Добавочное тепловое сопротивление

Cтраница 1

Добавочное тепловое сопротивление, вызванное эффектом самого смешивания, почти не зависело от температуры. То же самое было найдено Девятковой и Стилбансом [47] в случае кристаллов KG1 с известной концентрацией - центров в той же температурной области. Эксперименты последних дали бы исключительно интересные результаты, если бы были проделаны при водородных температурах. [1]

Во всех исследованных сплавах наблюдается добавочное тепловое сопротивление ДИ, зависящее от состава и температуры. Наличие АИ7 может быть обусловлено рассеянием фононом на различных дефектах решетки. [2]

Конструкции катушек главных и добавочных полюсов. [3]

При креплении с помощью пружинного фланца ( рис. 9.18, а) добавочное тепловое сопротивление почти полностью отсутствует. [4]

Хотя чистый германий, изучавшийся Розенбергом [50] и Уайтом и Вудсом [121] ведет себя как диэлектрик, однако у сильно загрязненного образца Эстерманом и Циммерманом [49] было обнаружено добавочное тепловое сопротивление, которое, возможно, связано с рассеянием решеточных волн электронами примесной зоны. [5]

Хотя чистый германий, изучавшийся Розенбергом [50] и Уайтом и Вудсом [121] ведет себя как диэлектрик, однако у сильно загрязненного образца Эстерманом и Циммерманом [ 49j было обнаружено добавочное тепловое сопротивление, которое, возможно, связано с рассеянием решеточных волн электронами примесной зоны. [6]

Добавочное тепловое сопротивление, вызванное эффектом самого смешивания, почти не зависело от температуры. То же самое было найдено Девятковоп и Стплбансом [47] в случае кристаллов KG1 с известной концентрацией - центров в той же температурной области. [7]

Не можно точно определить разность тепловых сопротивлений. Найденное экспериментально добавочное тепловое сопротивление в интервале от - 0 7 до 1 05 К равно 31с3Т м - К / Вт, что соответствует увеличению скорости релаксации в 2 7 раза. [8]

Бермап, Симон, Клеменс и Фрай [ 20, 39, 401 исследовали теплопроводность кристалла кварца после облучения его нейтронами, а также влияние последующего отжига. Облучение нейтронами вызывает появление добавочного теплового сопротивления, которое оказывается состоящим из двух частей. Первая увеличивается с температурой; она была отнесена за счет рассеяния па дефектах, образованных отдельными сместившимися атомами. Эта часть была объяснена рассеянием на больших областях беспорядка, которые возникают, когда отдельный атом получает значительную энергию при столкновении с нейтроном п производит целую лавину смещений. [9]

Берман, Симон, Клеменс и Фрай [20, 39, 40] исследовали теплопроводность кристалла кварца после облучения его нейтронами, а также влияние последующего отжига. Облучение нейтронами вызывает появление добавочного теплового сопротивления, которое оказывается состоящим из двух частей. Первая увеличивается с температурой; она была отнесена за счет рассеяния на дефектах, образованных отдельными сместившимися атомами. Эта часть была объяснена рассеянием на больших областях беспорядка, которые возникают, когда отдельный атом получает значительную энергию при столкновении с нейтроном и производит целую лавину смещений. [10]

Так как эти расхождения не очень значительны, то можно считать, что изложенная теория качественно согласуется с экспериментом. Этот факт был интерпретирован как существование добавочного теплового сопротивления, обусловленного статическими дефектами. На первый взгляд кажется подозрительным, что такое расхождение наблюдается во всех случаях класса ( а), которые исследовались до сих пор. Однако следует подгнить, что кристаллы образуют непрерывный ряд с различными количествами дефектов. Однако если учесть, что тепловое сопротивление, вызванное процессами переброса, очень быстро уменьшается с падением температуры и, следовательно, максимум на кривой зависимости от Т в случае собственно класса ( а) должен быть очень острым, то становится ясно, что класс ( а) соответствует очень широкому интервалу концентраций дефектов. [11]

Слой воздуха, обволакивая трубки, создает добавочное тепловое сопротивление. Поэтому увеличение содержания воздуха приводит к росту разности температур между паром и охлаждающей водой; при этом растет 6 и ухудшается вакуум. Одновременно растет и переохлаждение конденсата, так как из-за роста парциального давления воздуха абсолютное давление отработавшего пара и его температура возрастают. Парциальное же давление пара и соответствующая ему температура конденсации остаются прежними. [12]

Подробный анализ результатов с помощью методов, которые будут обсуждаться далее, приводит к результату, что скорость 1 / т для F-центров действительно не зависит от частоты со. Девяткова и Стильбанс [59] обнару жили, что добавочное тепловое сопротивление, возникающее из-за образования F-центров в кристалле К. Этого и следует ожидать при высоких температурах независимо от закона рассеяния на дефектах. [13]

Отражение должно возникнуть также на границе зерен прессованного порошка с плохим контактом. В таких кристаллических материалах при достаточно низких температурах было обнаружено добавочное тепловое сопротивление, зависящее от размеров отдельных крупинок прессованного порошка. [14]

Так как эти расхождения не очень значительны, то можно считать, что изложенная теория качественно согласуется с экспериментом. Во всех вышеуказанных случаях было обнаружено, что теплопроводность вблизи максимума значительно меньше той, которую следовало бы ожидать при наличии только процессов переброса и рассеяния на границах кристалла ( например, см. фиг. Этот факт был интерпретирован как существование добавочного теплового сопротивления, обусловленного статическими дефектами. На первый взгляд кажется подозрительным, что такое расхождение наблюдается во всех случаях класса ( а), которые исследовались до сих пор. Однако следует помнить, что кристаллы образуют непрерывный ряд с различными количествами дефектов. Однако если учесть, что тепловое сопротивление, вызванное процессами переброса, очень быстро уменьшается с падением температуры и, следовательно, максимум на кривой зависимости ч от Т1 в случае собственно класса ( а) должен быть очень острым, то становится ясно, что класс ( а) соответствует очень широкому интервалу концентраций дефектов. [15]

Страницы: 1