Cтраница 1
Термодинамические соотношения вполне строго применимы только к обратимым ( равновесным) процессам. [1]
Термодинамические соотношения (2.114) - (2.116), (2.220) - (2.233) применительно к гальваническому элементу ( табл. 2.18) упрощаются, так как в большинстве случаев V const, аЭДС элемента 8 зависит только от температуры. [2]
Термодинамические соотношения, описывающие разогрев и плавление полимеров, являются фундаментом, на базе которого строятся неизотермические модели реальных процессов переработки. Основные вопросы термодинамики и теплопередачи в полимерах рассмотрены в гл. [3]
Термодинамические соотношения, получаемые методом Гуггенгейма, подобны соотношениям, приведенным в разд. [4]
Термодинамические соотношения для магнетика в магнитном поле в своей окончательной форме, как мы увидим, весьма сходны с аналогичными соотношениями для диэлектрика в электрическом поле. [5]
Термодинамические соотношения для квантового канонического ансамбля выводятся аналогичным образом. [6]
Термодинамические соотношения (1.3.129) и (1.3.131) должны быть теперь записаны с помощью функциональных производных. [7]
Термодинамические соотношения (19.9), (19.10) носят фундаментальный характер: они не зависят от конкретной природы системы и от того, какой статистикой - классической или квантовой - описывается система. Разумеется, сами термодинамические величины и их приращения в (19.9), (19.10) зависят от природы системы. [8]
Термодинамические соотношения для магнетика в магнитном поле в своей окончательной форме, как мы увидим, весьма сходны с аналогичными соотношениями для диэлектрика в электрическом поле. [9]
Термодинамические соотношения включают наиболее общие, фундаментальные законы движения сплошных сред. Их определяющее значение позволяет сформировать цельный взгляд на процессы, протекающие в системах любого типа. [10]
Термодинамические соотношения в МСС вводятся в предположении, что малую частицу с массой mg можно рассматривать как термодинамическую систему с макроскопически однородным по объему распределением средних по ансамблю, причем время TS системы мало настолько, что бесконечно малый с точки зрения МСС интервал времени dt очень велик сравнительно с ts и малая с позиций МСС частица mg-pd Vg является системой SN с очень большим числом N частиц. К этому есть основания, так как масштабы рассматриваемых в МСС времен / и размеров тел / предполагаются несоизмеримыми с их масштабами для представительных систем статистической механики. [11]
Термодинамические соотношения, которыми мы пользовались в разделах 2 - 5, относятся только к усредненным величинам. Это усреднение в реальных физических условиях может происходить как бы само собой, за счет медленности протекающих процессов. Соответственно, и усреднение формально должно производиться только по времени. В статистической физике показывается, что в случае большого числа частиц соответствующее усреднение может производиться не только по времени, но и по фазовому пространству, что в конце концов приводит к каноническому распределению. Однако дискретность, т.е. атомарная структура вещества, полностью не исчезает и проявляется во флуктуациях - малых отклонениях от статистического равновесия. В данном разделе мы познакомимся с простейшими примерами флуктуации и обсудим их связь с необратимостью. [12]
Термодинамические соотношения между химическим потенциалом и парциальным мольным объемом [ уравнение (1.29) ], а также между химическим потенциалом и парциальным мольным теплосодержанием [ уравнение (1.31) ] позволяют выяснить зависимость С от давления и температуры. [13]
Термодинамические соотношения связывают различные величины друг с другом, а также с экспериментально определяемыми параметрами. [14]
Термодинамические соотношения для ионного мицеллярного раствора имеют свою специфику, связанную со способом описания коэффициентов активности. В менее детальном описании, когда мицеллы не выделяются как отдельный компонент, уравнение Гиббса - Дюгема записывается в терминах средних коэффициентов активности растворенных электролитов в обычном виде [ ср. [15]