Тангенциальная составляющая - индукция
Cтраница 1
Тангенциальная составляющая индукции в ярме задается формой кривой поля. При вычислении кривой распределения потока, исходя из заданной результирующей намагничивающей силы, следует учитывать, что величина намагничивающей силы ярма в значительной степени зависит от этой, еще неизвестной кривой поля. Однако практически можно считать, что тангенциальная составляющая индукции в ярме изменяется в пространстве по косинусоиде ( рис. 107), что не приводит к большой погрешности. [1]
Тангенциальная составляющая индукции в ярме изменяется примерно по синусоидальному закону. [3]
 |
К выводу интеграль - 2. - Х0. - / Я 9Я. [4] |
Вт - тангенциальная составляющая индукции, определяемая всеми токами, создающими магнитное поле. Значения осевой и радиальной составляющих вектора магнитной индукции от кругового витка с током / найдем на основании закона Био-Савара. [5]
Таким образом, более строгое решение показывает, что в воздушном зазоре будет существовать радиальная и тангенциальная составляющая индукции. [6]
 |
К определению н. с. ярма статора. [7] |
Насыщение сердечника приводит к выравниванию распределения индукции по сечению ярма. В этом случае тангенциальная составляющая индукции на нейтрали становится почти постоянной. [8]
Подставляя (8.32) в (8.28), можно получить соотношение для определения плотности / в точке М с координатами рм и 2, расположенной на контуре сечения магнитопровода. При известном распределении источников тангенциальная составляющая индукции выражается в виде интеграла по площади сечения обмотки и всем контурам сечения стальных участков магнитопровода. [9]
Индукция в различных точках ярма по окружности неодинакова. Если поле в зазоре синусоидально ( будем рассматривать только первую гармоническую поля), то тангенциальная составляющая индукции в ярме также распределена синусоидально. Ее максимум сдвинут относительно максимума индукции в зазоре на половину полюсного деления. Распределение индукции в ярме в радиальном направлении также должно быть неравномерным, если принять, что магнитная проницаемость стали л const. Однако практически, с учетом насыщения стали, можно считать, что индукция в радиальном направлении распределена равномерно. [10]
Тангенциальная составляющая индукции в ярме задается формой кривой поля. При вычислении кривой распределения потока, исходя из заданной результирующей намагничивающей силы, следует учитывать, что величина намагничивающей силы ярма в значительной степени зависит от этой, еще неизвестной кривой поля. Однако практически можно считать, что тангенциальная составляющая индукции в ярме изменяется в пространстве по косинусоиде ( рис. 107), что не приводит к большой погрешности. [11]
Чтобы выяснить влияние намагничивающей силы зубцов и ярма на форму кривой поля, рассмотрим сначала обратную задачу. Следовательно, если зазор равномерен, намагничивающая сила зазора ML также синусоидальна. Намагничивающая сила зубцов, как и намагничивающая сила зазора, при х 0 равна нулю. Однако она распределена в промежутке от х 0 до х ill более круто, чем синусоида. Тангенциальная составляющая индукции в ярме распределена в пространстве по косинусоиде ( см. § 5, а гл. [12]
По найденному таким образом натяжению Т п Т 0 автор бездоказательно рекомендует определять силу, действующую на объем YI. При этом он забывает о том, что натяжение Т 0 в зазоре существенно отличается от натяжения ТП1 по (4.24) на поверхности S1 в самом магнитном теле. Убедиться в ложности предположения о сохранении в малом зазоре такого же натяжения ТП1, как в самом магнитном теле, не представляет труда. В малом зазоре сохраняются только тангенциальная составляющая напряженности и нормальная составляющая индукции. При этом тангенциальная составляющая индукции уменьшается в цг раз, а нормальная составляющая напряженности увеличивается в лг раз. Это приводит к тому, что натяжение в малом зазоре не только по величине, но и в общем случае и по направлению будет существенно отличаться от натяжения в самом теле. Нетрудно выяснить, насколько количественно будет отличаться найденное в статье [ 34, форм. [13]
Страницы: 1