Cтраница 1
Последнее соотношение выражает то обстоятельство, что геометрическое произведение вектора скорости V на бесконечно малое перемещение da точки М равно количеству, на которое изменяется значение F на перемещении da, причем это свойство, очевидно, не зависит от выбора осей. Уравнения, характеризующие деформацию, имеют место, следовательно, для всякой системы прямоугольных осей. [1]
Последнее соотношение определяет новое свойство системы, имеющее размерность энергии; называется оно энтальпией. Согласно (11.68) энтальпия складывается из внутренней энергии и произведения давления на объем. [2]
Последнее соотношение связывает некомпенсированную теплоту с так называемым возникновением энтропии ( d / S) в системе вследствие протекающих в ней неравновесных процессов. [3]
Последнее соотношение позволяет определить фициент тепловой перегрузки через величины Тн Действительно, в конце рабочего периода при гтдоп. [4]
Последнее соотношение хорошо оправдывается экспериментально. [5]
Последнее соотношение является дифференциальным уравнением возбуждения линии передачи потоком. Оно справедливо для любых конфигураций линии передачи, поэтому задача состоит лишь в Правильном вычислении сопротивления связи соответствующей системы. [6]
Последнее соотношение справедливо при однонаправленном движения электронов и когда ток на входе в первый зазор постоянен. [7]
Последнее соотношение описывает постоянные распространения двух волн, одна из которых ( р2) нарастает с расстоянием, а другая ( pi) затухает. [8]
Последнее соотношение наводит на мысль, что разные решения обыкновенного уравнения диффузии можно использовать для приближенного анализа ситуаций, при которых обычная, кнудсенов-ская и поверхностная диффузии протекают одновременно. [9]
Последнее соотношение доказывается графически. Из формул ( 126) и ( 127) следует, что относительное изменение расхода в конце нефтепродуктопровода увеличивается с удалением места утечки от насосной станции. [10]
Последние соотношения получаются более сложным. Однако в этом случае упрс щающим обстоятельством является то, что массовая тег лоемкость вещества слабо зависит от изменения химич ского состава в изотермических условиях нагрева. Пс этому если изменение теплоемкости от см до ст при даь ной температуре не превышает точности ее измерени ( или заданной точности, определяемой погрешность. Проверить прг вильность такого допущения позволяют контрольны испытания образцов, проводимые с различными скорс стями нагрева. [11]
Последнее соотношение справедливо независимо от того, существует или нет конечный холодильник. [12]
Последнее соотношение графически изображено на фиг. [13]
Последнее соотношение может быть получено и без приведения к главным осям, поскольку след матрицы инвариантен. [14]
Последнее соотношение, справедливое для любого вещества, позволяет использовать машину Карно в качестве своеобразного термометра. Правда, этот термометр позволяет определить лишь отношение двух температур Т0 и Тг, а не сами температуры. [15]