Cтраница 3
При исследовании взаимодействия этих волн с частицами уже непременимо приближение случайных фаз, поэтому авторы [360] проводят его с позиций сильной турбулентности, рассматривая взаимодействие одной частицы с совокупностью волн достаточно большой амплитуды, когда e & k / Te 1, при фиксированных фазах волн. [31]
Однако каждая из парциальных плоских волн не может существовать в резонаторе независимо, ибо в результате отражений и преломления, а также вследствие дифракционных явлений плоская волна преобразуется в совокупность волн, которые и образуют тип колебаний. Поэтому целесообразно рассматривать свойства указанной совокупности в целом. [32]
Поскольку для масштабов Я / поле Н ( можно считать локально однородным, а Н - Н то мелкомасштабное движение в этом случае есть не что иное, как совокупность магнитогидро-динамических волн малой амплитуды с волновыми векторами &-1 / А и скоростями - UA. Согласно ( 69 11) в этих волнах кинетическая энергия жидкости и магнитная энергия одинаковы. [33]
Поскольку для масштабов Л С / поле HI можно считать локально однородным, а Н С Н то мелкомасштабное движение в этом случае есть не что иное, как совокупность магнитогид-родинамических волн малой амплитуды с волновыми векторами k - 1 / Л и скоростями - UA - Согласно (69.11) в этих волнах кинетическая энергия жидкости и магнитная энергия одинаковы. [34]
Поскольку для масштабов Я / поле Н ( можно считать локально однородным, а Н - Н то мелкомасштабное движение в этом случае есть не что иное, как совокупность магнитогидро-динамических волн малой амплитуды с волновыми векторами &-1 / А и скоростями - UA. Согласно ( 69 11) в этих волнах кинетическая энергия жидкости и магнитная энергия одинаковы. [35]
Хотя мы описали волны в волноводе в виде суперпозиции полей бесконечной совокупности линейных источников, но можно убедиться в том, что тот же результат можно было бы получить, представив себе две совокупности волн в пустом пространстве, многократно отражаемых от двух идеальных зеркал вперед и назад, и вспоминая, что подобное отражение означает перемену знака фазы. [36]
Совокупность волн ( с периодом Т и длиной Л), амплитуды которых последовательно возрастают от 0 до 2а, а затем убывают от 2а до О, образуют группу. Максимум группы перемещается со скоростью, называемой групповой. [37]
С ростом паросодержания увеличивается линейная скорость пара, что приводит к появлению сложной системы волн на поверхности жидкостной пленки. Рябь, представляющая собой совокупность волн сравнительно небольшой амплитуды, имеется на поверхности жидкости практически всегда. При определенных обстоятельствах возникают волны возмущения с амплитудой, во много раз большей минимальной толщины пленки 6max / 6min 10 - 50, движущиеся со скоростью большей, чем жидкостная пленка. Длина волн возмущения на поверхности раздела колеблется от одной до пяти толщин пристеночной пленки. [38]
В этом случае понятие фазовой скорости для всей совокупности волн неприменимо и должно быть заменено другим. [39]
В вышеизложенных задачах следует отметить то обстоятельство, что возмущение мгновенно распространяется от начала на любое расстояние, как бы велико оно ни было. Аналитически это объясняется тем, что мы имеем дело с совокупностью волн всех возможных длин, а для бесконечных длин скорость волны бесконечно велика. Однако Рэлесм) было показано, что мгновенный характер дальнейшего продвижения сохраняется и в воде конечной глубины, несмотря на то, что в атом случае скорость волны имеет верхний предел. Физическое основание этой особенности состоит в несжимаемости рассматриваемой жидкости, так что изменения давления распространяются с бесконечной скоростью ( ср. [40]
В то же время в голографии сфокусированных изображений требования к форме используемых волн в связи с локализацией изображения вблизи плоскости голограммы оказываются существенно более простыми. Выше было показано, что при восстановлении протяженным источником сфокусированные голограммы формируют совокупность волн, характеризующихся различными значениями пространственных частот ( направлений распространения), каждая из которых несет реконструированное изображение. Можно показать, что использование протяженного источника для создания опорной волны на этапе регистрации сфокусированной голограммы приводит в конечном итоге к дополнительному расширению спектра пространственных частот при восстановлении. Следует ожидать, что процесс реконструкции с точки зрения наблюдателя, способного регистрировать лишь ограниченный спектр пространственных частот, и в зтом случае останется независимым от геометрических параметров схемы восстановления. [41]
Во всех рассуждениях предшествующего параграфа предполагалось, что свет, падающий на кристаллическую пластинку, линейно-поляризован. Если бы падающий свет был естественным ( т.е. его можно было бы представить как совокупность многочисленных волн, поляризованных по всем возможным направлениям), то выходящий из пластинки свет представлял бы совокупность эллиптически-поля-ризованных волн без какой-либо преимущественной ориентации эллипсов, т.е. остался бы естественным. Поэтому для получения с помощью кристаллической пластинки эллиптически-поляризованного света необходимо падающий на нее свет предварительно линейно поляризовать. [42]
Прежде чем рассматривать общую теорию зеркальных резонаторов, проведем предварительный анализ некоторых его свойств на примере резонатора Фабри - Перо. Если эти зеркала имеют бесконечную протяженность, внутри резонатора может существовать поле, представляющее собой совокупность волн, распространяющихся между зеркалами навстречу друг другу. [43]
Имеется, конечно, и другая совокупность волн, бегущих вниз под симметричным углом по отношению к линии источников. А полное поле в волноводе ( не слишком близко к источнику) является суперпозицией этих двух совокупностей волн ( фиг. Конечно, в действительности картина истинных полей совпадает с изображенной лишь в пространстве между стенками волновода. [44]
Такое представление означает, что мы переходим от рассмотрения колебаний совокупности атомов в кристаллах к рассмотрению совокупности волн, распространяющихся в кристаллах. В теоретических курсах строго показывается, что этот переход позволяет перейти от описания колеблющегося кристалла в виде совокупности ч колебаний взаимодействующих атомов к его описанию в виде совокупности невзаимодействующих волн. Иными словами, этот переход соответствует переходу к нормальным координатам. [45]