Соотношение - интенсивно-сти
Cтраница 1
Соотношение интенсивно-стей несмещенной Р и смещенной М линий также зависит от угла рассеяния. Интенсивность несмещенной линии уменьшается с увеличением 6, при этом интенсивность смещенной линии возрастает. [1]
Для того чтобы получить такое же соотношение интенсивно-стей между линиями различной ширины, как и в табличных данных, необходимо соблюдать те же условия съемки. [2]
Если в исследуемой смеси содержится воздух, то концентрация азота может быть определена иным путем: снимается масс-спектр воздуха и измеряется соотношение интенсивно-стей молекулярных пиков азота и кислорода. Измеряя интенсивность пика кислорода в спектре анализируемого образца и используя приведенное выше соотношение, определяют интенсивность пика ионов с массой 28, образованных азотом, а затем с помощью коэффициентов относительной ионизуемости определяют его концентрацию. [3]
Характерной особенностью этого механизма является одновременное рождение двух магнонов, поэтому он не дает вклада в одномагнонное рассеяние, что и может в принципе объяснить наблюдаемое на опыте соотношение интенсивно-стей одно - и двухмагнонного комбинационного рассеяния света. Обменный механизм эффективен только для антиферромагнетиков и ферримагнетиков, поэтому для оценки интенсивности двухмагнонного рассеяния в ферромагнетиках проводились расчеты во втором порядке теории возмущения по спин-орбитальному взаимодействию. [4]
При откачке ( 10 - 2 мм рт. ст.) и нагревании образца до 150 - 200 С или при адсорбции хинонов на оттренированной поверхности окиси алюминия появляется одиннадцатикомпонентный спектр с несколько меньшим параметром расщепления между компонентами и соотношением интенсивно-стей 1: 2: 3: 4: 5: 6: 5: 4: 3: 2: 1, соответствующим сверхтонкой структуре от двух эквивалентных ядер алюминия. При этом интенсивность спектра увеличивается и составляет для антрахинона 8 - Ю18 спин / г или 4 - Ю14 спин / см2, что соответствует 20 % всего адсорбированного вещества. [5]
В процессе съемки образец вращается. Соотношение интенсивно-стей линий эталона и анализируемой фазы определяется количеством анализируемой фазы в образце, а также временем, в течение которого рентгеновский луч находится соответственно на поверхности эталона ( тэт) и определяемой фазы тоош-тэт. [7]
При использовании этих ламп для количественных аналитических целей необходимо иметь в виду следующее обстоятельство. Узость возбуждающей линии приведет к тому, что соотношение интенсивно-стей широких и узких линий в спектрах комбинационного рассеяния станет не таким, как в прилагаемых таблицах, которые получены при помощи ламп типа ПРК. [8]
Когда обменное взаимодействие неспаренных электронов мало ( / а), спектр ЭПР бирадикала является суммой спектров ЭПР обоих фрагментов. При сильном обменном взаимодействии ( / а) спектр ЭПР состоит из пяти линий с соотношением интенсивно-стей 1: 2: 3: 2: 1 и расщеплением между линиями а / 2 ( 7 5 - - 8Оэ); такой спектр соответствует сверхтонкому взаимодействию каждого из неспаренных электронов бирадикала с двумя магнитно эквивалентными ядрами азота. При / а спектры ЭПЕ значительно более сложные. [9]
 |
Интенсивность поЗюс люминесценции иона Sm3 в. [10] |
Спектры излучения Са3 ( У04) 2 - Оупри 295 и 80 К ( рис. 51) состоят из двух слабо разрешенных полос при 572 и 480 ил, обусловленных излучательными переходами с уровней Р / г на уровни вЯ /, и Ян /, соответственно. Излучение в основном сконцентрировано в полосе 572 нм. Спектр излучения иона диспрозия практически не зависит от концентрации активатора; соотношение интенсивно-стей отдельных полос в спектре остается примерно одинаковым. Понижение температуры ( до 80 К) приводит к более четкому разрешению структуры полос люминесценции. Полуширина полосы 572 нм при 295 К составляет 10 нм, а при 78 К - 5 нм. Спектр возбуждения состоит из широкой полосы в области 230 - 370 нм, обусловленной поглощением энергии возбуждения вана-дат-ионом с последующим переносом V04 - - Dy3, и узких полос, связанных с непосредственным возбуждением уровней активатора. В спектре диффузного отражения наблюдаются интенсивные полосы в области 400 - 500 и 710 - 770 нм. [11]
Особенно хорошее совпадение пиков ультрафиолетовой и видимой термолюминесценции имеет место в кривых термического высвечивания КС1, где они находятся при-158 - 76 и-23 С в видимой области и при - 158, - 76 и - 20 С в ультрафиолетовой области. В случае КВг максимумы пиков термического высвечивания в видимой области находятся при - 142, - 114 и - 62 С, а в ультрафиолетовой - при - 160, - 76 и - 58 С. У термически необработанных кристаллов каменной соли максимумы пиков видимой термолюминесценции находятся при - 156, - 92, - 19 С. Соотношение интенсивно-стей между последними неодинаково для различных образцов, но во всех случаях интенсивность люминесценции в первом наиболее низкотемпературном пике больше, чем во втором. Относительно мала интенсивность в третьем пике, который в некоторых образцах обнаруживается с трудом. Интенсивность этого пика сильно, возрастает у термически обработанных кристаллов каменной соли, но он смещен в сторону низких температур, и его максимум находится при - 43 С. В ультрафиолетовой области пики термовысвечивания кристаллов каменной соли находятся при-102 - - 72 и-50 С. В интервале ПО-120 К, где расположен первый пик видимой люминесценции, ультрафиолетового термовысвечивания з этих кристаллах не наблюдается. [12]
При рассмотрении механизма рассеяния предполагалось, что фотон сталкивается со свободным электроном. Для легких атомов и периферических, слабо связанных электронов такое допущение вполне оправдано, так как энергия связи электрона ничтожно мала по сравнению с энергией фотона рентгеновских лучей. Но внутренние электроны, особенно в тяжелых атомах, связаны настолько прочно, что их уже нельзя рассматривать как свободные. Поэтому при столкновении фотон обменивается энергией и количеством движения с атомом в целом. Учет этого обстоятельства объясняет ряд особенностей эффекта Комптона и в первую очередь наличие несмещенной линии, а также соотношение интенсивно-стей смещенной и несмещенной линий. [13]
Страницы: 1