Видемана-франец

Cтраница 4

Таким образом, в области, где х ха, закон Видемана-Франца описывает х с хорошей точностью. [46]

Таким образом, одновременное появление повышенной теплопроводности, превышающей величину La, задаваемую законом Видемана-Франца ( уравнение ( 2)), и собственной проводимости в полупроводнике не является случайным. Это не противоречит результатам экспериментов, упомянутых выше, и применимости закона Видемана-Франца, а только дополняет их. [47]

Таким образом, одновременное появление повышенной теплопроводности, превышающей величину Z a, задаваемую законом Видемана-Франца ( уравнение ( 2)), и собственной проводимости в полупроводнике не является случайным. Это не противоречит результатам экспериментов, упомянутых выше, и применимости закона Видемана-Франца, а только дополняет их. [48]

В промежуточной области он справедлив с той степенью точности, с которой электрическое добавочное сопротивление можно считать независящим от температуры. Тогда справедливо правило: разность электрических и тепловых сопротивлений двух образцов из одного металла должна удовлетворять закону Видемана-Франца. Если добавочное сопротивление является следствием неправильного вкрапления атомов другого вещества, то вероятность столкновения с одним из этих атомов пропорциональна их числу. При малых концентрациях добавочное сопротивление пропорционально концентрации с. Добавочное сопротивление растет медленнее, чем с, так как увеличение числа посторонних атомов приводит к тому, что рассеяние на них происходит так же, как на стенках основной решетки кристалла. [49]

Значения обоих коэффициентов проводимости, вычисленных таким образом, содержат неопределенный множитель, равный произведению плотности электронного газа на среднюю длину свободного пробега электронов, и поэтому они не могут быть сравнены с опытными данными. Если же взять их отношение, то этот неопределенный множитель исчезает, и мы получаем легко вычисляемое значение, которое находится в точном согласии с законом Видемана-Франца. [50]

При переходе в сверхпроводящее состояние наблюдается скачкообразное изменение удельной теплоемкости. Теплопроводность при Т также изменяется, однако значительно меньше, чем электрическая проводимость. Поэтому соотношение Видемана-Франца в сверхпроводящем состоянии не выполняется. [51]

При комнатной температуре величина теплопроводности составляет 6 4 - Ю 3 кал / см - сек - град и с ростом температуры уменьшается линейно. В твердом состоянии, вплоть до плавления, основным механизмом переноса тепла является фононный. Электронная доля теплопроводности, вычисленная по закону Видемана-Франца, составляет при комнатной температуре 1 3 - 10 5 кал / см сек град, а с ростом температуры растет, достигая перед плавлением 1 3 - 10 - 3 кал / см - сек - град. От 400 С до точки плавления происходит более крутое уменьшение теплопроводности, что, по-видимому, объясняется переходом соединения Cu3AsSe4 от низкотемпературной тетрагональной модификации к высокотемпературной. [52]

Зависимость теплопроводности графитов от температуры. [53]

Тем не менее интересно сравнить это явление переноса с другим - электропроводностью. Для металлов связь между ними устанавливается законом Видемана - Франца. Выделив электронную составляющую в теплопроводности графита, можно проверить справедливость закона Видемана-Франца для графита. [54]

Эта теория свободных электронов хорошо объяснила закон Ома и связь электрической проводимости с теплопроводностью ( закон Видемана-Франца), но не объяснила главного отличия металлов от других твердых тел, а именно температурную зависимость электрической проводимости. [55]

Эта теория свободных электронов хорошо объяснила, закон Ома и связь электрической проводимости с теплопроводностью ( закон Видемана-Франца), но не объяснила главного отличия металлов от других твердых тел, а именно температурную зависимость электрической проводимости. [56]

Металлы обычно определяют как вещества пластичные с характерным блеском, хорошо проводящие электрический ток и тепло. Последнюю характеристику следует расширить и считать, что для электропроводности металлов типичны: а) низкая величина удельного сопротивления при комнатной температуре ( от сотых долей до единиц мкОм - м); б) значительный рост сопротивления при повышении температуры, приблизительно прямо пропорционально росту температуры; в) при понижении температуры до температур, близких к абсолютному нулю, сопротивление уменьшается до весьма малой величины, составляющей для наиболее чистых металлов 10 - 5 или даже меньшую долю от сопротивления при комнатной температуре. Для металлических проводников характерна также связь между величинами удельной электрической проводимости и удельной теплопроводности, даваемая эмпирическим законом Видемана-Франца: отношение х / у приблизительно одинаково для различных металлов при одинаковой температуре. Частное от деления этого отношения на абсолютную температуру Т ( L - х / у Т), называемое числом Лорентца ( Lorentz) является величиной, значения которой мало отличаются для всех металлов при всех температурах. [57]

Страницы: 1 2 3 4