Совокупность - траектория
Cтраница 2
В пределах каждой принципиальной схемы кинематика резания рассматривает как результат суммарного действия сочетаемых движений: а) вектор скорости результирующего движения резания - векторную сумму скоростей резания, подачи и движения формообразования, осуществляемых механизмами станка; б) траекторию результирующего движения резания и поверхность, на которой лежит эта траектория; в) формообразование новых поверхностей - совокупность траекторий результирующего движения резания всех точек лезвия инструментов. [16]
При движении точки А по траектории подвижный репер меняет в пространстве свою ориентацию, причем вектор pi всегда направлен по касательной к траектории. Совокупность траектории деформаций и построенных во всех ее точках векторов a, da, d3 и др., а также отнесенных к этим точкам скалярных параметров s, s, a0, T, t и других называется образом процесса нагружения в пространстве деформаций. [17]
W, допускаемых видом функции S ( или So), они выделяют одно определенное движение, соответствующее некоторому начальному направлению скорости. Представим себе совокупность траекторий, получающихся при непрерывном изменении этих начальных условий, и пересечем их системой ортогональных поверхностей. [18]
Таким образом, доказано, что траектория PL ( как и вообще любая из сходящих в обратном времени с прямой NG траекторий) принадлежит поверхности переключения. Далее, изображенная на рис. П 1.5 совокупность траекторий, примыкающих с управлением и А к линии OMF и не имеющих граничного участка, также принадлежит поверхности переключения. [19]
При постоянстве входной величины можно считать, что система автономна. Тогда получаем фазовый портрет автономной системы в виде застывшей совокупности траекторий между точками фазового пространства. Если же входная величина меняется, то и фазовый портрет, как видно из рис. 15.5, ] акже изменяется. То же явление имеет место и в непрерывных системах. [20]
Решение (3.3.16), насколько мы знаем, сводится к уравнениям Лагранжа классической механики. Когда рассматриваемые действия не очень велики по сравнению с Н, процесс квантовой эволюции затрагивает совокупность траекторий, находящихся рядом с классической, в полном согласии с соотношением неопределенностей Гейзенберга и основной структурой квантовой кинематики. [21]
 |
Типовые траектории при последовательной процедуре. [22] |
Напомним, что фазовое пространство возможных траекторий процессов при последовательных испытаниях представляют собою решетчатую ( в случае дискретного закона распределения) или линейчатую структуры, а сами траектории являются ступенчатыми линиями. Из сказанного следует, что вероятность завершения испытаний принятием одного из двух решений эквивалентна вероятности наблюдения такой совокупности траекторий, которые достигают граничной точки, принадлежащей соответствующей области принятия решения. [23]
Расчетная модель пласта следующая: пласт, однородный по мощности и однородный ( или зонально неоднородный) по простиранию, представляется серией микропотоков с известными расходами по ним жидкости. Вывод расчетных соотношений для первого и второго случаев в принципе одинаков, лишь в первом случае производят суммирование по трубкам тока, а во втором - интегрирование по совокупности траекторий. [24]
Большое значение метода фазовой плоскости состоит в том, что он применим и в тех случаях, когда мы не можем проинтегрировать уравнения движения. Общий характер движения, качественные его особенности выявляются уже в характере фазовых траекторий. Совокупность траекторий на фазовой плоскости дает легко обозримую картину динамической системы; она позволяет сразу охватить всю совокупность движений, которые могут возникнуть при различных начальных условиях. [25]
Как мы знаем, при продолжении решения х ( /; х) в сторону возрастания t ( аналогично в сторону убывания t) может представиться два случая: либо решение будет продолжено на всю полуось 0 z oo, либо же при приближении к конечному tT точка x ( t; x) уходит на бесконечность. Мы будем для простоты предполагать, что обязательно имеет место первый случай. Легко проверить, что при изучении совокупности траекторий системы (7.2) это предположение не ограничивает общности. [26]
Электронная оптика изучает свойства пучков заря-женных частиц ( электронов, протонов), взаимодействующих с электрическими и магнитными полями. В геометрической электронной оптике игнорируются волновые свойства пучков частиц ( стр. Заряженные частицы в ней представляются как материальные точки, а их движение в полях описывается совокупностью траекторий. [27]
Предположим, что в момент t t о можно так выбрать скорости точек системы, что при t 11 точки Pv займут их конечные положения. Совокупность траекторий, которые будут описаны точками системы при их перемещении из начальных положений av в их конечные положения bv, образуют истинный ( действительный) путь системы. Его также называют прямым путем системы. [28]
Если х-точка покоя, то и вся траектория сводится к точке покоя. Совокупность траекторий в U имеет вид мало искривленного семейства параллельных отрезков, по которым движение происходит с почти постоянной скоростью. Так как х является предельной точкой для /, то при увеличении t траектория / должна вновь пересечь U. [29]
Предположим, что в момент t - to можно так выбрать скорости точек системы, что при t t точки Pv займут их конечные положения. Совокупность траекторий, которые будут описаны точками системы при их перемещении из начальных положений av в их конечные положения 6V, образуют истинный ( действительный) путь системы. Его также называют прямым путем системы. [30]
Страницы: 1 2 3