Cтраница 1
Электронная составляющая теплоемкости для веществ, не поглощающих в ближней ультрафиолетовой или видимой части спектра, практически равна нулю. [1]
В случае переходных металлов, например железа, становится заметной электронная составляющая теплоемкости, и поэтому ее следует принимать во внимание наряду с составляющей, обусловленной колебаниями решетки. Исходя из этого, Зейтц [7] предположил, что переход а-железа со структурой ОЦК в у-железо со структурой ГЦК при 930 С происходит потому, что характеристическая температура Y-модификации ниже, чем - модификации. [2]
У элементов с s -, d - и f - оболочками, обладающими металлической связью, проявляется электронная составляющая теплоемкости, в том числе обусловленная переходами в d - и / - оболочках с ее специфической температурной зависимостью. [3]
Возможность раздельного определения этих составляющих основана на том, что действием соответствующего магнитного поля сверхпроводимость металла может быть обратимо устранена, и электронная составляющая теплоемкости металла может быть определена в таких условиях методом, описанным выше для несверхпроводящих металлов. [4]
Возможность раздельного определения этих, составляющих основана на том, что действием соответствующего магнитного поля сверхпроводимость металла может быть обратимо устранена, и электронная составляющая теплоемкости металла может быть определена в таких условиях методом, описанным выше для несверхпроводящих металлов. [5]
Величины скол СЕ рассчитаны как функции Q / T и сведены в таблицы Термодинамических функций Эйнштейна для линейного гармонического осциллятора. Электронная составляющая теплоемкости равна нулю. [6]
Величины ско, г / - рассчитаны как функции О / Г и сведены в таблицы Термодинамических функций Эйнштейна для линейного гармонического осциллятора. Электронная составляющая теплоемкости равна нулю. [7]
Однако, если молекула имеет несколько низко лежащих уровней электронной энергии, наблюдается очень интересная картина, когда электронная составляющая теплоемкости как функция от температуры проходит через один или несколько максимумов. По своему физическому смыслу это отвечает последовательному ( но разделенному по температуре) заполнению уровней энергии. Например, такими свойствами обладают молекулярный хлор и атомарная сера. Областям температурного постоянства еэл отвечает Су эл-0. Оно отвечает двум энергия и электронная составляю-максимумам на кривой зависи - щая теплоемкости молекулы С12 мости Су. [8]
Дебая, из экспериментально определенной величины, находят долю теплоемкости, обусловленную электронным газом. Таким способом были получены для ряда металлов данные, относящиеся к температурам, лежащим в области на несколько градусов выше абсолютного нуля. Полученные при этом результаты в общем согласуются с уравнением (53.30), и, в частности, электронная составляющая теплоемкости оказывается пропорциональной абсолютной температуре, как и следует ожидать на основании статистики Ферми - Дирака. [9]
Для металлов, обладающих сверхпроводимостью, известны более сложные соотношения. Сверхпроводимость свойственна некоторым металлам ( Al, Ga, Pb, Sn и др.) в области температур, близких к Т О К. Верхняя температурная граница ее называется критической температурой сверхпроводимости данного металла, В области сверхпроводимости теплоемкость металла включает новую составляющую, которая возрастает с повышением температуры отлично от описанной выше электронной составляющей теплоемкости металлов, не обладающих сверхпроводимостью. Возможность раздельного определения этих составляющих основана на том, что действием соответствующего магнитного поля сверхпроводимость металла может быть обратимо устранена, и электронная составляющая теплоемкости металла может быть определена в таких условиях методом, описанным выше для несверхпроводящих металлов. [10]