Соотношение - детальное равновесие
Cтраница 1
Соотношения детального равновесия, имеющие для вероятностей, сечений и микроскопических констант вид (8.8), (8.12) и (8.19), устанавливают также определенную связь и между частично усредненными константами прямых и обратных реакций при любой степени их детализации. [1]
Соотношение детального равновесия в своей расширенной форме сослужило полезную службу, но связь с детерминистическим уравнением приводила к затруднениям Поэтому полезно еще раз подчеркнуть следующие три предостережения. [2]
Соотношение детального равновесия (5.4.2) или (5.6.1) утверж дает, что матрица W является виртуально симметричной и, как будет видно в следующем параграфе, это гарантирует ее приводимость к диагональному виду. Соотношение (5.6.14) также является свойством W, но само по себе не гарантирует диагонализуемости W, и мы будем называть его расширенным соотношением детального равновесия. Соотношения (5.6.12) и (5.6.13) не являются свойствами матрицы, но связывают вероятности перехода в одной системе с вероятностями перехода в другой. [3]
 |
Периодический потенциал V ( х с плоскими максимумами. [4] |
Обе модели (10.2.1) и (10.2.5) удовлетворяют соотношению детального равновесия. Какой наиболее общий вид г и gn допускается соотношением детального равновесия. [5]
Поскольку сечения прямого и обратного процессов связаны соотношением детального равновесия (8.38), выражение (23.17) может быть использовано для вычисления сечения эндотермической реакций как функции квантовых чисел /, т при условии постоянства полной энергии. Таким образом, может быть получена ценная информация относительно зависимости сечений эндотермической реакции от энергии индивидуальных степеней свободы реагирующих молекул. Эти примеры подтверждают сделанный ранее вывод о том, что в преодолении энергетического порога эндотермической реакции основную роль играет колебательная энергия реагирующих молекул. [6]
В заключение этого раздела отметим, что на основании соотношения детального равновесия ( см. § 8) функции распределения экзотермических реакций могут быть использованы для получения важной информации относительно зависимости сечений эндотермических реакций от энергии индивидуальных степеней свободы реагентов. [7]
Оно совпадает с р при условии, что аир связаны соотношением детального равновесия (6.4.4), где hv - энергетическая щеле, разностью энергий внутри каждой зоны пренебрегаем. [8]
Этот результат составляет третье доказательство приближения к равновесию, но это доказательство ограничено W - матрицами, имеющими свойство симметрии, выраженное соотношением детального равновесия. Однако оно не исключает возможности непрерывного спектра. [9]
Это свойство уравнений движения называют инвариантностью относительно обращения времени. Это место является отправной точкой для доказательства соотношения детального равновесия. [10]
Это тождество справедливо для всех стационарных марковских процессов и поэтому может быть применено к физическим системам, находящимся в равновесии без дополнительного вывода его из уравнений движения. Однако это тождество не следует путать с соотношением детального равновесия, которое отличается от него тем. [11]
 |
Периодический потенциал V ( х с плоскими максимумами. [12] |
Обе модели (10.2.1) и (10.2.5) удовлетворяют соотношению детального равновесия. Какой наиболее общий вид г и gn допускается соотношением детального равновесия. [13]
Здесь PI O) дается формулой (14.2), в которой w заменено на о0, а в множи - TCJii. Вероятность активации Р 1 вычисляется через /) я 1 в из соотношения детального равновесия. Поэтому вероятности (14.4) могут быть использованы для построения системы кинетических уравнений, описывающих колебательную релаксацию не очень сильно возбужденных молекул. Если же состояние сильно колебательно возбуждено, то вероятность перехода между высшими уровнями может оказаться сравнимой с единицей даже при условии, когда вероятность перехода между низшими состояниями мала. [14]
В случае фотопроводника Р увеличивается на константу у, пропорциональную интенсивности падающего света. Система больше не замкнута, и новая Р уже не связана с а соотношением детального равновесия. Стационарное решение (6.9.2) уже больше не совпадает с термодинамически равновесным. [15]
Страницы: 1 2