Совокупность - область
Cтраница 3
В связи с этим можно получить решение уравнений Максвелла лишь в отдельных областях пространства, где коэффициенты е, i, о непрерывны. Чтобы их определить и получить решение для всей совокупности областей, необходимо наложить граничные условия, или, как говорят, сшить решения на границах областей. [31]
Под областями с высоким содержанием кремнезема и областями с высоким содержанием натрия в работах Валенкова и Порай-Кошица разумеются соответственно зоны свободного кремнезема в виде кристаллитов а-кристабалита и кристаллиты метасиликата натрия. Под зонами с высоким содержанием Si02 нами подразумевается совокупность областей свободного кремнезема разных модификаций ( количество и тип которых зависит как от содержания Na20, так и от теплового прошлого стекла) и высококремнеземистых силикатов разного состава. Химический состав областей неоднородности и их строение меняется с изменением содержания Na20 в стекле. Так, например, если полосы селективного отражения в спектре стекол имеют максимум у 10 2 - 10 3 мк, то можно полагать, что области неоднородности, создающие в спектре эту полосу, представляют преимущественно кристаллиты метасиликата натрия. Если же А макс 10 3 мк, то участки микроструктуры, ответственные за эту полосу, представляют собой силикаты с большим количеством натрия или, возможно, это будут даже зоны водных силикатов. [32]
Легко видеть, что волна разрежения не может иметь места ео всей области вокруг особой линии. Ввиду этого истинная картина движения вокруг особой линии должна представлять собой совокупность секториальных областей, разделенных плоскостями ф const, являющимися поверхностями разрывов. В каждой из таких областей происходит либо движение, описываемое волной разрежения, либо движение с постоянной скоростью. Число и характер этих областей для различных конкретных случаев будут установлены в следующих параграфах. Сейчас укажем лишь, что граница между волной разрежения и областью однородного течения должна быть непременно слабым разрывом. [33]
Легко видеть, что волна разрежения не может иметь места во всей области вокруг особой линии. Ввиду этого истинная картина движения вокруг особой линии должна представлять собой совокупность секториальных областей, разделенных плоскостями ( р const, являющимися поверхностями разрывов. В каждой из таких областей происходит либо движение, описываемое волной разрежения, либо движение с постоянной скоростью. Число и характер этих областей для различных конкретных случаев будут установлены в следующих параграфах. Сейчас укажем лишь, что граница между волной разрежения и областью однородного течения должна быть непременно слабым разрывом. [34]
Легко видеть, что волна разрежения не может иметь места во всей области вокруг особой линии. Ввиду этого истинная картина движения вокруг особой линии должна представлять собой совокупность секториальных областей, разделенных плоскостями ф const, являющимися поверхностями разрывов. В каждой из таких областей происходит либо движение, описываемое волной разрежения, либо движение с постоянной скоростью. Число и характер этих областей для различных конкретных случаев будут установлены в следующих параграфах. Сейчас укажем лишь, что граница между волной разрежения и областью однородного течения должна быть непременно слабым разрывом. Действительно, эта граница не может быть тангенциальным разрывом ( разрывом скорости tv), так как на ней не обращается в нуль нормальная к ней компонента скорости 1р с. Она не может также быть ударной волной, так как нормальная компонента скорости ( ич) по одну сторону от такого разрыва должна была бы быть больше, а по другую - меньше скорости звука, между тем как в данном случае с одной из сто. [35]
Легко видеть, что волна разрежения не может иметь места во всей области вокруг особой линии. Ввиду этого истинная картина движения вокруг особой линии должна представлять собой совокупность секториальных областей, разделенных плоскостями ф const, являющимися поверхностями разрывов. В каждой из таких областей происходит либо движение, описываемое волной разрежения, либо движение с постоянной скоростью. Число и характер этих областей для различных конкретных случаев будут установлены в следующих параграфах. Сейчас укажем лишь, что граница между волной разрежения и областью однородного течения должна быть непременно слабым разрывом. [36]
Области / / - IV занимают как бы промежуточное положение между областями I и V. При этом область / / соответствует крупносерийному производству, область / / / - среднесерийному, а область IV - мелкосерийному. Совокупность областей / / - IV характеризует условия, при которых целесообразно использовать ГАП. В этих условиях многономенклатурного производства достигается разумный компромисс между производительностью и гибкостью средств автоматизации. [37]
У сравниваемых областей может быть по нескольку связей в зависимости, например, от числа общих узлов. Если между двумя областями есть достаточное число связей, то эти области объединяются. Полученные в результате объединения совокупности областей объявляются телами или объектами. [38]
В связи с этим можно получить решение уравнений Максвелла лишь в отдельных областях пространства, где коэффициенты е, ц, а непрерывны. Полученное таким образом общее решение системы дифференциальных уравнений содержит некоторые произвольные функции. Чтобы их определить и получить решение для всей совокупности областей, необходимо наложить граничные условия, или, как говорят, сшить решения на границах областей. [39]
Относительное смещение слоев может происходить при образовании соединения, когда расстояние между слоями в направлении оси с несколько увеличивается, а затем сокращается в процессе восстановления. Внедрение и удаление дополнительных атомов может привести к движению дислокаций между соседними слоями. Скольжение сеток наблюдается также, когда графит, состоящий из совокупности ромбоэдрических и гексагональных областей, вступает сначала в соединение с кристаллическим хлористым железом ( см. разд. Подобная обработка позволяет получить гра фит с чисто гексагональной структурой [928], содержащий всего около 1 4 % остаточного хлора. [40]
В настоящей работе описана процедура разбиения изображения на элементарные области с однородной зачерненностью. После выполнения этой процедуры при помощи двух эвристик производится объединение областей таким образом, чтобы границы полученных областей соответствовали естественным линиям сцены, а не тем побочным линиям, которые обусловлены квантованием и шумами. Затем границы полученных областей аппроксимируются прямыми линиями. После выполнения всех указанных операций специальная процедура анализа сцены интерпретирует изображение. Эта процедура основана на проверке определенных гипотез о совокупностях областей, которые формулируются процедурой, сходной с программой Гузмана. [41]
 |
Фотографии отдельных участков образцов лабораторных опытов. [42] |
Колонии более мелких капель, образовавшихся за счет реакций диспропорционирования субионов натрия и алюминия при охлаждении расплава, по-видимому, отвечают растворенному металлу. На поверхности мелкой области охлаждаемой среды образуется твердая фаза и возникают мельчайшие капельки металла, которые с более легкоплавкой частью среды выдавливаются вовнутрь области. При этом интенсивно протекает коалес-ценция капель при их столкновении. Процесс кристаллизации заканчивается тем, что внутри области образуется усадочная полость, в которой концентрируется почти весь растворенный металл из данной области. Всю исходную среду можно представить как совокупность областей, размер которых определяется скоростью охлаждения и разностью температур начала и конца кристаллизации среды. В пользу такого механизма говорит тот факт, что на границах раздела проб с пробоотборником или атмосферой были найдены только отдельные капельки. [43]
Программа SEE Гузмана в соответствии с геометрией соединений линий устанавливает связи между областями этих соединений. Связи устанавливаются также и между областями, которые не являются соседними. Для этого необходимо, чтобы в каждой области были соединения линий, удовлетворяющие специальным критериям сходства. Две области ( или, следуя рекурсивному определению, ядра) образуют ядро, если между ними установлено не менее двух связей. В конечном итоге ядра отождествляются с телами. Таким образом, в рамках программы телом считается совокупность областей, характер объединения которых выражен связями. В описанном здесь алгоритме в явном виде определено, что представляют собой эти объединения; это дало возможность сформулировать более детальные описания сцены. Важное отличие данной работы состоит в выяснении того обстоятельства, что характеризующие тела объединения - это объединения не областей, а поверхностей, которые на рисунке выражены этими областями. [44]
Кюри коэффициент а не меняет знак и возникновение пироэлектрической фазы термодинамически невыгодно. Однако такой вывод неправильный. Дело в том, что мы исследовали возможность возникновения однородной спонтанной поляризации и убедились, что такое состояние невыгодно. Физическая причина этого состоит в том, что при однородной поляризации в пространстве возникает электрическое поле, энергия которого превышает выигрыш внутренней энергии, получающийся при переходе в пироэлектрическое состояние. Выделим теперь в шаре цилиндр с образующей, параллельной сег-нетоэлектрической оси. При возникновении в объеме этого цилиндра спонтанной поляризации электрическое поле практически не создается. Это означает, что при ТТс шар, во всяком случае, не может оставаться обычным диэлектриком. Наиболее выгодным ниже точки Кюри будет состояние, в котором шар разбит на совокупность областей, имеющих форму цилиндров с образующими, параллельными сегнетоэлектри-ческой оси. Плотность спонтанного дипольного момента в соседних областях ( доменах) имеет противоположное направление. При этом напряженность электрического поля шара значительно меньше, чем в случае однородной поляризации, а выигрыш во внутренней энергии остается практически тем же. В заключение заметим, что изложенная здесь теория фазовых переходов II рода имеет приближенный характер и неприменима в некоторой узкой области вблизи температуры Кюри, где становятся существенными флуктуации термодинамических величин. [45]
Страницы: 1 2 3