Написанный вид

Cтраница 1

Уравнение написанного вида встречается не только при рассмотрении колебаний механических систем, но и в разнообразных физических вопросах, связанных с колебательными явлениями. [1]

В написанном виде амплитуда fern является оператором по отношению к спиновой переменной. [2]

В написанном виде уравнение справедливо только для статических полей. Оно было бы справедливо и в случае переме-менных полей, если бы ориентация дипольных молекул при изменении напряженности поля диэлектрика происходила безынерционно. [3]

В написанном виде, однако, она неприменима к сверхпроводникам, у которых f 1 имеет согласно ( 87 8) при со 0 полюс. [4]

В написанном виде амплитуда fem является оператором по отношению к спиновой переменной. [5]

В написанном виде ур-ния (1.196) и (1.197) сравнительно мало удобны для выполнения необходимых технических расчетов. [6]

Поскольку в написанном виде формула ( 28 4) относится только к перемещению в плоскости скольжения, имеет смысл сразу же написать проекцию силы f на эту плоскость. [7]

Поскольку в написанном виде формула ( 28 4) относится только к перемещению в плоскости скольжения, имеет смысл сразу же написать проекцию силы f на эту плоскость. [8]

Напомним лишь, что написанный вид градиентного члена связан с предположенной кубической симметрией кристалла. [9]

Данные для расчета. [10]

Из данного примера видно, что даже при положительном значении AF для реакции в написанном виде имеет место некоторая конверсия в состоянии равновесия. Положение о том, что отрицательное значение AF указывает на наличие движущей силы реакции, остается совершенно правильным; чем больше отрицательное значение А / 10, тем больше движущая сила я степень завершенности реакции. [11]

Как уже указывалось выше, обычно это не удается и приходится составлять более сложное решение, представляющее сумму частных решений написанного вида по одному ив этих параметров. В дальнейших параграфах этот метод поясняется на отдельных примерах. [12]

В формуле (42.7) под знаком логарифма должен был бы на самом деле стоять еще некоторый числовой коэффициент. В написанном виде она имеет, как говорят, лишь логарифмическую точность. Это значит, что аргумент логарифма предполагается настолько большим, что и сам логарифм велик. [13]

При выводе формулы (VI.65) предполагалось, что диффузии препятствуют только столкновения с молекулами другого сорта, так как столкновение с однотипной молекулой проталкивает ударяемую молекулу дальше и диффузия таким образом не задерживается. В написанном виде формула лучше отвечает экспериментальным данным, чем полученные из других предположений. Называется она формулой Стефана - Максвелла. Похожие формулы были получены также Ланжевеном и Чепменом. [14]

К такому уравнению мы приходим вообще при рассмотрении малых колебаний системы с одной степенью свободы около ее положения равновесия. Член 2ft - тг происходит от сопротивления среды или трения, и h называется коэффициентом сопротивления; член k x происходит от внутренней силы системы, которая стремится вернуть систему в положение равновесия, и & - называется коэффициентом восстановления; свободный член f ( f) в уравнении ( 50) происходит от внешней возмущающей силы, действующей на систему. Уравнение написанного вида встречается не только при рассмотрении колебаний механических систем, но и в разнообразных физических вопросах, связанных с колебательными явлениями. [15]

Страницы: 1 2