Сопротивление - плохо обтекаемое тело
Cтраница 1
Сопротивление плохо обтекаемых тел определяется прежде всего сопротивлением давления, которое зависит от величины области отрыва: чем больше область отрыва, тем больше сопротивление. [1]
 |
Закон сопротивления для цилиндра. [2] |
Рассмотрим особенность сопротивления плохо обтекаемых тел. На рис. 7.9 дана зависимость коэффициента сопротивления от числа Re для цилиндра. 10& коэффициент сопротивления резко уменьшается. Это явление получило название кризиса сопротивления плохо обтекаемого тела и объясняется следующим образом. Распределение давления по цилиндру при отрывном обтекании, конечно, отличается от расчетного распределения при потенциальном обтекании. [3]
Таким образом, кризис сопротивления плохо обтекаемых тел - это резкое снижение их сопротивления, обусловленное сменой форм течения в пограничном слое и кризисным смещением сечения отрыва потока вниз по течению. Кризис сопротивления может наблюдаться не только при внешнем обтекании тел, но и при движении жидкости внутри различных диффузорных каналов. В этом случае также при некотором значении числа Рейнольдса происходит переход к турбулентному режиму течения в пограничном слое, следствием чего является кризисное перемещение сечения отрыва по потоку. [4]
Необходимо отметить, что кризис сопротивления плохо обтекаемых тел наблюдается только в случае гладких поверхностей, когда положение точек отрыва не фиксировано и зависит от режима течения в пограничном слое. [5]
Отрывное обтекание бугорков сводит тормозящее влияние поверхности трубы к сопротивлению плохо обтекаемых тел ( бугорков шероховатости), которое не зависит от рейнольдсова числа и пропорционально скоростному напору набегающей жидкости. [6]
Отрывное обтекание бугорков сводит тормозящее влияние поверхности трубы к сопротивлению плохо обтекаемых тел ( бугорков шероховатости), которое, подобно тому, как это имело место при отрывном обтекании пластинки ( § 41, гл. [7]
Если проанализировать кривые ( см., например, рис. 157) зависимости коэффициента сопротивления сх плохо обтекаемого тела ( шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то можно заметить, что в области сравнительно больших этих чисел ( порядка 2 4 - 105) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. [8]
Если проанализировать кривые ( см., например, рис. 152) зависимости коэффициента сопротивления сх плохо обтекаемого тела ( шара, кругового цилиндра, не слишком вытянутого эллипсоида) от рейнольдсова числа, то можно заметить, что в области сравнительно больших этих чисел ( порядка 2 4 - 105) наблюдается резкое уменьшение коэффициента сопротивления. [9]
Влияние положения точки перехода на сопротивление хорошо обтекаемого крыла будет показано несколько дальше, а сейчас обратимся к другому, не менее важному вопросу о влиянии положения точки перехода на сопротивление плохо обтекаемых тел. [10]
Идя по тому же пути, удалось получить распределение давления по поверхности тела, близкое к экспериментальному, что закладывает основу возможности решения до сих пор остававшихся в стороне от теоретических исследований задач о сопротивлении плохо обтекаемых тел при больших числах Рейнольдса. [12]
Этим и объясняется резкое уменьшение сопротивления плохо обтекаемого тела при достижении числом Re критического значения. [13]
Второй предельный режим: бугорки шероховатости выходят за пределы ламинарного подслоя ( & D. Отрывное обтекание бугорков сводит тормозящее влияние поверхности трубы к сопротивлению плохо обтекаемых тел ( бугорков шероховатости), которое не зависит от рей-нольдсова числа и пропорционально скоростному напору набегающей жидкости. [14]
Второй режим имеет место при достаточно больших значениях чисел Re. Коэффициент сопротивления плохо обтекаемых тел не зависит от числа Re, и при этом в трубах устанавливается режим, который можно назвать режимом развитой шероховатости или областью квадратичной зависимости сопротивления от скорости. Коэффициент сопротивления при этом режиме зависит только от относительной шероховатости. [15]
Страницы: 1 2