Совершенно аналогичное соотношение

Cтраница 1

Совершенно аналогичные соотношения действительны также для несимметричной системы напряжений фаз Оа, & ь, & с и их симметричных составляющих. [1]

Совершенно аналогичное соотношение можно получить, если вместо t и pt использовать А / t - t0 и Д /, р, - Е0, где Е0 - некоторая постоянная, a t0 - начальный момент времени. [2]

Совершенно аналогичные соотношения встречаются в физике неоднократно. Например, если мы обозначим количество теплоты. [3]

Совершенно аналогичные соотношения имеют место для сфер в пространстве. [4]

Совершенно аналогичные соотношения действительны также для несимметричной системы напряжений фаз Оа, Оь, Ос и их симметричных составляющих. [5]

Совершенно аналогичные соотношения могут быть выписаны для всех остальных этапов и дополнены соотношениями из условий скачков. Поэтому, хотя число уравнений, которое может быть так составлено, равно числу неизвестных, решить эти уравнения в общем виде нельзя. [6]

Совершенно аналогичные соотношения имеют место и для цилиндрической фокусировки. [7]

Совершенно аналогичные соотношения справедливы для пространственной траектории движения долота и КНБК при бурении. [8]

Совершенно аналогичные соотношения получаются и для индивидуальных мономолекулярных констант скорости ферментативных реакций. [9]

Совершенно аналогичные соотношения имеют место для переходов с излучением квантов. Выражения для поперечных сечений поглощения и излучения будут получены в следующих разделах. [10]

Совершенно аналогичные соотношения мы встречаем при диссоциации окисей, аммиакатов, гидратов и пр. [11]

Изменение показателей констант нестойкости в ряду комплексных ионов типа MEdta - ( кривая / и отклонения этих показателей от линейной зависимости ( кривая 2. [12]

Если адденды расположены по вершинам тетрагональной бипирамиды или пирамиды, то максимум устойчивости должен приходиться на соединения меди. На рис. 1 приведены отклонения, найденные опытным путем и вычисленные теоретически, для аланиновых комплексов. Совершенно аналогичные соотношения наблюдаются, для нескольких десятков других соединений с тетрагональной или еще более низкой симметрией. [13]

Всем частотам, меньшим, чем некоторая частота v, соответствуют точки с целочисленными координатами пг, п2, п3, попадающие внутрь шара в трехмерном пространстве. Грубый подсчет количества таких точек, заключенных в шаровом слое от v до v civ, можно произвести, считая распределение точек в этом слое приблизительно непрерывным. Мы упоминали, что в применении к термодинамическим свойствам излучения рассматривалась полость с зеркальными стенками, здесь же постановка задачи несколько иная. Однако в § 38 мы увидим, что число стоячих волн в такой полости определяется совершенно аналогичным соотношением. Теорема классической статистики о равномерном рас - пределении энергии по степеням свободы: Sv - f &9 и приводит к формуле Релея - Джинса, согласно которой полная плотность энергии, вычисляемая в соответствии с (22.6), бесконечна при любой температуре. [14]

Страницы: 1