Лобовое сопротивление - тело
Cтраница 2
Коэффициент лобового сопротивления тела, находящегося в высокоскоростном потоке газа ( сжимаемой жидкости), зависит также от числа Маха М vo / v3B, где изв - скорость распространения звука в газе. Расчеты и эксперименты показывают, что влиянием сжимаемости газа на величину сх можно пренебречь, если М Мкр) где Мкр - некоторое характерное для данного тела число, меньшее единицы. [16]
 |
Схема к определению относительной толщины t / 2x симметричных профилей. [17] |
Появление кавитации на теле влияет на его сопротивление, и когда устанавливается суперкавитация, то лобовое сопротивление определяется в основном сопротивлением формы. Для коэффициента лобового сопротивления тел вращения простая приближенная зависимость может быть выведена следующим образом. [18]
Причиной аэродинамического шума является образование вихрей в аэродинамическом следе за телом, обтекаемым потоком воздуха. Образование вихрей в следе тесно связано с лобовым сопротивлением тела; хорошо обтекаемые формы меньше способствуют вих реобразованию, вследствие чего при прочих равных условиях обладают меньшим уровнем шума. [19]
 |
Структура струй. [20] |
На рис. 6.2.5 и 6.2.6 показано изменение коэффициента лобового сопротивления тела сха, вызванное перераспределением давления по поверхности его носка. [21]
 |
Затупленные гиперзвуковые формы. [22] |
Использование притупленности носовых частей дает особые преимущества аппаратам, возвращающимся в атмосферу с траекторий планет или спутников. Он подчеркивал, что аэродинамический нагрев можно значительно снизить путем увеличения отношения силы лобового сопротивления тела к его весу. [23]
Этот метод основан на понятии о пограничном слое. Как будет показано ниже, он позволяет построить приближенную теорию обтекания тела вязкой жидкостью и определить силу лобового сопротивления тела в потоке вязкой жидкости. [24]
Чем же определяется сила лобового сопротивления Она зависит от формы, от размеров тела, от скорости потока и от физических свойств жидкости. Опыты показывают, что сила сопротивления тел одинаковой формы пропорциональна площади поперечного сечения тела ( поперечного по отношению к направлению скорости потока v), скоростному напору р &2 / 2 и некоторому коэффициенту Сх, называемому коэффициентом лобового сопротивления тела данной формы. О физическом значении этой зависимости будет сказано в следующем параграфе. [25]
 |
Отход ударной волны от сферы.| Температура на сферическом носке при равновесной ( 7 и неравновесной ( 2 диссоциации. [26] |
Кривая 1 на рис. 10.4, характеризующая распределение давления по поверхности тела вращения, соответствует обтеканию этого тела несжимаемым потоком ( Моо 0) идеальной жидкости. На это указывает симметричный относительно вертикальной оси ab вид этой кривой. Нетрудно видеть, что лобовое сопротивление тела равно нулю, так как силы давления, действующие на передний участок поверхности, уравновешиваются такими же силами, возникающими в хвостовой части и направленными в противоположном направлении. Кривая 2 соответствует обтеканию того же тела потоком реальной жидкости, обладающей свойством вязкости. При этом так как избыточное давление на передней части поверхности меньше, то, очевидно, и скорость Vx набегающего потока меньше, чем в первом случае. [27]
Высокое развитие и значительные достижения современного самолетостроения обязаны гл. Согласно принципу относительности для определения лобового сопротивления тела безразлично, движется ли тело в покоящейся жидкости или же жидкость набегает на покоящееся тело. Отсюда для определения лобового сопротивления существуют два метода. [28]
В табл. 14.4 представлены расчетные зависимости для течений в следах за обтекаемыми телами. Метод расчета Г. Н. Абрамовича позволяет не только рассчитать параметры течения на большом удалении от тела ( х 100 %), но и произвести оценки размеров циркуляционной зоны, формирующейся непосредственно за телом. Для расчета необходимо располагать значением коэффициента лобового сопротивления тела. [29]
В начале настоящего столетия предполагали, что между наблюдаемым движением жидкости и движением, предсказываемым теорией потенциального невязкого потока, мало общего. Несмотря на казалось бы приемлемость допущения, заключающегося в пренебрежении малой вязкостью обыкновенных жидкостей, воздуха и воды, теория не могла объяснить лобового сопротивления тел и таких часто наблюдаемых явлений, как формирование волн и отрыв потока. В 1904 г. в Германии была опубликована замечательная статья Людвига Прандтля, отца современной механики жидйости, не только указавшая истинную роль уравнений невязкого и вязкого потока в соответствии с характеристикой течения вдоль границ, но также показавшая, что упрощение равенств Навье-Стокса в соответствии с его допущениями значительно увеличивает число проблем вязкого потока, которые могут быть рассмотрены аналитически. [30]
Страницы: 1 2 3