н определяется полем, в котором находится каждый электрон. Резонансные интегралы Я12 Я23 Я31, Я45 Я56 и Я включают обмен электронов между соседними углеродными атомами, а Я21, Я32, Я43, Я54, Яв5 и Я1в являются матричными элементами, расположенными по другую сторону диагонали. [1]
Определим прежде всего вид оператора Гамильтона Н для электронов атома гелия. [2]
Если допустить, что известны W и вид оператора Гамильтона, и, следовательно, это уравнение можно решить, то тогда возникает возможность вычислить энергию системы. [3]
Если допустить, что известны F и вид оператора Гамильтона, и, следовательно, это уравнение можно решить, тогда возникает возможность вычислить энергию системы. [4]
Если допустить, что известны Ч 1 и вид оператора Гамильтона, и, следовательно, это уравнение можно решить, тогда возникает возможность вычислить энергию системы. [5]
Вид оператора Гамильтона нужно знать твердо. [6]
В такой форме записывается уравнение Шредингера не только для частицы во внешнем поле, но и для любой квантовой системы. Только вид оператора Гамильтона и число переменных волновой функции различны в разных случаях. [7]
В такой форме записывается уравнение Шредингера не только для частицы во внешнем поле, но и для любой квантовой системы. Только вид оператора Гамильтона и число переменных волновой функции различны в - разных случаях. [8]
 |
Вклады четвертого порядка в собственную энергию. [9] |
Для этого следует более обстоятельно заняться видом оператора Гамильтона. [10]
Записанное в таком виде уравнение пригодно для любых квантовых объектов. В зависимости от того, изучается ли отдельная частица, атом или кристалл в целом - изменяется вид оператора Гамильтона Я, структура же уравнения остается одной и той же. [11]
Вид оператора импульса и операторов ряда других величин не зависит от свойств частиц и тех физических условий, в которых происходит их движение. Но вид оператора Гамильтона и его собственные значения различны для различных частиц и зависят от вида силового поля, действующего на частицы. [12]
Здесь введен индекс k вместо употреблявшегося ранее индекса т, так как собственные функции фт имеют вид блохоиских функций, которые различаются волновыми векторами. Другой индекс V должен подчеркнуть, что речь идет об энергии электрона в валентной зоне. Выражение (21.11) имеет в точности вид оператора Гамильтона системы независимых отдельных частиц. Напомним теперь кратко последовательность наших действий. С помощью правил (21.2) и перестановочных соотношений (21.4) и (21.5) электронные операторы в гамильтониане (20.7) § 20 были заменены операторами электронных дырок. [13]
Операторы, удовлетворяющие двум условиям ( 119 7) и ( 119 8), называют антиунитарными операторами. Произведение унитарного и антиунитарного операторов дает антиунитарный оператор, следовательно, оператор обращения времени 6 ( 119 6) является антиунитарным оператором. Явный вид оператора обращения времени зависит от вида оператора Гамильтона системы и от представления, в котором задана волновая функция. [14]
Операторы, удовлетворяющие двум условиям ( 119 7) и ( 119 8), называют антиунитарными операторами. Произведение унитарного и антиунитарного операторов дает антиунитарный оператор, следовательно, оператор обращения времени G ( 119 6) является антиунитарным оператором. Явный вид оператора обращения времени зависит от вида оператора Гамильтона системы и от представления, в котором задана волновая функция. [15]
Страницы: 1