Наблюдаемое сопротивление

Cтраница 1

Наблюдаемое сопротивление движению дислокации определяется суммарным влиянием барьеров различного типа на пути ее движения, обусловленных как кристаллическим строением, так и его нарушениями дефектами различного типа, приводящих к действию полей напряжений различной протяженности. Разделение этих полей на короткодействующие ( вблизи точечных дефектов) и дальнодействующие [335] является условным, принятым с целью упрощения анализа динамики дислокаций. Связанные с этими полями барьеры различного уровня преодолеваются дислокацией в термически активируемом процессе или атермически в зависимости от высоты барьера. При этом каждому уровню нагрузки соответствует определенный набор барьеров, контролирующих движение дислокаций, а следовательно, и процесс пластического течения. [1]

Наблюдаемое сопротивление такой последовательности будет возрастать, и если диэлектрик в банках является идеальным изолятором, сопротивление будет возрастать неограниченно. [2]

В экспериментальных работах принято относить наблюдаемое сопротивление ST некоторого металлического образца к сопротивлению этого же образца при температуре плавления льда SZ13 K. [3]

Метод вычисления температур, соответствующих наблюдаемым сопротивлениям, описан в приложении к данной работе. [4]

Точность приведенного соотношения, хотя этого и не видно на графике, невысока вследствие малости абсолютных изменений наблюдаемого сопротивления. [5]

Если коэффициент аккомодации, или прилипания, равен 1 0, то какую долю ( в %) от наблюдаемого сопротивления массообмену составляет поверхностное сопротивление, препятствующее выходу молекул воды из жидкости. [6]

Данные, приведенные в табл. 5, покалывают, что среди щелочных металлов особое положение занимает натрии, у которого отношение наблюдаемого сопротивления к вычисленному имеет самое низкое значение. Калин находится на втором мосте, но очень близок к натрию. Этот результат можно рассматривать как доказательство того, что у натрия относительная энергия взаимодействия имеет минимальное значение. Ilo-впдимому, он сипдстсль-стиует также о том, что натрии: лучше всех других металлов соответствует идеализированной модели свободных электронов. Бардин [97, 98] несколько улучшил модель рассеяния и показал, что результаты исследования натрия хорошо согласуются с развитой им теорией. Данные, относящиеся к калию, находятся в удовлетворительном согласии с теорией, в то время как рубидий и цезий обладают сопротивлением, которое значительно превосходит теоретическое значение. Бардин учел тот факт, что когда ионы смещены из своих положений равновесия упругими волнами, распространяющимися н решетке, то они создают при этом возмущенное распределение зарядов, которое в свою очередь вызывает рассеяние электронов проводимости; сами электроны проводимости имеют тенденцию группироваться таким образом, чтобы компенсировать нарушенное распределение зарядов. [7]

Данные, приведенные в табл. 5, показывают, что среди щелочных металлов особое положение занимает натрий, у которого отношение наблюдаемого сопротивления к вычисленному имеет самое низкое значение. Калий находится на втором месте, но очень близок к натрию. Этот результат можно рассматривать как доказательство того, что у натрия относительная энергия взаимодействия имеет минимальное значение. По-видимому, он свидетельствует также о том, что натрий лучше всех других металлов соответствует идеализированной модели свободных электронов. Бардин [97, 98] несколько улучшил модель рассеяния и показал, что результаты исследования натрия хорошо согласуются с развитой им теорией. Данные, относящиеся к калию, находятся в удовлетворительном согласии с теорией, в то время как рубидий и цезий обладают сопротивлением, которое значительно превосходит теоретическое значение. Бардин учел тот факт, что когда ионы смещены из своих положений равновесия упругими волнами, распространяющимися в решетке, то они создают при этом возмущенное распределение зарядов, которое в свою очередь вызывает рассеяние электронов проводимости; сами электроны проводимости имеют тенденцию группироваться таким образом, чтобы компенсировать нарушенное распределение зарядов. [8]

Найденное нами выше / г1 52 2, следовательно, влияние изучаемого фактора ( температуры) нужно считать незначимым. Иными словами, слишком высокий стандарт т0 02 не позволяет считать существенным рост наблюдаемого сопротивления - он вполне может оказаться случайным. [9]

Наблюдаемое поведение во времени полоидальных магнитных поверхностей в MRX на второй стадии цикла при уменьшении тока для случая противоположных спиральностей ( Yamada и др., 19976. [10]

В установке MRX средняя длина свободного пробега Amfp электрон-ионных столкновений обычно в пять раз меньше, чем наименьший размер плазмы, но можно изменять рабочие параметры так, чтобы средняя длина свободного пробега была того же порядка, что и наименьший размер. Таким образом может происходить значительное отклонение от классического, столкновительного переноса, что показано на рис. 9.17, где экспериментально наблюдаемое сопротивление сравнивается со значениями, предсказанными Спитцером ( Spitzer, 1962) для столкно-вительной плазмы при различных значениях Amfp. Наименьшее из значений увеличено в 1 5 раза, а наибольшее - в 9 раз. Эти значения удельного сопротивления согласуются с наблюдаемым нагревом за счет джоулевой диссипации. [11]

Изменение в реактивной селективности, наблюдаемой в средне-пористых алюминофосфатах, может в большой степени относиться на счет определенных сочетаний характерной кислотности и селективности по форме. Недостаток смещения гидрида и активности крекинга в реакциях с олефином в качестве посредника предполагает мягкую кислотность. Наблюдаемое сопротивление к коксованию и специфические схемы селективности являются свидетельством катализа с селективностью на форму. В дополнение к этим факторам составные части структуры переходных металлов оказывается имеют специальный каталитический эффект, что можно объяснить лигандом или электронными эффектами переходных металлов. [12]

Пленочная модель масеоотдачи у границы раздела фаз. [13]

Когда жидкость движется около границы раздела фаз, локальная скорость на поверхности приближается к нулю. Далее, в этом предельном случае единственным потоком, направленным по нормали к поверхности, обычно является поток, с которым связана g массоотдача. Сопротивления массопередаче ( и теплопередаче) фактически целиком сосредоточены в области, прямо премыкающей к границе раздела фаз. Поэтому можно предполагать, что справедливо представление о наличии тонкой неподвижной пленки, примыкающей к поверхности, над которой жидкость находится в турбулентном движении. Если упомянутый тонкий слой неподвижен, то перенос должен осуществляться за счет молекулярной диффузии. Тогда картина будет следующей: существует неподвижная пленка, перенос через которую происходит исключительно вследствие молекулярной диффузии и толщина которой г / 0 такова, что позволяет объяснить экспериментально наблюдаемое сопротивление массообмену. [14]

Страницы: 1