Совокупность - частота
Cтраница 2
Эта формулировка закона С. И. Вавилова касается выхода люминесценции, но в то же время она заменяет и закон Стокса-Ломмеля о спектральном составе излучения, так как из нее вытекает, что в области постоянства квантового выхода спектр излучения должен быть сдвинут в сторону длинных волн относительно фактически поглощаемых лучей возбуждающего света; но совокупность частот лучей, могущих вызывать люминесценцию, и определяет положение спектра активного поглощения, который, таким образом, должен быть сдвинут относительно спектра излучения в сторону коротких волн. Закон предусматривает также антистоксовское возбуждение. [16]
Звуковая волна представляет собой колебательный процесс и характеризуется такими понятиями, как период колебаний Г - время, в течение которого совершается одно полное колебание; частота колебаний / - число полных колебаний за 1 с; амплитуда колебаний А - наибольшее отклонение колеблющегося тела от точки устойчивого равновесия. Совокупность частот составляет спектр звуков. [17]
Это условие определяет резонансную частоту каждого типа колебаний. Совокупность частот собственных волн образует частотный спектр колебаний. Для понимания структуры частотного спектра рассмотрим резонатор, образованный двумя плоскими зеркалами, и будем считать собственные колебания резонатора бесконечными плоскими волнами. [18]
Наименьшая частота называется основной частотой или основным тоном колебаний, а другие частоты - обертонами. Вся совокупность частот собственных колебаний системы называется спектром ее собственных частот. [19]
В других случаях, когда колебания вдоль отдельных связей не могут рассматриваться как независимые, интерес для химика могут представлять сами изменения в степени этой независимости. При этом как характеристическая рассматривается уже некоторая совокупность частот. [20]
Частота СОП ( У - v), лежащая в середине, между полосами не наблюдается. Совокупность линий DI называют также Р - ветвыо частот, а совокупность частот Ш2 составляет - ветвь. [21]
Способ, которым гранично-контактные задачи статики были приведены к функциональным уравнениям, распространяется и на уравнение колебания. Это связано с тем, что, как было показано в предыдущей главе, тензоры Грина для интересующих нас граничных условий и для областей, ограниченных несколькими поверхностями, существуют для уравнения колебания при любых значениях параметра со2, за исключением некоторого дискретного множества, являющегося совокупностью частот собственных колебаний. [22]
Любое колебание можно представить как результат сложения ( суперпозицию) гармонических колебаний ( кратко их называют гармониками) с различными амплитудами и частотами. Спектром ( в узком смысле слова) иногда называют цветные изображения щели, получающиеся в результат разложения немонохроматического света призмой ( или другим Прибором) по длинам волн. Совокупность частот ( или длин волн) гармоник, которые входят в состав излучения, называется спектром ив-пускания. [23]
Применяют два основных способа графического изображения вибрационного сигнала: в зависимости от времени или от частоты ( угловой скорости) колебаний. Изображение сигнала в зависимости от времени называется временной разверткой. Совокупность частот составляющих гармонических колебаний, расположенных в порядке возрастания амплитуд, называется частотным спектром. Совокупность амплитуд, характеризующих полигармонические колебания и расположенных в порядке возрастания частот, называется амплитудным спектром. [24]
Направление потока вторично го излучения и его спектральный состав ( совокупность частот) отличаются от падающего излучения. Для объяснения поглощения света и цветности в квантово-механической теории рассматривается строение электронных оболочек атомов и мо лекул в нормальных и возбужденных состояниях. [25]
Положение полос активного поглощения может быть установлено с помощью так называемых спектров возбуждения. На слой люминесцентного вещества с помощью спектрального аппарата проектируется непрерывный спектр возбуждающего источника. Места люминесцентного вещества, на которые падают лучи спектра, способные возбуждать люминесценцию, начинают светиться. Совокупность частот, вызывающих свечение, называется спектром возбуждения. Очевидно, что яркость возникающего свечения будет пропорциональна коэффициенту поглощения только при соблюдении ряда условий. На практике эти условия никогда не соблюдаются, вследствие чего описанный метод дает лишь качественные результаты. Особенно часто нарушается первое условие, так как для наблюдения почти всегда применяются не тонкие, а, наоборот, практически бесконечно толстые слои. В этом случае при соблюдении условий 2) и 3) яркость свечения, возникающего под действием лучей определенной частоты, пропорциональна не коэффициенту поглощения, а выходу свечения для лучей данной частоты. [26]
Это явление объясняется тем, что излучение раскаленного твердого или жидкого тела состоит из электромагнитных волн всевозможных частот. Волны различной частоты неодинаково преломляются призмой и попадают на разные места экрана. Совокупность частот электромагнитного излучения, испускаемого веществом, и называется спектром испускания. С другой стороны, вещества поглощают излучение определенных частот. Совокупность последних называется спектром поглощения вещества. [27]
 |
Схема формирования фокусированной синтезированной апертуры. [28] |
Другой способ обработки данных ( FT SAFT) использует аппарат БПФ, что значительно сокращает время получения изображений. Здесь применяется идеология обработки данных многочастотной акустической голографии. Для каждого пространственного положения преобразователя данные, соответствующие Л - развертке, подвергаются временному преобразованию Фурье. В результате каждого пространственного отсчета на заданной совокупности частот получают комплексные значения рассеянного дефектом акустического поля, что позволяет образовать совокупность акустических голограмм на заданных частотах. После восстановления поля для каждой частоты по приведенным алгоритмам и когерентного сложения получают изображения сечения. [29]
В возбужденном состоянии многоэлектронная система, как правило, находится очень короткое время ( порядка 10 - 6 - 10 - 8 с), после чего электрон возвращается на наиболее низкий энергетический уровень и система снова переходит в нормальное состояние. Спектры появляются при поглощении или испускании определенного кванта излучения в результате электронных переходов между соответствующими энергетическими уровнями. Если разность энергии между уровнями АЕ, то частота кванта согласно ( III. Когда энергия начального состояния меньше энергии конечного, система поглощает квант лучистой энергии. Совокупность частот световых колебаний, поглощаемых системой при различных переходах, определяет спектр поглощения. Если же энергия начального состояния больше энергии конечного, система испускает фотон. Тогда совокупность частот электромагнитных колебаний, испускаемых системой при различных переходах, дает спектр испускания, или эмиссионный спектр. Электромагнитный спектр охватывает широкую область частот. В рентгеновской, ультрафиолетовой и видимой областях спектра пользуются длиной волны излучения и измеряют ее в нанометрах. В ближней и дальней инфракрасной области для измерения длины волны используют микрометры. Однако в инфракрасной области часто оказывается удобнее иметь дело с волновым числом ( см. гл. [30]
Страницы: 1 2 3