Описанное соотношение
Cтраница 3
АЗэдоо - ASsse равны соответственно 0 74 и 0 86 кал / К, различаясь на 0 12 кал / К. Таким образом, для газовых неорганических реакций, достаточно близких между собой, описанные соотношения могут применяться для приближенных расчетов. [31]
Свойства канонически распределенных ансамблей систем по отношению к равновесию новых ансамблей, которые могут быть образованы путем комбинирования каждой системы одного ансамбля с каждой системой другого, не являются, таким образом, характерными только для них, поскольку аналогичные свойства могут принадлежать и многим другим распределениям при специальных ограничениях в отношении рассматриваемых систем и сил. Однако, каноническое распределение, очевидно, является наиболее простым случаем этого вида, а именно, случаем, для которого описанные соотношения справедливы при наименьших ограничениях. [32]
Именно в этом порядке мы и будем их рассматривать. Следует заметить, что волновая теория Эллиота основана на изучении большого количества графиков, от 15 минутных до месячных, поэтому описанные соотношения между волнами, а также фигуры импульсных и коррекционных волн являются исчерпывающими. Иногда даже утверждается, что других фигур не бывает. [33]
Сплошная линия на рис. 2 показывает, что это соотношение хорошо выполняется. Выпадает лишь точка для тетра-хлорсилана. А так как теплота испарения пропорциональна температуре кипения, то представлялось интересным проверить, не будет ли выполняться связь, описанная уравнением I, для температуры кипения гомологов. Пунктирная линия на рис. 2 показывает, что описанное соотношение имеет место и последовательность теплот растворения совпадает с последовательностью температур кипения этих веществ. Это еще раз подтверждает, что симбатность между теплотой растворения и температурой кипения соблюдается не только для растворения неполярных веществ в неполярном растворителе, но и для растворения полярных веществ в полярных растворителях. [35]
Если эта скорость незначительно превышает скорость реакции, протекающей в обычном стационарном фронте пламени, то градиенты концентрации, возникающие в указанный промежуток времени, являются сравнительно плоскими, а количество тепла, выделяемого реагирующими веществами, диффундирующими в ядро пламени, относительно невелико. С другой стороны, если в течение указанного промежутка времени скорость химической реакции в ядре пламени значительно больше, чем в обычном пламени, то градиенты концентрации являются сравнительно крутыми, и диффузия реагирующих веществ играет существенную роль в суммарной величине тепловыделения. В богатых смесях обычная реакция в пламени протекает при высоких температурах и высокой концентрации свободных радикалов, так что дополнительная роль искры к этим основным компонентам, участвующим в хи-мической реакции, по-видимому, сравнительно невелика. В обычном пламени бедных смесей температура и концентрация свободных радикалов относительно низкие, так что можно ожи-дать, что роль искры будет весьма существенной. Таким обра-зом, можно предположить, что описанное соотношение между суммарной теплотой пламени и энергией искрового зажигания определяется влиянием искры, ускоряющим химическую реакцию. Это влияние мало в богатых и велико в бедных смесях. [36]
Страницы: 1 2 3