Cтраница 1
Дальнейшие соотношения, необходимые для того, чтобы система уравнений поля была полной, состоят из зависимостей между полной системой термодинамических сил ( Ti Х и потоков qi x; таким образом, неравенство ( 18) удовлетворяется. [1]
Все дальнейшие соотношения и законы изложенные в книге ( кроме особо оговоренных и приведенных в § 20) имеют место в инерциальных системах отсчета. [2]
Требование масштабной инвариантности дальнейших соотношений приводит уже к выражению остальных критических индексов через эти два. [3]
В этом разделе мы рассмотрим некоторые дальнейшие соотношения векторного и тензорного анализа, которые не были приведены в гл. Они будут использоваться в следующей и дальнейших главах и сведены здесь для удобства обращения к ним. Содержание данного раздела довольно разнообразно, обсуждаемые вопросы часто не имеют связи один с другим. Читателю следует помнить, что книга не является полным и упорядоченным руководством по векторному и тензорному анализу, и здесь приводится лишь та его часть, которая используется в механике сложных жидкостей. [4]
Здесь мы рассмотрим в дополнение к уравнению ( 1.22 - 3) дальнейшие соотношения симметрии между компонентами восприимчивости для процессов без потерь, основанные на одновременных перестановках тензорных индексов и частот. [5]
Полученные уравнения составляют основу электростатики проводников и с их помощью можно вывести целый ряд дальнейших соотношений. [6]
При этом здесь, в порядке исключения, мы используем гауссовы единицы, в которых дальнейшие соотношения принимают несколько более простую форму. [7]
В - вещественная, 8 - комплексная постоянная, а множитель 8Оа введен для упрощения дальнейших соотношений. Задача состоит в установлении связи постоянных В и 8 с известными величинами А и 7 - характеристиками дислокации. [8]
Для упрощения расчетов в телефонии принято, что звуковая энергия переносится с помощью плоской волны, применительно к которой приведены дальнейшие соотношения. [9]
Как было показано в предыдущих разделах, при для плоской волны в среде на расстоянии а - 1 образуются слабые периодические разрывы. Искажение формы волны продолжается и за расстоянием образования разрыва, вплоть до образования на расстояниях порядка о я / 2 стабильной формы волны. Этот термин несколько условен. Под пилообразной волной в дальнейшем понимается волна, ширина фронта которой много меньше длины волны. Все дальнейшие соотношения этого параграфа, приведенные для формы профиля волны, апроксимирую-щего реальную волну, следует рассматривать как приближенные. [10]