Составляющая - вектор
Cтраница 3
Здесь Рп - нормальная к поверхности составляющая вектора У мова - Пойнтинга, выражаемого формулой (242.1), а интегрирование производится по всей замкнутой поверхности S. [31]
 |
К формулировке теоремы Пойнтинга. [32] |
Здесь Рп - нормальная к поверхности составляющая вектора Умова - Пойнтинга, выражаемого формулой (267.1), а интегрирование производится по всей замкнутой поверхности S. [33]
Поскольку s D 0, третья составляющая вектора D всегда равна нулю. [34]
 |
Схема зарядного устройства. [35] |
Еп - нормальная к поверхности транспортера составляющая вектора напряженности электрического поля. [36]
Левую грань площадью dxdz пронизывает только одна составляющая вектора Е, а именно составляющая jE, остальные составляющие ( 1ЕХ и kEz) скользят по грани. [37]
В приведенных выше формулах Е, - составляющая вектора напряженности поля, касательная к границе раздела сред; /), Р и Jn - составляющие векторов смещения, поляризации и плотности тока проводимости, нормальные к границе раздела, при условии, что нормаль направлена из первой среды во вторую; qs и qscBia - поверхностные плотности свободных и связанных зарядов; erl и в 2 - относительные диэлектрические проницаемости; 0г и а2 - удельные проводимости. [38]
Второе из приведенных неравенств означает, что пробная составляющая вектора управления находится в пределах 8 - окрестности рабочей точки системы. [39]
Следовательно, согласно формуле (8.5) касательная к поверхности составляющая вектора Е равна нулю. Отсюда заключаем, что вектор Е в каждой точке направлен по нормали к эквипотенциальной поверхности, проходящей через данную точку. Приняв во внимание, что вектор Е направлен по касательной к линии Е, легко сообразить, что линии напряженности в каждой точке ортогональны к эквипотенциальным поверхностям. [40]
Левую грань площадью dx dz пронизывает только одна составляющая вектора Е, а именно составляющая jEy, остальные составляющие ( iEx и kEz) скользят по грани. [41]
Следовательно, согласно формуле (8.5) касательная к поверхности составляющая вектора Е равна нулю. Отсюда заключаем, что вектор Е в каждой точке направлен по нормали к эквипотенциальной поверхности, проходящей через данную точку. Приняв во внимание, что вектор Е направлен по касательной к линии Е, легко сообразить, что линии напряженности в каждой точке ортогональны к эквипотенциальным поверхностям. [42]
 |
К объяснению принципа излучения. [43] |
В результате ее взаимодействия с магнитным полем возникнет составляющая вектора Пойн-тинга / 7Ь направленная от проводника наружу. [44]
При обходе вокруг краевой дислокации по замкнутому контуру составляющая вектора перемещения при 6 0 имеет приращение, равное модулю b вектора Бюргерса. [45]
Страницы: 1 2 3 4