Совпадение - расчетные экспериментальные данные
Cтраница 5
 |
Сряннение расчетных и опытных данных пи носооон пелене прямоугольного крипа. [61] |
Расчеты показали, что при т 2 непрерывная вихревая неясна разрушается и след около прямоугольного крыла при его отрывном обтекании принимает сложную нестационарную структуру. Однако вблизи передней кромки существуют участки непрерывной пелены. Экспериментальные исследования методом парового экрана ( рис. 14.15) и путем изучения уровня пульсаций ( рис. 14.16) подтверждают это. На рис. 14.15 14.16 сравниваются расчетные и экспериментальные данные для прямоугольного крыла. Штриховая линия 4 означает, что в этой области в эксперименте в силу нестационарности обтекания фиксировалось осреднеиное положение пелены. На рис. 14, 16 дается аналогичное сравнение для разных углов атаки. Как видно из этих рисунков, совпадение расчетных и экспериментальных данных удовлетворительное. [62]
При этом колебания атомов в решетке графита подразделяются на три вида: продольные и поперечные колебания атомов в слое и поперечные межслоевые колебания. Колебания третьего типа, которые связаны с модулем упругости с44, существенны при весьма низких температурах. Они изменяют функцию распределения частот. При низких температурах она становится пропорциональной квадрату частоты, что приводит к Т3 - закону теплоемкости. При температурах выше 15 К ( область умеренно низких частот) функция распределения пропорциональна частоте, что приводит к Т2 - закону теплоемкости. По теории Коматсу отклонение от квадратичной температурной зависимости должно уже наблюдаться при температуре 26 7 К, хотя переход к Т3 - закону должен происходить ниже 2 13 К. Он считает, что в интервале температур 15 - 60 К, где справедлива квадратичная температурная зависимость теплоемкости, совпадение расчетных и экспериментальных данных удовлетворительно. Выше 60 К наблюдается расхождение результатов, которое он объясняет недостатками континуальной модели. Расхождение наблюдается и ниже 15 К. [63]
Страницы: 1 2 3 4 5