Высший вид
Cтраница 1
Теория высших видов колебаний разработана Уокером [7], который предложил схему классификации видов колебаний, напоминающую классификацию видов колебаний полого резонатора. [1]
Отрицание-синтез является высшим видом отрицания. Именно это отрицание придает развитию материальной системы организованность и ритмичность. Помимо ритмов при круговоротах, функционировании, включенных в прогресс, само поступательное развитие в действии закона отрицания отрицания обретает общий триадический ритм, развертываясь в структуру: тезис - антитезис - синтез. [2]
При использовании колебаний высших видов длина линии должна быть увеличена на соответствующее число полуволн. [3]
Для расчета пусковых значений высших видов колебаний первого приближения недостаточно. [4]
Однако этот метод неприменим к высшим видам колебаний, так что распределение поля даже нескольких первых высших видов определить очень трудно, хотя их критические частоты рассчитываются достаточно просто. Для строгого решения задач, связанных с неоднородностями, нужно с достаточным приближением знать функцию Грина для рассматриваемой области, но так как геометрия полосковой линии не позволяет пользоваться поверхностями постоянных координат, что возможно для большинства волноводных форм, то строгое определение функции Грина само по себе является весьма сложной задачей. Поэтому в случае полосковой линии приходится прибегать к приближенному определению эквивалентных схем неоднородных структур. [5]
 |
Схема линии, нагружен - у. [6] |
Прочие колебания, возникающие в линии, называются колебаниями высших видов. Ниже будет показано, что в концентрических линиях возможны колебания, длина волны которых определяется не продольными, а поперечными размерами линии. Такие колебания называются поперечными, в отличие от колебаний вдоль длины, которые называются продольными. [7]
Более точные значения основной частоты, а также частот высших видов колебаний можно получить, пользуясь методом Ритца, который является дальнейшим развитием метода Рейлея. [8]
Более точные значения основной частоты, а также частот высших видов колебаний можно получить, пользуясь методом Ритца, который является, дальнейшим развитием метода Рейлея. [9]
Более точные значения основной частоты, а также частот высших видов колебаний можно получить, пользуясь методом Ритца, который является дальнейшим развитием метода Рейлея. [10]
Более точные значения основной частоты, а также частот высших видов колебаний можно получить, пользуясь методом Ритца, который является дальнейшим развитием метода Релея. [11]
Очевидно, основной вид волны в таком волноводе совпадает с первым высшим видом в полосковой линии передачи. Если расстояние между заземленными пластинами в области, где нет центральной пластины, меньше половины длины волны, то эта область будет запредельным волноводом и структура является неизлучающей. [12]
Если на плоском проводнике имеется достаточно толстый диэлектрический слой, то возможно распространение волн высших видов. Распределение электрического и магнитного полей образует одну или несколько синусоидальных полуволн в диэлектрике и экспоненциально затухает в окружающей воздушной среде. [13]
Одним из отличий открытых резонаторов от рассмотренных закрытых ( полых) резонаторов является подавление высших видов колебаний, характеризующихся вариациями поля в поперечном сечении резонатора. Этим видам присущи более высокие дифракционные потери и значительно более низкие добротности, чем основному виду, эпюра поля которого изображена на рис. 10.32. Благодаря этому разделение частот между соседними высокодобротными видами колебаний в открытом резонаторе оказывается более значительным, чем в закрытом резонаторе того же диапазона частот, имеющем такие же геометрические размеры. [14]
Однако этот метод неприменим к высшим видам колебаний, так что распределение поля даже нескольких первых высших видов определить очень трудно, хотя их критические частоты рассчитываются достаточно просто. Для строгого решения задач, связанных с неоднородностями, нужно с достаточным приближением знать функцию Грина для рассматриваемой области, но так как геометрия полосковой линии не позволяет пользоваться поверхностями постоянных координат, что возможно для большинства волноводных форм, то строгое определение функции Грина само по себе является весьма сложной задачей. Поэтому в случае полосковой линии приходится прибегать к приближенному определению эквивалентных схем неоднородных структур. [15]
Страницы: 1 2 3 4