Сокращение - длительность - импульс
Cтраница 3
На рис. IX.2 приведены экспериментальные результаты [238], иллюстрирующие эффект обострения формы импульса при прохождении его через оптический усилитель на рубине. Из сравнения кривых отчетливо видно сокращение длительности импульса и увеличение крутизны переднего фронта. [31]
В этом случае основное значение имеет спектральная характеристика дельта-функции. В § 2.9 было установлено, что при сокращении длительности т прямоугольного импульса ( неизменной амплитуды) ширина основного лепестка спектральной плотности увеличивается, а величина 5 ( 0) быстро уменьшается. В данном же случае, когда сокращение длительности импульса сопровождается одновременным увеличением его амплитуды, величина спектральной плотности остается неизменной и равной величине 5 ( 0) 1 для всех частот - оо о оо. То же самое имеет место при укорочении любого из дельтообразных импульсов. [32]
Цель решения задачи об излучении и приеме акустических волн - определить условия достижения максимальных значений амплитуд излученного и принятого сигналов, а главное - максимума двойного преобразования, поскольку при всех методах активного контроля применяют излучение и прием акустических волн. Кроме того, ставят задачу достижения максимальной широкополосное, что важно для сокращения длительности импульсов и возможности изменения частоты колебаний ( см. подразд. [33]
Эхометод в его традиционном виде с использованием частот 0 5 МГц и выше применяют для контроля гомогенных изотропных материалов типа стекла, плотной керамики, некоторых пластмасс. Для контроля материалов с повышенным затуханием приходится снижать частоты до 0 1 МГц. При этом длина волны увеличивается и возникают задачи сужения диаграммы направленности преобразователей и сокращения длительности импульсов. [34]
Развитие процесса взрывчатого превращения приводит к росту давления за скачком и непрерывному усилению ударной волны вплоть до выхода на детонационный режим. В экспериментах с коротким инициирующим импульсом наблюдается усиление ударной волны до момента ее взаимодействия с тыльной разгрузкой, а затем некоторое затухание вследствие влияния нагоняющей волны разрежения. После этого пик давления по мере развития энерговыделения трансформируется в слабый максимум и вновь начинается усиление ударной волны. При сокращении длительности импульса нагрузки возможно затухание инициирующей ударной волны до полного прекращения процесса. [35]
Два световода с положительным и отрицательным коэффициентами дисперсии р, свариваются вместе и образуют компрессор. Световод с положительным 32 создает линейную частотную модуляцию, в то время как световод с отрицательным р2 сжимает этот импульс. При экспериментальном осуществлении этой концепции [27] 130-пикосекундные импльсы были сжаты до - 50 пс; использовался 2-километровый световод с р2 - 18 4 пс2 / км и 8-километровый световод с р2 - - 4 6 пс2 - км. В этих экспериментах сокращение длительности импульса во втором каскаде происходило из-за эффекта многосолитонного сжатия; данный вопрос рассматривается в следующем разделе. [36]
Два световода с положительным и отрицательным коэффициентами дисперсии р, свариваются вместе и образуют компрессор. Световод с положительным 32 создает линейную частотную модуляцию, в то время как световод с отрицательным р2 сжимает этот импульс. При экспериментальном осуществлении этой концепции [27] 130-пикосекундные импльсы были сжаты до - 50 пс; использовался 2-километровый световод с р2 - 18 4 пс2 / км и 8-километровый световод с Р2 - - 4 6 пс2 км. В этих экспериментах сокращение длительности импульса во втором каскаде происходило из-за эффекта многосолитонного сжатия; данный вопрос рассматривается в следующем разделе. [37]
Другая возможность повышения мощности лазерного импульса основана на совершенно иных соображениях. Мощность импульса пропорциональна его энергии g, деленной на длительность импульса Ат. Изложим один из методов сокращения длительности импульса излучения, получивший название метода модулированной добротности. [38]
Металл очень быстро перегревается выше температуры плавления, а термическое расширение вещества происходит со скоростью до 5 км / с. На фронте ударной волны возникает давление в несколько сотен мегапаскалей при температуре до 104 К. В результате конденсации быстро расширяющейся струи пара образуются очень малые частицы металла размером от 50 нм до 100 мкм. Средний размер частиц монотонно убывает с ростом плотности тока и сокращением длительности импульса. [39]
 |
Магнитный форми-роиатель импульсов. 1 2 - цени нагрузок. Др - насыщающийся дроссель. [40] |
При перемагничива-нии сердечника почти все напряжение питания приложено к обмотке дросселя, и ток в цепи нагрузки практически равен нулю. В момент насыщения сердечника напряжение на обмотке резко падает и ток в цепи нагрузки быстро увеличивается до величины, определяемой мгновенным значением напряжения питания и малым омич. По мере заряда конденсатора ток уменьшается до нуля примерно по экспоненциальному закону. На следующем полупериоде конденсатор перезаряжается и процесс повторяется. Для сокращения длительности импульса и увеличения его крутизны применяется каскадное включение формирователей, к. [41]
 |
Зависимость вероятности потери заявок от относительной длительности импульса потока для различных значений объема памяти и длительности обслуживания. О. [42] |
Предположим, что в течение времени ТИ заявки поступают с интенсивностью К и образуют простейший поток. Предположим также, что обслуживание заявок происходит за постоянное время. Типичные характеристики изменения вероятности потери в зависимости от относительной длительности импульса ТЯ / ( Т, Тм) представлены на рис. 4.1.5. При этом количество заявок, поступающих в течение импульса, сохранялось постоянным. Из рисунка видно, что вероятность потери при больших значениях Т существенно зависит от времени обслуживания заявок и при ТК / Т г с точностью 20 - 30 % может оцениваться по вероятности потери для немодулированного потока. При сокращении длительности импульса до относительной величины порядка 0 5 вероятность потери для загрузки 0 9 и малых объемов памяти возрастает на порядок и импульсным характером потока пренебрегать нельзя. [43]
 |
Углеродные нанотрубки, полученные детонационным методом. [44] |
На начальной стадии электровзрыва джоулев нагрев проводника сопровождается его линейным расширением с относительно небольшой скоростью 1 - 3 м / с. Давление и температура на фронте возникающей ударной волны достигают нескольких сотен МПа ( тысяч атмосфер) и порядка 104 К, соответственно. В результате конденсации в потоке быстрорас-ширяющегося пара образуются частицы очень малых размеров. Средний размер частиц монотонно убывает с ростом плотности тока и сокращением длительности импульса. [45]
Страницы: 1 2 3 4