Составляющая - поле
Cтраница 2
Здесь р - давление в дисперсионной среде, и - отличная от нуля составляющая поля смещений структурного каркаса ( vi du / di) и G - модуль упругости. [16]
 |
Изменение вектора индукции при различных видах перемагничивания. [17] |
Таким образом, на внешнем радиусе ярма, где существует только одна изменяющаяся во времени составляющая поля, тангенциальная с амплитудой В1т, перемагничивание имеет пульсационный характер. На внутреннем радиусе ярма, где существуют две неодинаковые по амплитуде пульсирующие составляющие, смещенные во времени и пространстве на угол л / 2, перемагничивание получается эллиптическим. [18]
ТМП будет при ННС ( см. рис. 2.12, а); если же имеется составляющая поля и по ОТН, то происходит преимущественное смещение границ доменов в соответствии с петлями на рис. 2.12, в в каналах, расположенных под углом к ОЛН. [19]
 |
Изменение вектора индукции при различных видах перемагничивания. [20] |
Таким образом, на внешнем радиусе ярма, где существует только одна изменяющаяся во времени составляющая поля, тангенциальная с амплитудой В1т, перемагничивание имеет пульсационный характер. На внутреннем радиусе ярма, где существуют две неодинаковые по амплитуде пульсирующие составляющие, смещенные во времени и пространстве на угол л / 2, перемагничивание получается эллиптическим. [21]
К - коэффициент связи электронной системы с резонатором, Ns - норма резонаторного колебания с индексом s, ESjZ - составляющая резонаторного поля, действующая на колебания электронов. [22]
Тогда, согласно ( 3 7), Рх ьхуЕг Так как в рассматриваемом случае составляющая Рх индуцированного момента и составляющая Еу поля при операции симметрии могут только оставаться неизменными или менять знак, то составляющая axv тензора поляризуемости будет оставаться неизменной или менять знак в зависимости от того, будут ли составляющие Рх и Ev отличаться одинаковым или противоположным поведением по отношению к рассматриваемой операции симметрии. Аналогичным образом, составляющие ах, и оуг относятся к тем же типам симметрии, что и произведения ТХТХ, TyTv и TZTZ соответственно, которые все полносимметричны в случае точечных групп только с невырожденными типами симметрии. Составляющие axv, ауу и аг, относятся к полносимметричному типу симметрии Ag, составляющая ад. Blg, так как произведение ТХТУ принадлежит к типу симметрии В3и X В и & ig и лхг и луг - к типам симметрии B % g и B3g соответственно на том же основании. [23]
Отметим, что для рассматриваемых волн Е - типа ни одно из этих чисел не может быть равно нулю, в противном случае составляющая поля Ег, а следовательно, и все другие составляющие электромагнитного поля тождественно обратятся в нуль в каждой точке поперечного сечения волновода. [24]
Отрезком без контакта будем называть конечный замкнутый отрезок прямой, обладающий тем свойством, что ни в одной его точке нормальная к нему составляющая поля F не обращается в нуль. Иными словами, отрезок без контакта не касается ни одной траектории и не проходит ни через одну особую точку. Отрезок без контакта, проходящий через точку р0, представляет отрезок, для которого эта точка является внутренней. Ясно, что через всякую обыкновенную точку можно провести бесконечное число отрезков без контакта. Установим основные свойства таких отрезков. [25]
Здесь черта над величиной означает усреднение ( конкретный характер которого в данном случае несуществен), 6м ( г, т) - пульса-ционная составляющая поля скорости, описывающая флуктуации значений скорости в различных точках потока. В интенсивных ( турбулентных) гидродинамических режимах эти флуктуации, как правило, весьма велики и играют основную роль в формировании структуры потока. В связи с этим при изучении турбулентных течений большую роль играют так называемые корреляционные тензоры Qij ( r) флуктуации скорости, которые определяются следующим образом [ ср. [26]
 |
Коаксиальные диафрагмированные линии. [27] |
Уравнения ( 6 - 21) показывают, в чем отличие рассматриваемой диафрагмированной линии от обычного цилиндрического диафрагмированного волновода: в последнем при rQ всегда Ет0, в линии на радиусе rR составляющая поля. [28]
Данная составляющая поля фазирует ведущие центры - смещает их к вертикали j3x 0, что приводит к образованию и сужению спицы. Составляющая поля Ех определяет движение ведущих центров от катода к аноду и наоборот. [29]
Более подробное рассмотрение показывает ( см. § 65), что в действительности при таком расчете мы пренебрегаем не полем тяготения Солнца, а лишь его неоднородностью в той области пространства, где преобладающим является поле тяжести Земли. Однородная составляющая поля тяготения Солнца компенсируется силами инерции, возникающими из-за свободного падения Земли на Солнце. Поэтому ошибка, которую мы делаем при вычислении третьей космической скорости, ничтожна. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5