Cтраница 3
Поток жидкости при движении в трубе может быть разделен на две области: ламинарный слой у стенки, где проявляется по преимуществу вязкость, и основной поток, характеризующийся турбулентным сопротивлением. Хотя переход от области вязкого сопротивления к области турбулентного сопротивления в действительности постепенный, схематизируя явление, можно представить его происходящим на некотором расстоянии от стенки 6, арактеризующимся равенством касательных напряжений вязкого и турбулентного сопротивлений. В соответствии с этим действительный профиль скоростей по сечению ( рис. 78), представленный сплошной линией, может быть заменен схематичным, состоящим из двух участков: прямолинейного - в области ламинарной пленки и криволинейного, - соответствующего турбулентному движению. [31]
К таким явлениям относится, например, движение в реках, каналах, трубах. Под силами сопротивления понимаются силы как вязкостного, так и турбулентного сопротивления. [32]
Однако проводимость такой плазмы оказалась близкой к теоретической только без магнитного поля: в поле проводимость в единственном опубликованном эксперименте оказывается на порядок меньше. Теория показывает [4], что ток в плазме с горячими электронами неустойчив. Экспериментально в МПД-генераторе наблюдаются интенсивные колебания. Возможно, что неустойчивость тока и турбулентное сопротивление плазмы налагают нек-рые ограничения на макс, достижимую проводимость. [33]
Формула (21.11) справедлива, как уже было сказано, при условии, что пограничный слой турбулентен, начиная от передней кромки пластины. Однако в действительности пограничный слой вблизи передней кромки пластины остается ламинарным и становится турбулентным только на некотором расстоянии от передней кромки. Наличие ламинарного участка на передней части пластины уменьшает сопротивление. Тогда, вычтя из турбулентного сопротивления всей пластины турбулентное сопротивление ее участка от передней кромки до точки перехода якр и прибавив к полученной разности ламинарное сопротивление только что указанного участка, мы получим требуемую оценку. [34]
Второй вид потока называется турбулентным, в нем непрерывно происходит перемешивание всех слоев жидкости. Каждая частица потока, перемещаясь вдоль канала с некоторой скоростью, совершает различные движения перпендикулярно стенкам канала. В связи с этим поток представляет собой беспорядочную массу хаотически движущихся частиц. Чем больше образуется пульсаций, завихрений, тем больше турбулентность потока. При переходе ламинарного движения в турбулентное сопротивление от трения в канале возрастает. [35]
Формула (21.11) справедлива, как уже было сказано, при условии, что пограничный слой турбулентен, начиная от передней кромки пластины. Однако в действительности пограничный слой вблизи передней кромки пластины остается ламинарным и становится турбулентным только на некотором расстоянии от передней кромки. Наличие ламинарного участка на передней части пластины уменьшает сопротивление. Тогда, вычтя из турбулентного сопротивления всей пластины турбулентное сопротивление ее участка от передней кромки до точки перехода якр и прибавив к полученной разности ламинарное сопротивление только что указанного участка, мы получим требуемую оценку. [36]