Cтраница 1
Соммерс [15] идентифицировали во фракции 204 - 327 пиридины, хинолины, индолы, карбазолы, пириндины и иирролхиноны. [1]
В подходе Соммерса пространственная бесконечность определяется как трехмерная граница 9В 4-мерного пространства-времени. Как легко видеть, каждый пространственный луч протыкает 5J в некоторой точке, и, наоборот, каждая точка на В определяет класс эквивалентности, состоящий из параллельных пространственноподобных лучей. Таким образом, точки границы могут быть отождествлены с единичными пространственноподобными векторами - ежиком, торчащим из одной точки ( вообще говоря, произвольной), многообразия ЯЛ. Пространство таких векторов образует единичный временноподобный гиперболоид Н, и метрика на границе определяется метрической структурой этого гиперболоида. [2]
В апреле 1967 г. был опубликован доклад Соммерса [832], в котором приведены новые сведения о конструкциях зарубежных ванн с ртутным катодом. [3]
Большой вклад в изучение состава сгрнистых соединений неф-ги сделан советскими учеными Оболенцевым, Гусинской, Чертковым, Карауловой и др., а также американскими учеными Джонсоном, Смитом, Дрешелом, Соммерсом и пр. [4]
Рассмотрены изотропная и пространственная бесконечности в конформном ( Пенро-уз, Героч, Аштекар-Хансен) и проективно-конформном ( Соммерс, Пе рейд ее) подходах, группы асимптотических симметрии и проблематика их редукции к группе Пуанкаре. Включены новые результаты, связанные с применением квазигрупповых идей к анализу асимптотически-плоского пространства-времени, квазнлокальных сохраняющихся величин в духе Пенроуза и интегралов зацепления Тамбурине-Виникура. [5]
Уравнение (2.58) дает шесть независимых векторов, определяющих момент импульса, уравнение (2.59) - четыре независимых вектора, приводящих к определению импульса системы. Заметим, что хотя запись этих уравнений явно 4-мерная, они определены на трехмерном многообразии - границе пространства-времени. Вследствие свободы в выборе Е - слоений группа асимптотических симметрии Соммерса неоднозначно редуцируется к группе Пуанкаре. Имеется в точности такой же произвол как в Spi-rpynne, содержащей супертрансляцни. [6]
Здесь хребет ориентирован между направлениями север - юг и западо-северо-запад - востоко-юго-восток. Типичное синоптическое положение при ветрах санта-ана - северный поток, связанный с верхней ложбиной к востоку от гребня и верхним гребнем над восточной частью Тихого океана. Важнейшими определяющими условиями процесса являются существование крупномасштабного оседания с наветренной стороны гор, увеличивающего устойчивость, и инверсия около уровня вершины. Соммерс согласился с выводом Бринкмана для штата Колорадо, что температуры на подветренных склонах при таких феновых ситуациях могут повышаться или понижаться. [7]
В чистых сосудах скорость реакции значительно выше ( по данным Пиза [51] в 1000 раз. Франк-Каменецким [65], имеет тепловую природу. С другой стороны, в работах Вильбурна и Гиншельвуда [66] было показано, что в сосудах, обработанных КС1, кинетика имеет нормальный характер, а взрыв по своим характеристикам является цепным. При этом, как это было показано еще Ольденбергом и Соммерсом [67], период индукции такого воспламенения может достигать заметных значений; он зависит также от давления гремучей смеси. Первоначально большинство авторов считало, что такие различия связаны с различными значениями эффективности гибели радикала НО2 на различных поверхностях. [8]
В конечном счете быстродействие туннельного диода определяется произведением отрицательного сопротивления на емкость перехода. Отрицательное сопротивление, как известно, определяется наклоном в. Наклон характеристики на участке отрицательного сопротивления обусловлен вероятностью туннельного эффекта, плотностью квантовых состояний и положением уровня Ферми в обеих зонах. Соммерсом [9] были проведены измерения, показывающие степень влияния концентрации примесей на величину отрицательного сопротивления R и постоянную времени RnC0 для германиевых туннельных диодов. [9]
Перенос некоторого количества тепла через конструкцию мишени неизбежен. Однако его можно сделать очень незначительным и свести практически к нулю путем правильного проектирования и выбора материалов. Вопрос о материалах будет рассмотрен ниже. Клеменс [26] приводит обширный список литературы по вопросу о теплопроводности различных материалов. Сидориак и Соммерс [27] указали па преимущества, которые можно получить, если допустить теплообмен между опорной конструкцией и выходящими парами. Физически это означает, что большая часть тепла, притекающего за счет теплопроводности, идет на нагревание выходящих паров, а не на испарение жидкости, как это было бы в случае изолированной опоры. Эти соображения служат решающим фактором в конструировании резервуаров с низкой скоростью испарения. Сидориак и Соммерс показали, что скорость испарения жидкого гелия, обусловленная теплоподводом к горловине, уменьшается в 40 раз, если один конец поддерживающей горловину конструкции находится при комнатной температуре, что обеспечивает свободный теплообмен. Этот выигрыш меньше для водорода, теплота парообразования которого относительно велика, однако создание подобной конструкции все же имеет смысл. [10]
Пользуясь данными Чиркова [9] о кинетике реакции под пределом, мы предвычислили положение третьего предела, предполагая, что он имеет чисто тепловую природу. Реакция имеет автокаталитическую кинетику: расчет велся по максимальной скорости реакции. Из упомянутых уже опытов Чиркова явствует, что ниже рассчитанного нами предела взрыв, несомненно, не имеет места. Впоследствии Ольденберг и Соммерс [10] опубликовали данные, согласно которым несколько выше рассчитанного нами предела взрыв, безусловно, происходит. Опыты Чиркова проводились в необработанных сосудах из стекла Дурабакс диаметром 5 см. Наши расчеты относятся к этим экспериментальным условиям. [11]
Перенос некоторого количества тепла через конструкцию мишени неизбежен. Однако его можно сделать очень незначительным и свести практически к нулю путем правильного проектирования и выбора материалов. Вопрос о материалах будет рассмотрен ниже. Клеменс [26] приводит обширный список литературы по вопросу о теплопроводности различных материалов. Сидориак и Соммерс [27] указали па преимущества, которые можно получить, если допустить теплообмен между опорной конструкцией и выходящими парами. Физически это означает, что большая часть тепла, притекающего за счет теплопроводности, идет на нагревание выходящих паров, а не на испарение жидкости, как это было бы в случае изолированной опоры. Эти соображения служат решающим фактором в конструировании резервуаров с низкой скоростью испарения. Сидориак и Соммерс показали, что скорость испарения жидкого гелия, обусловленная теплоподводом к горловине, уменьшается в 40 раз, если один конец поддерживающей горловину конструкции находится при комнатной температуре, что обеспечивает свободный теплообмен. Этот выигрыш меньше для водорода, теплота парообразования которого относительно велика, однако создание подобной конструкции все же имеет смысл. [12]