Теоретическое сопротивление

Cтраница 2

Сопоставив соотношения (13.24) и (13.27), можно увидеть, что около винтовой дислокации нет нормальных напряжений, которые присутствуют около краевой. Соотношения (13.25) и (13.28) показывают, что при приближении к дислокации напряжения неограниченно возрастают, в то время как напряжение в кристалле не может превосходить теоретическое сопротивление сдвигу, к тому же закон Гука и линейные соотношения, определяющие связь упругих смещений и деформаций, которые были использованы, справедливы при достаточно малых деформациях. Поэтому соотношения (13.24) и (13.27) описывают упругие поля около дислокаций лишь на расстояниях г г0, где / о - постоянная, называемая радиусом ядра ( или центра) дислокации; при г г0 необходимо смещения в решетке находить методами теории твердого тела, непосредственно учитывающими межатомное взаимодействие. [16]

Три основных способа деформирования плиты с трещиновидным концентратором.| Изменение Кс и доли хрупкого излома в зависимости от толщины образца с трещиной. [17]

Испытания на вязкость разрушения ( кратковременную трещиностойкость) принадлежат к наиболее апробированным и теоретически обоснованным, получающим широкое распространение в практике технического металловедения. Эти испытания базируются главным образом на линейной механике разрушения, которая берет свое начало от работ Гриффитса. Впервые на основании энергетического подхода он показал, что причиной резкого несоответствия реального и теоретического сопротивления разрушению твердых тел может быть присутствие в них малых дефектов ( трещин), способствующих возникновению концентрации напряжений, достигающих в локальных объемах теоретической прочности. [18]

Если вектор сдвига кратен вектору трансляции, при перемещении в плоскости скольжения границы зоны сдвига ( дислокации) осуществляется трансляционное скольжение. При этом пересоединение межатомных связей по плоскости скольжения происходит не одновременно, а последовательно - сдвигается только один ряд атомов, непосредственно примыкающий к дислокации. Поэтому перемещение дислокации в плоскости скольжения может происходить при напряжениях, намного меньших теоретического сопротивления сдвигу. Оценка этих напряжений [23, 24, 28] показывает, что дислокация может перемещаться при напряжениях порядка наблюдаемых значений критического касательного напряжения обычных монокристаллов. [19]

К расчету теоретического сопротивления срезу. [20]

Изящен и прост классический метод оценки теоретической величины сопротивления срезу, проведенный Я - И. Простейшая функция, удовлетворяющая таким условиям, имеет вид ас sin 2nx / a. Из закона Гука aGxfa, поэтому c G / 2n и предельное напряжение сдвига кристаллической решетки атах G / 2 л - 0 16G, т.е., как и в расчетах по формуле ( 11), теоретическое сопротивление сдвигу на несколько порядков выше значений, характерных для реальных кристаллов. [21]

О физике ползучести написано множество превосходных книг и статей. Однако из всех последних методологических трудов наиболее информативен и полезен труд Эшби [2], посвященный картам механизмов деформации. Различают шесть независимых способов, в соответствии с которыми поликристаллический материал может деформироваться, сохраняя свое строение. Оно наступает, если превысить теоретическое сопротивление сдвигу. Остальные пять требуют наличия дефектов кристаллической структуры. Дислокации являются источником двух видов пластического течения: дислокационного скольжения и дислокационной ползучести. Движение точечных дефектов вызывает течение, которое относится к двум другим независимым видам: внутризеренному и околозернограничному течению. Шестой вид течения обусловлен двойникованием, обычно его значение для инженерных решений невелико. Поля механизмов деформации чистого никеля представлены на рис. 2.8, дающем в кратком обобщении изложение этой концепции. [22]

Страницы: 1 2