Вышеприведенное соотношение

Cтраница 2

Зная вышеприведенные соотношения, нетрудно вычислить рН раствора гидролизующейся соли. [16]

Параметры щелочно-галоидных кристаллов и значения критических скоростей и частот. [17]

Из вышеприведенных соотношений вытекает также пороговый характер явления механической активации. При малых скоростях соударений вероятности возбуждения малы и, соответственно, изменений состояния твердого тела не происходит. Формула ( 9) и зависимости W от скорости соударений для трех рассмотренных веществ на рис. 26 подтверждают многочисленные экспериментальные данные [1,2] о пороговости явления механической активации. [18]

Из вышеприведенных соотношений следует, что вход загрузки Lr имеет приоритет по отношению ко входу сброса Л, что позволяет использовать адресуемые регистры при W R R 1 в качестве демультиплексоров сигнала D с прямыми выходами. Действительно, при WR - R 1 выходы Fr - Q D Кг, Если положить WR R D - 1, то адресуемые регистры преобразуются в полные дешифраторы Зх8и2х4с прямыми выходами. [19]

Из вышеприведенных соотношений следует, что форма частотного спектра тепловых флуктуации такая же, как при низких температурах, только теплоемкость су в уравнении (4.71) заменена теплоемкостью ср. Тем не менее корреляции между флуктуациями плотности частиц и тепловой энергии имеют собственную спектральную функцию. [20]

Из вышеприведенных соотношений видно, что 1 2 z i. Ui 3 3 i, так как эти соотношения не меняют своего вида при перестановке индексов. [21]

Из вышеприведенного соотношения следует, что в зависимости от температуры химически активные агенты ведут себя по-разному относительно одного и того же материала, в зонах, разделенных температурными ступенями. Точно так же, температура по-разному влияет на реактивную способность одного и того же химического агента относительно различных металлов. [22]

Схема теоретической модели полевого. [23]

В вышеприведенных соотношениях ( 2 - 200) и ( 2 - 201) приняты следующие обозначения: q - заряд электрона, е - диэлектрическая проницаемость полупроводника, N ( y) - концентрация ионов примеси, с ( у) - удельная проводимость полупроводника, р, - подвижность основных носителей, п ( у) - их концентрация. [24]

В вышеприведенном соотношении & Q - значение чувствительности, измеренное на нулевой частоте прерывания ( постоянный ток); Я ( 1 ] - значение Ж, зависящее от частоты прерывания; - - максимальное значение &, a f - частота прерывания. [25]

При выводе вышеприведенных соотношений принималось, что ди / дх 0, т.е. элементы среды, имеющие направление, параллельное оси ж, удлиняются. В противном случае, если ди / дх 0, то следует во всех соотношениях изменить знак, стоящий перед пластической постоянной К. [26]

Некоторые из вышеприведенных соотношений оказываются время от времени полезными для приведения определенных произведений операторов рождения и уничтожения к нормальному или антинормальному порядку. В нормальном порядке все операторы рождения а расположены слева от всех операторов уничтожения а, а обратная ситуация соответствует антинормалъному порядку. [27]

Итак, согласно вышеприведенному соотношению при неизменной удельной мощности внутренних источников тепла q с возрастанием размеров ( радиуса г) возрастают удельный тепловой поток, а с ним и превышение температуры. [28]

Во всех вышеприведенных соотношениях / ( Л1) представляет собой выражение ( а / и2 ЬМ. [29]

Кажется, что вышеприведенное соотношение ничего не говорит о тензоре Вей-ля. Тем не менее, оно отражает одно важное свойство. Приливный эффект, производимый в пустом пространстве, обусловлен ВЕЙЛЕМ. Действительно, точка зрения, согласно которой ВЕЙЛЯ надлежит рассматривать как своего рода гравитационный аналог электромагнитного поля ( в действительности, тензора - тензора Максвелла), описываемого парой ( Е, В), оказывается весьма плодотворной. В этом случае ВЕЙЛЬ служит своего рода мерой гравитационного поля. Источником для ВЕЙЛЯ является ЭНЕРГИЯ - подобно тому, как источником для электромагнитного поля ( Е, В) является ( р) - набор из зарядов и токов в теории Максвелла. [30]

Страницы: 1 2 3 4