Cтраница 2
Шокли с вектором Ь ( 112) в плоскости, содержащей дефект упаковки, Геометрия исходного скопления вакансий в алюминии и его сплавах неизвестна, и, возможно, скопление им ет сферическую форму, а не дискообразную. Превращение сферических пустот в петли Франка обсуждалось Куль-ман - Вильсдорф и Вильсдорфом [30], которые также рас смотрели возможность захлопывания пустот с образованием полных петель. [16]
Хотя ступенька расположена на краевом сегменте дислокационных линий, этот сегмент может иметь совершенно другую ориентацию по сравнению с исходной линией вследствие огибания в процессе прорезания через частицу, и так как во время деформации этот процесс происходит очень часто, плотность ступенек в движущихся дислокациях двухфазных материалов бывает высокой. В результате интенсивного образования ступенек получается конфигурация дислокаций, которая, согласно Вильсдорфу, приводит к появлению большого количества клубков. Одновременно с ускоренным образованием клубков, последние переплетаются с некоторыми конфигурациями диспергированных частиц, в результате чего появляются большие объемы двухфазных материалов, содержащих такую тяжелую субструктуру, что они практически перестают участвовать в деформационном процессе. Последующее движение дислокаций, по-видимому, ограничено теми участками кристалла, которые практически свободны от субструктуры. Сокращение объема деформируемого материала происходит очень быстро, приводя к деформационному упрочнению, и этот случай становится особенно важным при рассмотрении таких процессов, в которых большую роль играет общий деформируемый объем, например, процессов разрушения и ползучести. [17]
Кульм ан - Вильсдорф и Вильсдо. Большое значение вХкансий и их скоплений в образовании клубкообразвых сплетений дислокаций экспериментально было показано Вильсдорфом и Куль-ман - Вильсдорф [54], которые наблюдали после 2 % - ного растяжения более плотные сплетения дислокаций в закаленном, чем в отожженном алюминии. По-видимому, движущиеся дислокации в алюминии собирают вакансии, которые затем образуют пороги, поскольку в алюминии дислокации не растянуты и, следовательно, одна или несколько вакансий легко образуют пороги на дислокациях. Наблюдения Вйльсдорф и Кульман-Вилье - дорф, упомянутые выше, так же как и работа Пирсона и Бротшоу [81], в которой электросопротивление после закалки в алюминии уменьшалось примерно на 10 % в результате деформации после закалки, служат доказательством этого процесса. [18]
Кульм ан - Вильсдорф и Вильсдо. Большое значение вХкансий и их скоплений в образовании клубкообразвых сплетений дислокаций экспериментально было показано Вильсдорфом и Куль-ман - Вильсдорф [54], которые наблюдали после 2 % - ного растяжения более плотные сплетения дислокаций в закаленном, чем в отожженном алюминии. По-видимому, движущиеся дислокации в алюминии собирают вакансии, которые затем образуют пороги, поскольку в алюминии дислокации не растянуты и, следовательно, одна или несколько вакансий легко образуют пороги на дислокациях. Наблюдения Вйльсдорф и Кульман-Вилье - дорф, упомянутые выше, так же как и работа Пирсона и Бротшоу [81], в которой электросопротивление после закалки в алюминии уменьшалось примерно на 10 % в результате деформации после закалки, служат доказательством этого процесса. [19]
Движущиеся дислокации оставляют на верхней и нижней поверхностях фольги следы, происхождение которых не очень понятно. Согласно Хиршу и др. [452], они могут быть обусловлены дислокацией на границе между поверхностью фольги и окисной пленкой. Иногда контраст дает вся плоскость скольжения. Образующиеся на поверхности фольги следы соответствуют пути следования скользящих дислокаций. Как указал Вильсдорф [453], это является следствием специфических условий деформации. В тонкой фольге преимущественной является та система скольжения, которая дает наименьшую толщину материала, измеренную вдоль направления вектора Бюргерса. Кроме того, поскольку дислокация стремится как можно больше сократить свою длину, она обычно располагается перпендикулярно поверхности фольги и, следовательно, параллельно вектору Бюргерса преимущественной системы скольжения. Необходимо отметить еще, что в алюминии поперечное скольжение весьма легко осуществляется вследствие большой энергии дефектов упаковки. Поэтому заторможенные скопления дислокаций в алюминии не наблюдаются, так как дислокации обходят препятствия путем поперечного скольжения. Изредка в алюминии наблюдается незначительное скольжение в неоктаэдрических плоскостях. [20]
Выше предполагалось, что вакансии остаются без изменения после прохождения дислокации через кристалл. Это было бы не так, если бы температура при деформации была настолько большой, что имела бы место миграция вакансий вдоль дислокаций, или дислокация двигалась бы так медленно, что тащила бы за собой вакансии. В таких случаях моновакансии могли бы образовываться пороги на движущихся дислокациях ( если дислокации не являются растянутыми), причем в результате диффузии происходила бы конденсация вакансий в скопления вдоль дислокаций с образованием сверхпорогов в случае, когда дислокации растянуты. С этих позиций взаимодействие вакансий с дислокациями было впервые рассмотрено Коттреллом [79], Кульман-Вильсдорф, Маддином и Вильсдорфом [58], причем более детально Кульман-Вильсдорф и Вильсдорфом [80], которые создали подробную теорию вакансионно-дислокационного взаимодействия. [21]
Выше предполагалось, что вакансии остаются без изменения после прохождения дислокации через кристалл. Это было бы не так, если бы температура при деформации была настолько большой, что имела бы место миграция вакансий вдоль дислокаций, или дислокация двигалась бы так медленно, что тащила бы за собой вакансии. В таких случаях моновакансии могли бы образовываться пороги на движущихся дислокациях ( если дислокации не являются растянутыми), причем в результате диффузии происходила бы конденсация вакансий в скопления вдоль дислокаций с образованием сверхпорогов в случае, когда дислокации растянуты. С этих позиций взаимодействие вакансий с дислокациями было впервые рассмотрено Коттреллом [79], Кульман-Вильсдорф, Маддином и Вильсдорфом [58], причем более детально Кульман-Вильсдорф и Вильсдорфом [80], которые создали подробную теорию вакансионно-дислокационного взаимодействия. [22]
Они увеличивают сопротивление решетки и ответственны за прерывистое движение дислокаций. Если дислокация была неподвижна некоторое время, то она собирает значительное количество вакансий. Когда затем дислокация уходит со своего места, она оставляет небольшую поверхностную ямку. Такие ямки обусловлены скоплениями вакансий, диффундировавших вдоль ядер дислокаций. Вильсдорф исследовал также различные дислокационные источники, действующие в тонкой фольге. Он подтвердил, что границы зерен и двойников действуют как источники дислокаций, но, кроме того, показал, что и субграницы также испускают дислокации. Преимущественными центрами зарождения дислокаций являются выделения. Иногда же наблюдаются источники Франка - Рида двухконцевого, а также спирального типа. [23]