Cтраница 4
Корнит п Олсон [23] предложили для объяснении этого явления грубую модель, it которой предполагается, что электронная и решеточная теплопроводности имеют различную температурную зависимость, и получили превосходное согласие с экспериментом. Их теплопроводность имеет в основном решеточное происхождение. Ларедо и Пнппард с помощью остроумных умозаключений показали, что длина свободного пробега L, для решеточного рассеяния в тонком слое значительно меньше, чем в сплошном сверхпроводнике. Таким образом, эффективная решеточная теплопроводность сверхпроводящих слоев уменьшается приблизительно в 5 раз по сравнению с теплопроводностью в массе образца. Такое резкое увеличение теплосопротпвле-ппя сверхпроводящих слое-1 приводит к резкому уменьшению теплопроводности при переходе образца в промежуточное состояние. С дальнейшим ростом поля толщина сверхпроводящих слоев постепенно уменьшается, вследствие чего их теилосопротнвлепие также уменьшается, п теплопроводность образца постепенно возрастает. Решеточная теплопроводность в слоях уменьшается так сильно, что электронной компонентой теплопроводности пренебрегать уже нельзя. Если учесть ее вклад, то окончательно полученный результат очень хорошо согласуется с данными, полученными в возрастающих магнитных полях. [46]
Кор ниш и Олсен [23] предложили для объяснения этого явления грубую модель, в которой предполагается, что электронная и решеточная теплопроводности имеют различную температурную зависимость, и получили превосходное согласие с экспериментом. Они использовали слоистую модель промежуточного состояния и рассматривали стержень, в котором сверхпроводящие слои расположены перпендикулярно к оси. Как и в любой подобной модели, наибольшим теплосопротивлением обладают плохо проводящие тепло сверхпроводящие слои. Их теплопроводность имеет в основном решеточное происхождение. Ларедо и Пиппард с помощью остроумных умозаключений показали, что длина свободного пробега С Для решеточного рассеяния в тонком слое значительно меньше, чем в сплошном сверхпроводнике. В сплошном сверхпроводнике С приблизительно равна диаметру образца, тогда как в тонком слое она равна его толщине. [47]
Действительно, если v не очень велико, то порция hv настолько мала, что в наших опытах мы не можем установить, содержит ли осциллятор целое или дробное число этих порций. Наоборот, для атомных осцилляторов частота, а значит, и элементарные порции энергии соответственно больше, а точность измерений атомных процессов такова, что расхождение между классическими и квантовыми представлениями становится весьма ощутительным: выводы приближенных классических представлений оказываются в резком противоречии с опытом, тогда как рассуждения, учитывающие квантовую теорию, приводят к превосходному согласию с ним. [48]
Согласие между экспериментальными и рассчитанными значениями К для метана, этана и пропана вполне удовлетворительно, тем более, что жидкая фаза содержит незначительные примеси углеводородов более тяжелых, чем те, по которым были рассчитаны графики. Таким образом, отклонение между найденными по графику значениями К и определенными экспериментально имеет тот же порядок величины, как и для 12 двойных и тройных смесей, рассмотренных ранее. Превосходное согласие между экспериментальными значениями констант равновесия и соответствующими величинами, найденными по графику, подтверждает пригодность графиков для расчета равновесия жидкость - пар в природных газо-конденсатных системах. [49]
Согласие между экспериментальными и рассчитанными значениями К для метана, этана и пропана вполне удовлетворительно, тем более, что жидкая фаза содержит незначительные примеси углеводородов более тяжелых, чем те, по которым были рассчитаны графики. Таким образом, отклонение между найденными по графику значениями К и определенными экспериментально имеет тот же порядок величины, как и для 12 двойных и тройных смесей, рассмотренных ранее. Превосходное согласие между экспериментальными значениями констант равновесия и соответствующими величинами, найденными по графику, подтверждает пригодность графиков для расчета равновесия жидкость - пар в природных газо-копденсатных системах. [50]
Отдельные кривые напряжение - деформация анализировали с точки зрения потери жесткости в предположении, что соответствующий момент обозначает разрушение волокон. Таким образом были проанализированы в нелегированном титане как волокна бора, так и волокна материала борсик Ч График показывает, что для данной матрицы первая критическая толщина отвечает 4000 А, а вторая - приблизительно 7000 А. Превосходное согласие между величинами разрушающей деформации для обоих видов волокна с чрезмерным реакционным слоем и предсказанными значениями 2500 и 4500 мкдюйм / дюйм ( 0 25 и 0 45 %) для бора и борсика соответственно служит существенным подтверждением теории. Результаты для материала титан - бор хорошо согласуются также с данными испытаний на растяжение, показанными ранее на рис. 1, из которого видно, что потеря жесткости происходит при одной и той же деформации. [51]