Cтраница 1
Конкретный вид поля в вакууме определяется условиями сшивки на поверхности тела с внутренним решением. Условия сшивки, следующие из требований выполнимости уравнений поля на границе - требуют, чтобы / г03 была везде непрерывна. [1]
Поэтому вид радикальных функций и собственные значения энергии определяются конкретным видом поля, в котором движется частица. Уравнение (28.6) для всех сферически-симметричных полей одинаково и допускает дальнейшее разделение переменных. [2]
Радиальные функции и собственные значения энергии при движении в центрально-симметричном поле определяются конкретным видом поля. Зависимость волновой функции от углов для всех сферически-симметричных полей одинакова и описывается сферическими функциями. [3]
Закон убывания сечения при больших значениях q не является универсальным и зависит от конкретного вида поля. Если поле U ( г) имеет какую-либо особенность при г 0 или при каком-либо другом вещественном значении г, то определяющую роль в интеграле в (126.12) играет область вблизи этой точки и убывание сечения происходит по степенному закону. U ( r) не имеет особых точек на вещественной оси) можно сместить путь интегрирования в комплексную область до его зацепления за ближайшую комплексную особую точку. [4]
Закон убывания сечения при больших значениях q не является универсальным и зависит от конкретного вида поля. Если поле U ( г) имеет какую-либо особенность при г 0 или при каком-либо другом вещественном значении г, то определяющую роль в интеграле в (126.12) играет область вблизи этой точки и убывание сечения происходит по степенному закону. С / ( г) не имеет особых точек на вещественной оси) можно сместить путь интегрирования в комплексную область до его зацепления за ближайшую комплексную особую точку. [5]
Закон убывания сечения при больших значениях q не является, универсальным и зависит от конкретного вида поля. Если поле U ( г) имеет какую-либо особенность при г - 0 или при каком-либо другом вещественном значении г, то определяющую роль в интеграле в ( 126 12) играет область вблизи этой точки и убывание сечения происходит по степенному закону. U ( r) не имеет особых точек на вещественной оси) можно сместить путь интегрирования в комплексную область до его зацепления за ближайшую комплексную особую точку. В результате при больших q интеграл оказывается убывающим по экспоненциальному закону. [6]
Хотя было показано, что эта теория позволяет достаточно точно вычислять напряжения в краевых задачах определенных классов только в ограниченном диапазоне геометрических параметров [22, 23,26], ее допущения являются слишком сильными для общего применения. Заметной общей особенностью обсуждаемых теорий является предположение о том, что поле перемещений непрерывно по толщине всего слоистого композита. Эти теории различаются только конкретным видом задаваемого поля перемещений. [7]
Единственное решение задачи, удовлетворяющее условиям прилипания на теле, есть тождественный нуль. Такое же утфждение верно для произвольного цнмтннд-ра. Это - парадокс Стокса, а именно; если рассматривается обтекание цилиндра прои вилмюй формы потоком вязкой жид кости, то уравнения Стокса для стационарной задачи в плоском случае решения не имеют - Возникает возрос: справедлив ля те предположения, которые были использованы при переходе от уравнений Навьс - Стокса к уравнениям Стикса. Для ответа на этот вопрос проверим, снраведлишл ли эти предположения к задаче об обтекании шара при том конкретном виде поля скоростей, которое мы имеем н этом случае. [8]
Единственное решение задачи, удовлетворяющее условиям прилипания на теле, есть тождественный нуль. Такое же утверждение верно для произвольного цилиндра. Это - парадокс Стокса, а именно: если рассматривается обтекание цилиндра произвольной формы потоком вязкой жидкости, то уравнения Стокса для стационарной задачи в плоском случае решения не имеют. Возникает вопрос: справедливы ли те предположения, которые были использованы при переходе от уравнений Навье - Стокса к уравнениям Стокса. Для ответа на этот вопрос проверим, справедливы ли эти предположения в задаче об обтекании шара при том конкретном виде поля скоростей, которое мы имеем в этом случае. [9]
Вопрос заключается не в вычислении свойств отдельных атомов и их ионов, а в том, как информация об этих свойствах входит в расчеты термодинамических функций. Хотя элементарный заряд является мировой константой, но в теории он фигурирует как формальный параметр, по которому происходит дифференцирование и интегрирование, и отмеченная выше пропорциональность существенно используется в вычислениях. Конечно, точное решение уравнения Шредингера для всевозможных ионов невозможно, поэтому используются приближения, основным из которых является одноэлек-тронное приближение. В нем один электрон, который назовем оптическим, входит в одночастич-ное уравнение Шредингера, а все остальные электроны ( электроны ионного остатка) не входят в это уравнение, - они представлены в нем только как источник внешнего сферически симметричного поля. В этом случае классификация возбужденных состояний при помощи квантовых чисел п, /, 7П является универсальной, т.е. не зависящей от конкретного вида сферического поля. В теории известны все возможные квантовые состояния, и для небольших атомных номеров Z они все выявлены на эксперименте. В соответствующих справочниках для каждого иона приводятся все возбужденные уровни в порядке возрастания энергии. Против каждого уровня указываются квантовые числа, по которым можно однозначно вычислить кратность вырождения этого уровня. [10]