Совокупность - электрон - проводимость
Cтраница 1
Совокупность электронов проводимости и взаимодействие электрон - электрон. В настоящее время в рассматриваемой области остались две нерешенные проблемы; необходимо, во-первых, разработать более точную теорию рассеяния электронов в металлах и, во-вторых, выяснить вопросы, связанные с установлением теплового равновесия. Эти задачи нельзя рассматривать как совершенно независимые, так как обе они требуют для своего решения точного понимания особенностей поведения совокупности электронов проводимости в металле. Когда Лоренц впервые использовал методы статистики ( уравнение Больцмана) в теории переноса электронов в металлах, он предполагал, что по сравнению с взаимодействием электронов с атомами столкновениями электрон-электрон можно пренебречь. [1]
Поскольку полоса проводимости принадлежит ко всей совокупности электронов проводимости металла, маловероятно, чтобы подобные сильные изменения теплот хемосорбции вызывались переходом электронов на разрешенные уровни или уходом с заполненных уровней в процессе их освобождения или захвата при образовании химических связей на поверхности металла. Именно по этой причине Темкиным [276] было введено представление о поверхностном электронном газе. Он предполагает, что у поверхности металла существует двумерный электронный газ, который ведет себя совершенно независимо от нормального трехмерного электронного газа. [2]
Идея Друде - Лоренца, согласно которой совокупность электронов проводимости в металлах можно рассматривать как идеальный газ, оказалась весьма плодотворной. [3]
Идея Друде - Лоренца, согласно которой совокупность электронов проводимости в металлах можно рассматривать как идеальный газ, оказалась весьма плодотворной. [4]
Это ускорение под действием поля приводит к возникновению дрейфа всей совокупности электронов проводимости с некоторой скоростью в направлении поля. [5]
 |
Спектральная характеристика нормального внешнего фотоэффекта. [6] |
Магнитные свойства металлов определяются как магнитными свойствами ( парамагнитными или диамагнитными) образующих металл ионов, так и магнетизмом совокупности электронов проводимости. [7]
Ответ на важный вопрос, почему теплоемкость, которую можно было ожидать у электронов, если исходить из величины теплопроводности металлов, в действительности при калориметрических измерениях не наблюдается, заключался, по Линдемапу, в том, что совокупность электронов проводимости должна рассматриваться не как газ, а как жесткая решетчатая структура. [8]
Ответ на важный вопрос, почему теплоемкость, которую можно было ожидать у электронов, если исходить из величины теплопроводности металлов, в действительности при калориметрических измерениях не наблюдается, заключался, по Линдеману, в том, что совокупность электронов проводимости должна рассматриваться не как газ, а как жесткая решетчатая структура. Интересно, что современная теория га; а свободных электронов, основанная на использовании статистики Ферми-Дирака, приводит к значениям параметров, очень близким к параметрам Линдемана, а именно к характеристической температуре для серебра, равной 64 000 К, и к скорости электронов - - 108 см / сек. [9]
Первая работа И. Я. Померанчука, выполненная им совместно с А. И. Ахиезером и Л. Д. Ландау и опубликованная в августе 1936 г. в журнале Nature, была посвящена рассеянию света светом в случае, когда энергия сталкивающихся фотонов много больше массы электрона. В том же 1936 г. была выполнена работа Л. Д. Ландау и И. Я. Померанчука, в которой впервые были рассмотрены эффекты, связанные со взаимодействием электронов проводимости друг с другом; до этого в электронной теории металлов совокупность электронов проводимости рассматривалась всегда как газ, частицы которого взаимодействуют лишь с колебаниями решетки. Основной результат этой работы заключался в том, что влияние взаимодействия электронов на электросопротивление приводит к зависимости Т2 сопротивления чистого металла при низких температурах. [10]
Совокупность электронов проводимости и взаимодействие электрон - электрон. В настоящее время в рассматриваемой области остались две нерешенные проблемы; необходимо, во-первых, разработать более точную теорию рассеяния электронов в металлах и, во-вторых, выяснить вопросы, связанные с установлением теплового равновесия. Эти задачи нельзя рассматривать как совершенно независимые, так как обе они требуют для своего решения точного понимания особенностей поведения совокупности электронов проводимости в металле. Когда Лоренц впервые использовал методы статистики ( уравнение Больцмана) в теории переноса электронов в металлах, он предполагал, что по сравнению с взаимодействием электронов с атомами столкновениями электрон-электрон можно пренебречь. [11]
Различные теории квантованного холловского сопротивления [8 - 12] используют понятие о неподвижных электронных состояниях, фиксирующих уровень Ферми в зазоре между уровнями Ландау так, что в конечных интервалах N и В может оставаться заполненным целое число уровней Ландау. Это могут быть либо локализованные состояния в инверсионном слое, либо примеси, расположенные достаточно близко и обменивающиеся электронами с инверсионным слоем. Наши результаты согласуются с обеими этими возможностями и приводят к следующей физической картине. F может находиться в зазоре Л между двумя уровнями. Отклик электронов проводимости этих уровней на слабое электрическое поле Е дает холловский ток ] х, протекающий при kT Д без потерь. Ток Jx происходит от движения всей совокупности электронов проводимости со скоростью vd EyJ В. Иными словами, в системе координат, движущейся со скоростью vd, электрическое поле отсуствует и электроны проводимости описываются просто на языке квантования Ландау. Неподвижные электроны могут активироваться за счет температуры или приложенного электрического поля и совершать прыжки с узла на узел даже при k Т Д Эти электроны будут дрейфовать в движущейся системе координат и приводить к диссипации. [12]
Страницы: 1