Cтраница 3
Идеальный газ определим как совокупность частиц, взаимодействие между которыми пренебрежимо мало. Малость взаимодействия следует понимать в том смысле, что энергия взаимодействия между частицами пренебрежимо мала по сравнению с полной энергией газа. [31]
Идеальный газ определим как совокупность частиц, вне между которыми пренебрежимо мало. Это следует понимать в том смысле, что энергия взаимодействия между частицами пренебрежимо по сравнению с полной энергией газа. [32]
Единицей течения можно назвать совокупность частиц ( ассоциированная молекула, агрегат), которая перемещается при течении как одно целое. [33]
Применим теорему моментов к совокупности частиц жидкости, заполняющей в момент времени t один из каналов между лопастями турбин. [34]
Пусть траектории движения некоторой совокупности частиц жидкости лежат в пределах одной плоскости ( линии тока являются плоскими кривыми), пересечение которой с поверхностями равных напоров дает линии равных напоров. Совокупность упомянутых линий тока 1 и линий равных напоров 2 образует взаимоортогональную сетку движения, один из элементов которой изображен на рис. 2.5. Важнейшим свойством сетки движения является ее однозначность: через каждую точку потока проходят одна линия тока и одна линия равных напоров. [35]
ГИДРАВЛИЧЕСКАЯ КРУПНОСТЬ МАТЕРИАЛА - совокупность хар-к частиц твердого материала ( диаметр, форма и плотность), от к-рых зависит скорость их равномерного падения в спокойной воде. [36]
Электростатическая энергия Е взаимодействия совокупности частиц в среде, представляющей собой диэлектрик с проницаемостью е, является по-существу свободной энергией. В частном случае, когда е не меняется с температурой, свободная и внутренняя электростатические энергии равны между собой. [37]
Исключением является случай осаждения совокупности частиц, движение которых можно рассматривать как единое целое. [38]
В общем случае движение совокупности частиц, рассматриваемых как сплошная среда, описывается уравнениями, подобными уравнениям вязкого сжимаемого газа, содержащим дополнительно объемную вязкость и дополнительные члены в тензоре напряжений, обусловленные хаотическим переносом импульса частицами из-за воздействия на них флуктуации плотности взвешивающего потока, причем, как следует из ( 9) и ( 10), изменение числа частиц в единице объема оказывает влияние на относительное движение фаз во всем объеме слоя. [39]
Предположим, что имеется некоторая совокупность частиц, каждая из которых с течением времени превращается в частицы такого же типа, причем этот процесс размнож. Процесс такого типа называется ветвящимся процессом. Описанная модель может служить при изучении многих реальных процессов. [40]
Если поместить в восходящий поток совокупность частиц с различными аэродинамическими характеристиками, то, по-видимому, в первый момент количество частиц, имеющих тенденцию к противоположно направленному движению, максимально в объеме, занимаемом ими. При этом вероятность механического взаимодействия их между собой также максимальна. По истечении некоторого времени объем, занимаемый материалом в потоке, начинает увеличиваться в результате направленного движения частиц в обе стороны. В этом движении они стремятся получить свою установившуюся скорость, чему препятствует наличие случайных факторов, приводящих к вероятностному распределению скоростей, частиц относительно этой скорости. По мере уменьшения концентрации материала в первоначальном объеме влияние некоторых факторов, таких, как столкновение частиц, уменьшается. Это приводит к возрастанию расслаивания, которое будет тем полнее, чем больше время пребывания материала в потоке. [41]
Предположим, что имеется некоторая совокупность частиц, каждая из которых с течением времени превращается а частицы такого же типа, причем этот процесс размножения обладает следующим свойством: каждая из исходных частиц через время t независимо друг от друга и от обстоятельств, предшествующих исходному моменту, с одинаковой для всех частиц вероятностью pk ( t) порождает группу из k частиц. Очевидно, эволюция величины 5 ( t) представляет собой марковский случайный процесс. Процесс такого типа называется ветвящимся процессом. Описанная модель может служить при изучении многих реальных процессов. [42]
Предположим, что имеется некоторая совокупность частиц, которые с течением времени превращаются в частицы такого же типа, причем этот процесс размножения обладает следующим свойством: каждая из исходных частиц через время t независимо от других частиц и от обстоятельств, предшествующих исходному моменту, с одинаковой для всех частиц вероятностью pn ( t) порождает группу из п частиц. [43]
Представление электромагнитного поля в виде совокупности частиц позволяет теперь применить к его описанию методы статистики, основные представления которых применительно к курсу теплообмена были даны в первой части. [44]
Движущаяся жидкость представляет сплошную среду совокупности частиц, которые перемещаются с различными параметрами, изменяющимися в зависимости от координат и времени. [45]