Прекрасное совпадение

Cтраница 3

Метод дисперсии и рефракции Динсли и Карлтона был также применен к ряду насыщенных фракций нашего набора нефтяных фракций, а именно к таким фракциям, данные о дисперсии которых были известны. На самом деле, прекрасное совпадение не является удивительным, так как схемы обоих методов анализа предельных фракций одинаковы. [31]

Вычисленные таким образом величины могут быть сопоставлены с экспериментальными. Для большого числа простых молекул получено прекрасное совпадение вычисленных и изморенных величин, являющееся блестящим подтверждением статистической теории, в справедливости которой сейчас lie может быть никаких сомнений. [32]

Это подтверждается данными табл. 84, в которой приведены значения отношений коэффициентов активности различных солей к активности хлористого калия, причем эти отношения определены с помощью двух упомянутых методов. В интервале концентраций 0 1 - ЗА / наблюдается прекрасное совпадение. Расхождения значений для более концентрированных растворов могут быть обусловлены изменениями растворимости у электродов. Однако возможно, что это объяснение и неправильно, поскольку опыты при высоких концентрациях не были столь же тщательными, как опыты с использованием элементов с проточными амальгамными электродами в интервале концентраций от 0 1 до ЗМ. С электродами из амальгам лития результаты получаются менее воспроизводимые, чем в случае амальгам других щелочных металлов. [34]

Дисперсионный анализ сферических частиц стекла. [35]

Карман проводил измерения проницаемости для каждой из этих фракций, применяя ацетон. Сравнение величин Sa ndm табл. 46 и 47 показывает прекрасное совпадение. [36]

Закон сопротивления проверен опытами И. Никурадзе до значения числа Рейнольдса 3 4 - 106 и дает прекрасное совпадение с измерениями. [37]

Сравнение функций F. [38]

Барнер и Адлер [6] модифицировали уравнение состояния Иоффе [49, 50], чтобы получить Р-V-Т соотношение, которое является наиболее точным для области насыщенного или слегка перегретого пара. Уравнение и его константы даны в табл. 3.4, а на рис. 3.4 в качестве примера показано прекрасное совпадение расчетных и экспериментальных значений Z для я-гептана. [39]

Коэффициент разделения иона гидроксила был определен [59] с помощью изотопного анализа паров воды над щелочными растворами. Если экспериментальное значение этого коэффициента ( фоь 0 48) подставить в формулу ( 151), получается прекрасное совпадение с экспериментам. [40]

В этом случае коэффициенты а становятся не зависящими от действительных численных значений резонансных интегралов В, что значительно облегчает расчеты порядков связей через коэффициенты а. Коулсон приводит в пользу своей расчетной схемы дополнительные соображения, ссылаясь и на то, что таким путем получается прекрасное совпадение с результатами Пенни. [41]

Следовательно, энергетические уровни для длинных волн будут расположены во много раз чаще, чем для коротких. Дебай вывел формулу для теплоемкости твердого тела с учетом этих соображений ( мы ее здесь не приводим, так как она несколько громоздка), которая дала прекрасное совпадение с опытными данными. Приведенные выше представления о квантовании энергии упругих волн позволяют нам сделать следующий ( еще более трудный) шаг в освоении понятий современной квантовой физики. А именно, мы можем теперь показать, что упругие колебания имеют двойственную - не только волновую, но и корпускулярную природу. Оказывается, что изменение энергии колебания ( волны) на один квант можно рассматривать как появление или исчезновение особой частицы - фонона, имеющего энергию e0Av и движущегося со скоростью звука. Если колебание с частотой v возбуждено до какого-либо n - того уровня, то на корпускулярном языке это означает, что в кристалле имеется п частиц v-того сорта, движущихся в направлении распространения данной волны. Различным частотам v соответствуют фононы, обладающие различной энергией, но движущиеся с одной и той же скоростью. [42]

Собственный вектор, соответствующий деформации сдвига е 2, и малое напряжение сдвига а12 вводятся в качестве малых несовершенств. Затем находится равновесие системы в рамках нелинейной постановки и исследуется задача об устойчивости, во-первых, на основе численного решения и, во-вторых, с использованием общей теории ветвления в верхушечной точке ветвления. Прекрасное совпадение обоих решений подтверждает значение использованного нами упрощенного анализа. [43]

Собственный вектор, соответствующий деформации сдвига е12, и малое напряжение сдвига а12 вводятся в качестве малых несовершенств. Затем находится равновесие системы в рамках нелинейной постановки и исследуется задача об устойчивости, во-первых, на основе численного решения и, во-вторых, с использованием общей теории ветвления в верхушечной точке ветвления. Прекрасное совпадение обоих решений подтверждает значение использованного нами упрощенного анализа. [44]

Было бы, однако, неправильно сделать отсюда вывод, что теория безвихревого движения идеальной жидкости вообще не может применяться для описания действительных обтеканий. На рис. 59 приведены кривые распределения давления по поверхности двух хорошо обтекаемых симметричных профилей Жуковского. Как показывают кривые1), в этих случаях теория дает прекрасное совпадение с опытом. [45]

Страницы: 1 2 3 4