Сомножитель

Cтраница 1

Сомножители, заключенные в (3.25) и (3.26) в квадратные скобки, являются случайными однородными полями, определяемыми геометрией элементов структуры, их упругими свойствами и характером взаимного расположения. [1]

Сомножитель перед косинусом р1 ( со) 1 представляет вещественный спектр импульса, а вся полученная формула ( 2) является обратным косинус-преобразованием Фурье. [2]

Сомножители расположены в восходящем порядке: одни вертикально, другие горизонтально. [3]

Схемы компенсации напряжения неэквипотенциальности. [4]

Сомножитель е ( здесь k - безразмерная постоянная) указывает на уменьшение этих составляющих по мере роста частоты в результате тепловой инерции этих явлений. [5]

Сомножители в этом произведении могут переставляться произвольным образом. Если некоторый показатель степени d равен нулю, то множитель prf в произведении D можно опустить. Если все показатели степени d равны нулю, то мы пишем D ( l) и называем такой дивизор единичным. Если все d O, то D называется целым дивизором. [6]

Сомножители неприводнмы по соответствующим модулям, нх степени различны. [7]

Сомножитель № q ( Vd - V) ND / es ] Ч2 представляет собой максимальную напряженность о max электрического поля в барьере параболической формы. [8]

Сомножитель 7 ( х3, уз) РЗ ( ХЗ, уз) описывает изображение объекта, промоделированное высокочастотной пространственной составляющей случайного характера, обусловленной субъективной спекл-структурой. [9]

Сомножитель в квадратных скобках представляет собой усредненный потенциал волны на входе преобразователя; следовательно, ток остается таким же, как и для однородного входного пучка [ выражение (4.122) 1, за исключением того, что здесь используется усредненный потенциал ПАВ. [10]

Сомножители dah / dat и dbk / dat определяются зависимостью коэффициентов передаточной функции от параметров системы. Величины этих сомножителей для каждой конкретной системы находятся отдельно. [11]

Сомножитель К0 в формулах (4.29) - (4.32) отражает влияние на прочность интегральной ( общей) пористости Я0 1 - У о, а К 5 - дифференциальной. [12]

Сомножитель А0 exp ( i t) не равен нулю. [13]

Сомножитель, зависящий от координат, находится из решения уравнения Шредингера. [14]

Сомножитель ( е т - 1) уже при обратных напряжениях более 0 1 В равен - 1 и не играет роли при рассмотрении процессов лавинного пробоя. [15]

Страницы: 1 2 3 4